1) tensor glueball
张量胶子球
1.
Therefore, the controversy between different experimental results does not rule out the existence of the tensor glueball ξ(2230).
指出了张量胶子球ξ( 2 2 3 0 )的宽度要比文献中所报告的 2 0MeV宽 。
2.
The mass of the tensor glueball (2 ++ ) is calculated in quantum chromodynamics(QCD) spectral sum rules.
利用量子色动力学求和规则计算了张量胶子球 (2 + + )的质量 ,其结果与北京正负电子对撞机的BES实验组和MARKIII实验组的测量结果一致 ,表明张量胶子球的质量约 2 。
2) spherical tensor
球张量
1.
Matrix elements of the Zeeman Hamiltonian for 1snp configuration of helium have been deduced by virtue of spherical tensor theory and variation-perturbation method.
利用塞曼哈密顿的球张量形式,采用将微扰理论与里兹变分方法相结合的方式,导出了氦原子1snp组态塞曼哈密顿矩阵元的一般形式,给出了氦原子1s3p组态塞曼效应之解,并绘出了不同磁场强度下氦原子1s3p组态的塞曼能级分裂图。
3) spherical tensor
球面张量
4) tensor ellipsoid
张量椭球
5) glueball mass
胶球质量
1.
Using the improved Hamiltonian of lattice gauge field and the truncated eigenvalue equation, we compute the glueball mass (mass gap) and glueball wave function of three-dimensional U(1) lattice gauge field.
用改进的格点规范场哈密顿量和截断本征方程法计算2+1维U(1)规范场的胶球质量(质量隙)和胶球波函数,结果显示出较好的标度行为。
2.
The random phase approximation (RPA) method and the Feymann-Hellman theorem are used to calculate the seventh order glueball mass of the 2+1-D SU(2) lattice gauge theory.
采用无规相近似 (RPA)方法 ,用空心图作为试探波函数 ,利用Feymann Hellman定理计算七阶 2 + 1维SU(2 )格点规范场的胶球质量 ,在弱耦合区 1/g2 =1。
3.
The coupled cluster method is improved with the random phase approximation (RPA) to calculate the glueball mass in the 2+1-D SU(2) lattice gauge theory.
采用无规相近似 (RPA)耦合集团展开方法 ,用空心图作为试探波函数 ,利用Feymann Hellman定理和截断薛定谔方程本征值方程的方法得到的封闭方程组 ,计算出三到六阶 2 +1维SU(2 )格点规范场的胶球质量 。
6) vectorial colloidal ball
矢量胶球
1.
After a simple deduction,We draws a conclusion that the amplitude of vectorial colloidal ball and J/Ψ particle follows some certain proportion and keeps contrary in phase position.
基于 Brodsky等人提出的假设 ,分析ρπ产生过程中矢量胶球与 J/Ψ粒子的干涉作用。
补充资料：球应变张量
球应变张量
spherical strain tensor
q J uyingbian zhangliang球应变张量(spherieal Strain tensor)由一点处三个线应变(见应变)的平均应变所组成的应变张童。表示为 (气00飞 1 OC，01 t 00气J应变张量可分解成球应变张量和偏应变张量。即 f￡_￡~￡，_、「‘00、f‘仁‘一￡._1_l凡。影肠1一IU‘mU!十l气，马肠， L气二乐乓)L UU气)L￡22队￡论J对于主应变则有 {。1 00飞f。，0 01f。气00飞 10￡2 01=10岛01+10‘岌01 L 00‘3 j t 00￡二J七00￡，3J式中￡m一告(‘!+、+。，一音(:1+￡2+￡3，，称、为点的平均应变分量。球应变张量表明在给定点处的微元体素，其各方向的线应变相同，仅发生体积变化，不发生形状变化，因为应变曲面是圆球面，故称为球应变张量。 (王振范)
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参考词条