1) pseudo plasticity non Newtonian fluid
拟塑性非牛顿流体
2) Non-Newtonian pseudoplastic fluid
非牛顿假塑性流体
3) non-Newtonian viscous fluid
非牛顿粘性流体
1.
A two-dimensional mathematical model for the thin-plate flow of incompressible non-Newtonian viscous fluids is established.
建立了描述非牛顿粘性流体薄板流的数学模型，给出了单口浇注过程注射压力计算公式，并讨论了充分发展的矩形薄板流问题解的存在唯一性及求解方法。
4) nonlinear Newtonian fluid
非线性牛顿流体
5) non-Newtonian fluid
非牛顿流体
1.
Study on oxygen transfer capability of combined impellers in non-Newtonian fluid;
非牛顿流体中组合桨氧传递性能的研究
2.
Micromixing characteristics of non-Newtonian fluid in a stirred tank;
搅拌槽内非牛顿流体的微观混合特性
3.
Numerical simulation of annulus flow of non-Newtonian fluid in injection allocation regulator corrugated pole;
非牛顿流体在配注器波纹杆环空中流动的数值模拟
6) non-Newtonian fluids
非牛顿流体
1.
A study focusing on coalescence phenomena of non-Newtonian fluids and the effect of surface active compounds on the liquid-side volumetric mass transfer coefficient of oxygen in solutions of carboxymethylcellulose(CMC) polymer is carried out in an internal airlift loop reactor.
在-气升式内环流反应器中试验考察了非牛顿流体羧甲基纤维素钠(CMC)中的气泡聚并现象以及表面活性物质对液相体积传质系数的影响。
2.
The bubble behavior in non-Newtonian fluids directly affects mass transfer,heat transfer and the fast and slow of chemical process in fluids.
非牛顿流体广泛存在于各学科领域(如化工、食品和生物医学等),也与许多工业过程及人类的生命过程密切相关。
3.
It was found that with the increase of temperature, the coefficient K of the two kind of non-Newtonian fluids decreases, while the exponent n increases.
本文用实验方法研究了两种不同浓度的非牛顿流体（ＰＡＭ溶液）在不同温度下的流变曲线及其在周期性通道内的流动与换热规律。
补充资料：牛顿流体
任一点上的剪应力都同剪切变形速率呈线性函数关系的流体。最简单的牛顿流体流动是二无限平板以相对速度U相互平行运动时,两板间粘性流体的低速定常剪切运动（或库埃特流动）。
1687年，I.牛顿首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图所示。在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为d，下板B静止不动，上板C以速度U在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动,因此附在上板的流体速度为U，附在下板的流体速度为零。实验指出，两板之间的速度分布u(y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的运动速度成正比，同间距d成反比。由此得出：
(1)式中τ为剪应力；为剪切变形速率;μ为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（见非牛顿流体力学）。
假设流体是各向同性的，应力张量和变形速率张量呈线性齐次函数关系，则它们之间的最一般线性关系式为：
pij＝-pδij＋2μ(sij-δij)＋μ┡δij，
(2)式中pij为应力张量；pij＝－pδij＋τij,P为各向同性压力，τij为偏应力张量；sij为变形速率张量;为各向同性体积变形速率张量；δij为克罗内克符号；μ┡为膨胀粘性系数。式(2)就是广义牛顿粘性定律的数学表达式。
公式(1)(2)是牛顿流体的重要标志，也是确定流体流动时必不可少的本构方程。自然界中许多流体是牛顿流体，例如水、空气等。
参考书目
吴望一编：《流体力学》，北京大学出版社，北京，1982。
1687年，I.牛顿首先做了最简单的剪切流动实验。他的实验如图所示。在平行平板之间充满粘性流体，平板间距为d，下板B静止不动，上板C以速度U在自己平面内等速平移。由于板上流体随平板一起运动,因此附在上板的流体速度为U，附在下板的流体速度为零。实验指出，两板之间的速度分布u(y)服从线性规律。作用在上板的力同板的面积、板的运动速度成正比，同间距d成反比。由此得出：
(1)式中τ为剪应力；为剪切变形速率;μ为流体动力粘性系数（即粘度）。这就是著名的牛顿粘性定律。凡是符合此定律的流体称为牛顿流体，否则是非牛顿流体（见非牛顿流体力学）。
假设流体是各向同性的，应力张量和变形速率张量呈线性齐次函数关系，则它们之间的最一般线性关系式为：
pij＝-pδij＋2μ(sij-δij)＋μ┡δij，
(2)式中pij为应力张量；pij＝－pδij＋τij,P为各向同性压力，τij为偏应力张量；sij为变形速率张量;为各向同性体积变形速率张量；δij为克罗内克符号；μ┡为膨胀粘性系数。式(2)就是广义牛顿粘性定律的数学表达式。
公式(1)(2)是牛顿流体的重要标志，也是确定流体流动时必不可少的本构方程。自然界中许多流体是牛顿流体，例如水、空气等。
参考书目
吴望一编：《流体力学》，北京大学出版社，北京，1982。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条