1) string fragmentation function
弦碎裂函数
1.
After considering the energy dependence of the model parameter in string fragmentation function and fitting it to the experimental data of charged multiplicity,the results of meson yield were comparable with experimental data.
采用与能量有关弦碎裂函数 ,并通过与荷电粒子多重数实验数据的比较确定其中的参数后 ,LUCIAE模型给出的介子产额与实验数据也都相近 ,得到的事件平均弦碎裂变量随能量之增趋饱和规律 ,可能是核穿透性能量行为的定性表示 。
3) fragmentation function
碎裂函数
1.
The pion fragmentation functions are studied in the Field-Feynman recursive model with distinction of Duπ+,Ddπ+ and Dsπ+ , by taking into account the flavor structure in the excitation of the sea quark-antiquark pairs by the initial quarks.
从菲尔德-费曼的叠代模型出发,考虑到入射夸克的味结构,研究了π介子的碎裂函数D_u~π~+,D_d~π~+,和D_s~π~+,并将分析结果和实验数据进行了比较,对K介子的碎裂函数D_s~K~+(z),D_u~K~+(z),D_s~K~+(z)和D_d~K~+(z)作出的预言将被进一步的实验检验。
2.
The flavor dynamic parameter modification of heavy quarks fragmentation function(β distribution function) has been assumed to be equal to its mass effect The experimental dato show that the peak of fragmentation function shifts to ligger z value with the mass of quark.
假定重夸克碎裂函数β-分布的动力学参数味修正与重夸克质量效应等价 ,结合碎裂函数的峰值随重夸克质量的增大而向大 z方向偏移的实验数据 ,计算出重夸克 t、b的质量 ,理论计算结果与实验数据符合较
3.
The neutrino and antineutrino deep inelastic scattering of unpolarized and polarized A and A productions can provide a clean separation of unpolarized and polarized fragmentation functions of a quark into a A, for both light-flavor quarks and antiquarks and also for strange quarks.
利用有非极化和极化的Ａ和Ａ超子产生的中微子和反中微子的深度非弹性散射，可以清晰地测量各种味的夸克变为Ａ超子的各种非极化和极化的碎裂函数，也就是得到了碎裂函数的夸克味分离。
4) string fragmentation
弦碎裂
1.
The simulation results demonstrate that this difference exists not only within string fragmentation scheme but also within independent fragmentation.
模拟结果表明,这种劈裂效应不仅在弦碎裂模型中出现,而且独立碎裂模型中也有,并且在RHIC能区(200GeV)下主要来源于胶子的贡献。
5) gluon fragmentation function
胶子碎裂函数
6) Modified Fragmentation Function
修正碎裂函数
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条