1) Detection of thin beds
薄互层探测
2) thin layer deteetability
薄层探测能力
3) Thin interbed
薄互层
1.
Optimization of hydraulic fracturing technology for thin interbeds in Sha4 member of Liangll2 block;
梁112块沙四段薄互层低渗透油藏水力压裂工艺优化
2.
Application of quasi-acoustic constructing technique to reservoir prediction of thin interbed;
拟声波构建技术在砂泥岩薄互层储层预测中的应用
3.
Analysis of impact of thin interbed tuning effect on AVO.;
薄互层调谐效应对AVO的影响
4) thin interbedding
薄互层
1.
Time frequncy(T-F) analysis is a method studying thin interbedding structure onthe base of T-F changing pattern of seimic response.
时频分析根据震响应的时频变化规律研究薄互层结构的一种方法。
2.
At present,the main difficult of thin reservoir cateral prediction is that the high frequency signal on thin interbedding structure is too weak to be traced and constracted, because itis absorbed by stratum and interfered by noise.
目前，薄储集层横向追综、对比的困难，在于薄互层结构的高频信息经地层吸收，采集和接收后变得很弱，甚至被强干扰掩没，从记录上很难对薄互层储集层作追踪对比。
5) thin interbeds
薄互层
1.
Defining and identifying thin interbeds by using new MT apparent resistivity;
利用新的MT视电阻率定义识别薄互层
2.
TP wavelet and its applications to analysis of seismic data of thin interbeds;
三参数小波及其在薄互层地震资料分析中的应用
6) thin sand-shale interbeded formation
薄交互层
1.
The thin sand-shale interbeded formation can be distinguished utilizing its apparent resistivity curves,but the accurate reservoir parameters can not be obtained immediately.
俄罗斯的电磁传播电阻率测井阵列仪器VIKIZ具有分辨率极高的探头,利用它的视电阻率曲线可直接识别出砂泥岩薄交互层,但仍难以直观提取到砂岩层的正确物性参数。
补充资料：低电离层探测
利用无线电波传播效应,探测100公里高度以下电离层特性的方法。探测使用的频率可以从极低频到甚高频。探测原理主要依据部分反射、散射、谐振以及波相互作用等效应。但因低电离层区域电子密度太低，电磁效应也较弱，故测量精度一般较差。主要探测方法有：
部分反射法 在 D层中存在着许多小尺度不均匀体，当不均匀体电子密度不足以发生全反射时，若在小于一个波长的距离上，折射指数μ有△μ的变化，则在其中传播的电波有部分能量被反射回来。这时的反射系数为△μ／2μ，且反射的电波相位是相干的,在某一方向上可能得到加强。这种现象称为部分反射。强的电波垂直入射电离层后，由于磁离子分裂现象，反射波分成非常波和寻常波。非常波和寻常波的振幅比AX/A0，与电子密度和碰撞频率有关（见磁离子理论）。因此，在电子密度很小的高度范围(白天50～60公里，夜间80～85公里)，AX/A0可用来度量电子与中性分子的碰撞频率。当电离层标高已知，则可用AX/A0推算电子密度。用这种方法探测电离层的高度约为70～90公里。
交叉调制法 用无线电波在电离层中的交叉调制现象(见电离层非线性现象)来探测底部电离层的方法。它的探测原理是：把一系列"加热"的短脉冲以规则的时间间隔向上发射，同时又发射重复频率为其两倍的"探测"脉冲系列，后者与前者的载波频率不同。如果经电离层反射后向下传播的探测脉冲在某个高度(交叉高度)同向上传播的加热脉冲相遇,则探测脉冲信号会减弱,其减弱数值,与从加热脉冲吸收的能量E和探测波的吸收系数α 有一定关系。测定E和α ，利用E、α与Nv 乘积的关系，若在交叉高度上v（碰撞频率）已知,则可推算出该高度上的 N(电子密度)值。只要改变脉冲间的时间安排就可改变交叉高度，从而得到电子密度的高度分布。用这种方法可以探测50～90公里高度的电子密度、碰撞频率和电子能量损耗系数。交叉调制法探测要求有大功率的"加热"发射机和一个干扰小的接收区。
长波和超长波探测 利用频率为10赫至 100千赫电波信号，探测低电离层特性的方法。长波探测分脉冲垂直投射和连续波斜投射两种方法。主要是测量电离层反射的下行波的相位、偏振和幅度，以推算电离层的反射系数和转换系数；监测电离层反射高度随时间或太阳活动的变化。但还不能对低电离层电子密度剖面进行有效测量。
舒曼谐振法 利用舒曼谐振现象探测电离层的方法。在极低频波段,当波长可与地球周长相比时,在地球与低电离层之间的空间产生的电磁谐振现象，称为舒曼谐振或地-电离层空腔谐振。对4～40赫雷电辐射的观测，可以研究谐振频率、谐振幅度与谐振曲线宽度（Q 值）随昼夜时间的变化，某些谐振波形的重现性及其与太阳活动的关系,还可以获得D层高度和等效电导率的大尺度的平均数据。
甚高频前向散射探测 利用甚高频电波在低电离层中的前向散射来探测低电离层的方法。在低电离层中，电子密度骤增时(如电离层突然骚扰)，高频电波信号因吸收增大而减弱甚至中断，但因电子密度骤增而形成的不均匀体的前向散射效应，使甚高频信号反而增强。在低电离层区域（80～110公里）的流星余迹、Es层都能强烈散射甚高频信号。因此，可用这种探测方法研究该区域的湍流不均匀体运动、不均匀体的漂移、流星余迹运动、电离层风和Es层等。
部分反射法 在 D层中存在着许多小尺度不均匀体，当不均匀体电子密度不足以发生全反射时，若在小于一个波长的距离上，折射指数μ有△μ的变化，则在其中传播的电波有部分能量被反射回来。这时的反射系数为△μ／2μ，且反射的电波相位是相干的,在某一方向上可能得到加强。这种现象称为部分反射。强的电波垂直入射电离层后，由于磁离子分裂现象，反射波分成非常波和寻常波。非常波和寻常波的振幅比AX/A0，与电子密度和碰撞频率有关（见磁离子理论）。因此，在电子密度很小的高度范围(白天50～60公里，夜间80～85公里)，AX/A0可用来度量电子与中性分子的碰撞频率。当电离层标高已知，则可用AX/A0推算电子密度。用这种方法探测电离层的高度约为70～90公里。
交叉调制法 用无线电波在电离层中的交叉调制现象(见电离层非线性现象)来探测底部电离层的方法。它的探测原理是：把一系列"加热"的短脉冲以规则的时间间隔向上发射，同时又发射重复频率为其两倍的"探测"脉冲系列，后者与前者的载波频率不同。如果经电离层反射后向下传播的探测脉冲在某个高度(交叉高度)同向上传播的加热脉冲相遇,则探测脉冲信号会减弱,其减弱数值,与从加热脉冲吸收的能量E和探测波的吸收系数α 有一定关系。测定E和α ，利用E、α与Nv 乘积的关系，若在交叉高度上v（碰撞频率）已知,则可推算出该高度上的 N(电子密度)值。只要改变脉冲间的时间安排就可改变交叉高度，从而得到电子密度的高度分布。用这种方法可以探测50～90公里高度的电子密度、碰撞频率和电子能量损耗系数。交叉调制法探测要求有大功率的"加热"发射机和一个干扰小的接收区。
长波和超长波探测 利用频率为10赫至 100千赫电波信号，探测低电离层特性的方法。长波探测分脉冲垂直投射和连续波斜投射两种方法。主要是测量电离层反射的下行波的相位、偏振和幅度，以推算电离层的反射系数和转换系数；监测电离层反射高度随时间或太阳活动的变化。但还不能对低电离层电子密度剖面进行有效测量。
舒曼谐振法 利用舒曼谐振现象探测电离层的方法。在极低频波段,当波长可与地球周长相比时,在地球与低电离层之间的空间产生的电磁谐振现象，称为舒曼谐振或地-电离层空腔谐振。对4～40赫雷电辐射的观测，可以研究谐振频率、谐振幅度与谐振曲线宽度（Q 值）随昼夜时间的变化，某些谐振波形的重现性及其与太阳活动的关系,还可以获得D层高度和等效电导率的大尺度的平均数据。
甚高频前向散射探测 利用甚高频电波在低电离层中的前向散射来探测低电离层的方法。在低电离层中，电子密度骤增时(如电离层突然骚扰)，高频电波信号因吸收增大而减弱甚至中断，但因电子密度骤增而形成的不均匀体的前向散射效应，使甚高频信号反而增强。在低电离层区域（80～110公里）的流星余迹、Es层都能强烈散射甚高频信号。因此，可用这种探测方法研究该区域的湍流不均匀体运动、不均匀体的漂移、流星余迹运动、电离层风和Es层等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条