1) relativistic many-body perturbation theory (RMBPT)
相对论多体微扰理论(RMBPT)
2) many-body perturbation theory
多体微扰理论
1.
The equilibrium structure and intermolecular interaction potentials of water dimer have been calculated using supermolecular many-body perturbation theory at the second-order to fourth-order levels.
利用超分子二阶到四阶多体微扰理论和扩展的相关一致基组(aug-cc-pVTZ)结合有效的中点键函数(3s3p2d1f1g)计算水二聚物的平衡结构和分子间相互作用势,并用平衡方法修正基组重叠误差。
2.
It is proposed that relativistic coupled-cluster theory can be combined with many-body perturbation theory to calculate only the important contributions to any particular parameter, so as to realize efficient calculation o.
通过对Pr3+离子的从头计算的理论能级和实验能级进行参数拟合和综合分析发现:可以结合相对论Coupled-Cluster理论和多体微扰理论,对不同参数的计算,主要考虑对此参数有重要贡献的机制,来实现稀土离子电子结构的有效计算。
3.
This dissertation concentrates on photoionizaiton of Mnl and Mnll including resonance structure in the framework of many-body perturbation theory(MBPT).
本文使用多体微扰理论对锰原子及其离子光电离过程中光电离截面和共振结构进行了全面的理论研究和计算。
3) polysome small perturbation theory
多体微扰理论法
4) many body perturbation theory
多体微扰理论
1.
The single photoionization of the outermost fully occupied shell in Na,K is studied within the framework of many body perturbation theory.
作者用多体微扰理论 (MBPT) ,对开壳层钠和钾原子的最外满壳层单光子电离过程进行了研究和理论计算 。
2.
Many body perturbation theory is applied to calculation of photoionization cross sections with excitation [ 2p,3s]→[4p,kl(kp+kf)] of the neutra sodium atom, calculated resultes of the length form are in agreement with results of the velocity.
用多体微扰理论和原子体系图示法 ,研究和讨论了钠原子双激发 [2 p ,3s]→ [4p ,kl(kp +kf) ]并计算了钠原子的光电离激发截面 ,计算结果与实验结果相符。
3.
Using Many body perturbation theory and diagrams method, the double electron excitations [2p,3s]→[5s,kl (ks+kd)] have been calculated.
用多体微扰理论和原子体系图示法 ,研究和讨论了钠原子双激发 [2 p ,3s]→ [5s,kl (ks +kd) ]并计算了钠原子的光电离激发截面 ,计算结果与实验结果相符。
5) many-body pertubation
多体微扰论
6) relativistic many body theory
相对论核多体理论
补充资料：非相对论性量子理论
非相对论性量子理论
Nonrelativistic quantum theory
心位置及其自旋取向(即这里所用的多分量波函数)就足以描写每个基本粒子。 当更明显的复合系统在过程中并不改变内部结构时，也可以把它们当作粒子来处理。例如，在两个原子的慢碰撞中，作用于电子上的缓慢变化的势不会导致跃迁到新的组态，因而碰撞可以由解形式为方程(67)的相对运动方程来描写;在快碰撞中会出现电子跃迁，就必须用多电子薛定谬方程。同样，由于氖核是总角动量为1的中子一质子束缚态，在氛分子中(i)每个氖核可以当作自旋为l的基本粒子来处理;(ii)氖分子的波函数对于两个氖核的空间和自旋坐标的交换必须是对称的，这个交换包含两个中子和两个质子的接连的反对称交换。换言之(当它们可以当作粒子处理时)，氛核和其他整数自旋的复合系统都遵守玻色一爱因斯坦统计;半整数自旋的复合系统则遵守费米一狄拉克统计。 若组成多粒子系统的粒子可以用不重叠的波包表示，当波包中心运动的距离等于其宽度山时波包展开的量《山的话，则单个经典粒子的轨迹是可以分辨的。因此，在这些情况下，粒子不管是否是全同的都是实际上可分的经典粒子，并且预期玻色一爱因斯坦统计和费米一狄拉克统计都会变成经典的麦克斯韦一玻耳兹曼统计。大家熟知的经典统计适用于电子气的条件刀丙“(2、kT)一“心《l，意味着这样的波包可以构成;这里N是电子密度，k是玻耳兹曼常数，而了’是绝对温度。然而(与前面关于谐振子的讨论比较)，在分子的较低振动态，对振动着的核不能构成这样的波包，因此就不能不用量子统计，例如，在低温下氢分子(HZ)的比热就是如此。参阅“量子统计”(quantum statisties)条。 〔格朱艾(E.Gerjuoy)撰]地，可以推断出对任何这样的孤立系统，哈密顿算符H都必须与下述算符对易:(i)总角动量算符内二Pl+…+p二(ii)总角动量算符J;(iii)宇称算符p，它使每个粒子通过原点反射，即把r，变成一r、，…，rg变成一‘。关于进一步的知识参阅“宇称”(parity)、“对称性定律，，(symmetry law。)条。 因此，在量子力学中像在经典力学中一样，线动量和总角动量都是守恒的，即都是运动常数。由于对在x方向的无穷小位移。下式成立:}c(肠，几，tl)}“一幸，丁二(凡，几，犷‘·‘“，层，”·‘nZ音田:1 Sln 4三士;!V素“— h-音。亡1公2(59)价(x、+c，少1，之、，x:+。
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参考词条