1) Lanczos process
Lanczos过程
1.
The probability to happen break in the Lanczos process is little,which has been explained in the paper[1,2].
Lanczos过程出现中断现象的可能性很小,这是文献[1,2]早已论述过的,文章将给出三个定理,证明Lanczos过程中断的概率为零。
2) generalized Lanczos process
广义Lanczos过程
3) Lanczos bidiagonalizing process
Lanczos双正交化过程
4) Lanczos method
Lanczos法
1.
The Lanczos method is used to obtain its eigenvalue and eigenvector.
采用Lanczos法求取特征值和特征向量,该方法比常用的逆迭代法精度高、运算量小。
5) Lanczos algorithm
Lanczos迭代
1.
In this paper, a large sparse symmetric linear equations of solving 3D geoelectric field of point source is formed by finite difference method and simultaneously the theory and alternative course of Lanczos algorithm which is suitable to solving such equations are expounded, which is a Krylov subspace methods and has the advantages of fast convergence, stability and less memo.
通过采用有限差分法来构造出求解点电源三维地电场的大型稀疏对称线性方程组,并引入Lanczos迭代技术,构造出三对角阵方程组,然后采用正交分解法进行求解,它是Krylov子空间方法中的一种。
2.
In this paper, a symmetric tridiagonal system of equations is formed by Lanczos algorithm, simultaneously solving such equations is explained by using orthogonal decomposition method, this algorithm has the advantage of fast convergence, stability and less memory.
而正演计算往往涉及到求解大型线性方程组Ax=b的问题,通过Lanczos迭代构造出对称三对角阵方程组,并采用正交分解法进行求解,与传统算法相比,此算法占用内存少、收敛速度快、且稳定;针对大型稀疏矩阵的特点,采用简单地记录矩阵的非零元素值及其所在行、列值的方法,来存储大型稀疏矩阵,可大大节省机器内存,提高运算速度。
3.
The coefficient matrix with such improvement is approximately a unit matrix and the improved Lanczos algorithm will improve numerical stability and convergence of iterative procedures.
针对三维地电场正演数值计算过程中形成的超大规模稀疏线性方程组,在分析此类线性方程组的一般解法基础上,着重阐述一种适宜求解此类方程组的Lanczos迭代过程与算法原理。
6) Lanczos algorithm
Lanczos算法
1.
New method for structural static reanalysis of topological modifications based on preconditioning Lanczos algorithm;
基于预条件Lanczos算法的结构拓扑修改静态重分析方法
2.
Structure dynamic analysis based on Lanczos algorithms;
大型结构动力特性的Lanczos算法程序设计
3.
A Restarted Lanczos Algorithm for Model Reduction;
一种重新启动的Lanczos算法在模型降阶中的应用
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条