1) micropolar liquid-saturated porous solid
微极流体-饱和多孔固体
2) saturated porous solid
饱和多孔固体
3) layered poroelastic soil
层状多孔饱和固体
1.
The dynamic responses of a layered poroelastic soil subjected to high speed and time harmonic load was studied.
本文研究了匀速移动的振动荷载作用下层状多孔饱和固体的动力响应。
4) fluid-saturated porous media
流体饱和两相多孔介质
1.
Calculation and analysis of dynamic response of fluid-saturated porous media;
流体饱和两相多孔介质动力反应计算分析
2.
Dynamic analysis of fluid-saturated porous media by using explicit finite element method;
流体饱和两相多孔介质动力反应分析的显式有限元法
3.
The elastic wave equations of fluid-saturated porous media are solved by the time-domain explicit finite element method consisting of explicit step-by-step integral format and local transmitting artifical boundary,and the elastic dynamic response excited by input earthquake wave is evaluated and analyzed to find out the law and property of elastic seismic response of fluid-saturated porous media.
基于流体饱和两相多孔介质的弹性波动方程组,运用显式逐步积分格式与局部透射人工边界相结合的时域显式有限元方法对该波动方程组进行求解,对两相多孔介质在输入地震波作用下的弹性动力反应进行了计算和分析,以揭示两相多孔介质弹性地震反应的规律和性质。
5) saturated porous media
流体饱和多孔介质
1.
Viscus-spring dynamical artificial boundary for saturated porous media;
流体饱和多孔介质黏弹性动力人工边界
6) Fluid-saturated porous material(FSPM)
流体饱和多孔材料
补充资料：微极流体
广义连续介质力学中一个典型的物质模型，是一类可以承受力偶应力和体力偶的流体。这种模型是古典流体模型的推广。为了大体上看出微极流体和一般流体这两种模型的差异，下面给出各向同性线性微极流体的本构方程：
tij＝-πδij＋λ＊δijAkk＋(μ＊＋κ＊)Aij＋μ＊Aji，
mij＝α＊δijBkk＋β＊Bij＋γ＊Bji，式中tij和mij为应力张量和力偶应力张量；λ＊、μ＊、κ＊、α＊、β＊、γ＊为粘性系数,δij为克罗内克符号，π为动压力；而
Aij＝vj,i＋vij，
Bij＝vi,j，式中vi和νi为速度矢量v和角速度矢量ν的分量,νij为回转张量分量，在直角坐标系下,下角标间的","表示偏导。各向同性牛顿流体的本构方程为：
tij＝-πδij＋λ＊δijDkk＋2μ＊Dij，式中λ＊和μ＊为粘性系数；Dij为变形速率张量（见速度梯度）。通过比较可见，在微极流体中，由于考虑微极效应，总共需要六个物性模量，应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
tij＝-πδij＋λ＊δijAkk＋(μ＊＋κ＊)Aij＋μ＊Aji，
mij＝α＊δijBkk＋β＊Bij＋γ＊Bji，式中tij和mij为应力张量和力偶应力张量；λ＊、μ＊、κ＊、α＊、β＊、γ＊为粘性系数,δij为克罗内克符号，π为动压力；而
Aij＝vj,i＋vij，
Bij＝vi,j，式中vi和νi为速度矢量v和角速度矢量ν的分量,νij为回转张量分量，在直角坐标系下,下角标间的","表示偏导。各向同性牛顿流体的本构方程为：
tij＝-πδij＋λ＊δijDkk＋2μ＊Dij，式中λ＊和μ＊为粘性系数；Dij为变形速率张量（见速度梯度）。通过比较可见，在微极流体中，由于考虑微极效应，总共需要六个物性模量，应力张量不再对称，并且出现力偶应力。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条