2) sparse reflectivity
稀疏反射系数序列
3) dense reflectivity
稠密反射系数序列
4) amplitude spectrum of reflection coefficient
反射系数序列振幅谱
5) reflection sequence
反射系列
1.
Guy Canadas et al in view of the situations of non-minimum phase wavelet and non-white reflection sequence, the paper used the penalty term of reflection sequence characterized by sparse by using alternative relaxation solution and preconditioned conjugate gradient algorithm, which realized simultaneous e-valuation of seismic wavelet and reflection coefficients.
本文在Guy Canadas等 提出的针对非最小相位子波和非白噪反射系列情况下的盲源反褶积数学框架的 基础上,通过松弛交替求解法和预条件共轭梯度算法,采用具有稀疏特性的反射系列惩罚项,实现了地震子波 和反射系数的同时估计,理论模型和实际资料处理结果表明,此法不仅能够很好地实现子波与反射系数的同时 估计,并且算法稳定,收敛速度快,是提高地震资料分辨率的有效手段,可以有效地拓宽记录的有效频带,突出 其中的结构信患。
6) reflection gram
反射声序列
补充资料：反射系数与透射系数
反射系数与透射系数
Reflection and transmission coefficients
反射系数与透射系数(refleetiona:transmission eoeffieients) 当电磁波由一个磁导率为产1、介电常量为自介质，进入另一个具有磁导率产2、介电常量为匀介质时，一部分电磁波在界面上被反射回来，另一分电磁波则透射过去。反射波与透射波的振幅同射波振幅之比，分别称之为反射系数与透射系数。斜人射的情况下，利用光学的反射和折射公式极方便。但是，在平面波对平面边界垂直人射的情下，例如在传输线、波导及某些自由波的情形，波抗和特性阻抗的概念是有用的。 对于电场强度E为x方向、磁场强度H为y向的z方向波，人射波的总矢量场由下式给出: 户二=五。e一户+左。‘e声，( 瓦=(，)一‘(Eoe一声一E。‘ejkz)，(式中带撇的量为反射量，专为波阻抗。式(1)与(2)中符号的不同是由于坡印廷矢量(冬ExH)、一”切廿曰资”」~~J一一”~尸、~、2一”一人射波为正，对反射波为负。对于透射波，下式么乙: 几“一Eotle一jkz， 风“一(必一lE。、一jkz。(由于E及H的切向分量在边界Z一o处连续，即一左x’’，户，一户厂，因此有 E。十E0’一E。”， 甲11(E。一E。‘)=移。即。(对这些方程求解，即得反射与人射电场之比，透射人射电场之比分别为，jJ.J︸J7口、一山一宁J IJI月‘醚_些空二E。一俨+专’ 一一E0’一E0 _.E之.Enll‘._._，_二_、_~式中淤与淤分别为反射系数与透射系数·参“电磁辐射，，(eleetromagnetie radiation)、“坡印廷量，，(Poynting，5 veetor)条。 光学中的系数在光学垂直入射情况下，如专及了分别用速度。及v’’代人，那么式(5)成立。平面波的电场矢量垂直于入射面，且平面波的方与界面的法线成锐角夕时，反射系数与透射系数下式给出:sin(夕一夕11)sin(夕+口，‘)’Zsin夕，乞05夕sin(夕+夕11)’(6) 一一一一E0’一E0酬一E0式中沙，sin夕~vsin严。当平面波的电场矢量与人射面平行时，反射系数与透射系数由式tan(夕一夕11)tan(夕+少)’Zsino气058sin臼+夕即)sin叨一夕，，)(7) =一一酬一E0酬一E0给出，比值v/v’l称为折射指数。参阅“波的折射”(re-fraetion of waves)条。 波导同自由空间情况一样，波导的特征阻抗定义为横向电场凡与横向磁场从之比。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条