1) non-relativistic energy
非相对论能量
1.
By virtue of mathematica language and variational method, a program is developed to calculate the non-relativistic energy of helium atoms in excited states.
利用Mathematica语言开发了一个用变分法计算氦原子激发态非相对论能量的程序,对氦原子1snl(n=2→6)组态的非相对论能量进行了变分计算,理论计算值与实验值相当接近。
2.
The non-relativistic energy expression of the Lithium-like atoms 1s23d2D states is derived using general expression of non-relativistic energy for atoms with three valence electrons.
根据三电子原子非相对论的能级公式导出了类锂离子体系1s23d2D态的非相对论能量的表达式,利用变分方法计算了高离化类锂离子SⅩⅣ-Ga ⅩⅧD的非相对论能量;在此基础上,进一步利用微扰论来计算了类锂离子1s23d2D态的精细结构哈密顿在LSJMJ>表象中的矩阵元,由此得到的SⅩⅣ-Ga ⅩⅧD的精细结构分裂与实验数据符合得较好。
2) relativistic energy
相对论能量
1.
This paper studies the outer gap model of pulsars,analyzes the differences between traditional outer gap model and the new one,and points out that the electric field created from the pulsar surface is very strong but the electric field along the magnetic field is almost zero,and charged particles are accelerated to relativistic energy in outer gap resulting in high energy radiation.
指出脉冲星表面强磁场感应出来的电场虽然很强,沿磁场方向的电场分量几乎为0,但是在外间隙加速区,带电粒子会被加速到相对论能量,产生高能辐射。
3) non-relativistic energy
非相对论能级
1.
Firstly, the method for calculating the non-relativistic energy levels of atoms with three valence electrons is presented; general expressions for the matrix elements of the non-relativistic atomic Hamiltonian are derived by using angular momentum coupling theory and irreducible tensor theory.
在此基础上,利用多电子原子哈密顿算符的球张量形式和不可约张量理论,进一步研究了类锂离子低激发态非相对论能级的相对论修正和精细结构,给出了自旋-自旋、自旋-其它轨道以及轨道-轨道相互作用等所涉及的所有角向积分和自旋求和的解析计算方法,清晰地展示了多电子原子结构计算的过程,得到了较为精确的理论计算结果。
4) relativistic correction on energy distribution
相对论能量修正
6) relativistic momentum and energy
相对论性动量和能量
补充资料：非相对论性量子理论
非相对论性量子理论
Nonrelativistic quantum theory
心位置及其自旋取向(即这里所用的多分量波函数)就足以描写每个基本粒子。 当更明显的复合系统在过程中并不改变内部结构时，也可以把它们当作粒子来处理。例如，在两个原子的慢碰撞中，作用于电子上的缓慢变化的势不会导致跃迁到新的组态，因而碰撞可以由解形式为方程(67)的相对运动方程来描写;在快碰撞中会出现电子跃迁，就必须用多电子薛定谬方程。同样，由于氖核是总角动量为1的中子一质子束缚态，在氛分子中(i)每个氖核可以当作自旋为l的基本粒子来处理;(ii)氖分子的波函数对于两个氖核的空间和自旋坐标的交换必须是对称的，这个交换包含两个中子和两个质子的接连的反对称交换。换言之(当它们可以当作粒子处理时)，氛核和其他整数自旋的复合系统都遵守玻色一爱因斯坦统计;半整数自旋的复合系统则遵守费米一狄拉克统计。 若组成多粒子系统的粒子可以用不重叠的波包表示，当波包中心运动的距离等于其宽度山时波包展开的量《山的话，则单个经典粒子的轨迹是可以分辨的。因此，在这些情况下，粒子不管是否是全同的都是实际上可分的经典粒子，并且预期玻色一爱因斯坦统计和费米一狄拉克统计都会变成经典的麦克斯韦一玻耳兹曼统计。大家熟知的经典统计适用于电子气的条件刀丙“(2、kT)一“心《l，意味着这样的波包可以构成;这里N是电子密度，k是玻耳兹曼常数，而了’是绝对温度。然而(与前面关于谐振子的讨论比较)，在分子的较低振动态，对振动着的核不能构成这样的波包，因此就不能不用量子统计，例如，在低温下氢分子(HZ)的比热就是如此。参阅“量子统计”(quantum statisties)条。 〔格朱艾(E.Gerjuoy)撰]地，可以推断出对任何这样的孤立系统，哈密顿算符H都必须与下述算符对易:(i)总角动量算符内二Pl+…+p二(ii)总角动量算符J;(iii)宇称算符p，它使每个粒子通过原点反射，即把r，变成一r、，…，rg变成一‘。关于进一步的知识参阅“宇称”(parity)、“对称性定律，，(symmetry law。)条。 因此，在量子力学中像在经典力学中一样，线动量和总角动量都是守恒的，即都是运动常数。由于对在x方向的无穷小位移。下式成立:}c(肠，几，tl)}“一幸，丁二(凡，几，犷‘·‘“，层，”·‘nZ音田:1 Sln 4三士;!V素“— h-音。亡1公2(59)价(x、+c，少1，之、，x:+。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条