1) Galerkin finite element method
伽辽金有限元
1.
Analysis of force in superconducting levitation system with Galerkin finite element method;
伽辽金有限元法在超导磁悬浮受力分析中的应用
2) Galerkin FEM
伽辽金有限元法
1.
Based on analysis of virtual displacement FEM and Galerkin FEM for Biot consolidation, the load arisen by the altitude z is discussed.
对虚位移有限元法和伽辽金有限元法推导的Biot固结有限元方程进行了研究,详细讨论了位置高度z引起的荷载项(即位能),发现分别采用上述两种方法得到的位置高度z引起的荷载项不相等。
3) Gelerkin finite-element method
伽辽金有限元法
1.
The Gelerkin finite-element method is used for analyzing the characteristic impedances of the coaxial lines with arbitrary cross-sections.
应用伽辽金有限元法分析了任意截面形状波导同轴线的特性阻抗,编制了一个通用的计算机程序,对一大类不同截面形状同轴线的特性阻抗进行了计算,结果与文献一致。
2.
the Gelerkin finite-element method is used for the analysis of H-plane discontinuities of arbitrary shape in a rectangular waveguide.
应用伽辽金有限元法研究了任意形状的 H 面矩形波导不连续性问题,场域剖分采用了二阶三角形单元。
4) the coupling element free Galerkin and finite element method
无单元伽辽金/有限元法
1.
Three-point-bending fatigue test has been applied with the asphalt beam specimen pre-sawed at different sites to study the fatigue character of different crack mode,the numerical modelling of the fatigue test is carried out based on the coupling element free Galerkin and finite element method,and the fatigue life predicted by the general Paris formula is comparied with the test value.
通过对三点弯曲疲劳试验的沥青混合料小梁在不同位置预切口,对不同类型裂纹的试件进行疲劳试验,并利用耦合的无单元伽辽金/有限元法,对试验过程进行数值模拟,利用广义Paris公式预测试件的疲劳寿命,并同试验结果进行了比较。
5) Galerkin finite element method
伽辽金(Galerkin)有限元法
6) Taylor-Galerkin scheme
泰勒-伽辽金有限元法
1.
The application of Taylor-Galerkin schemes to mixed problems describing transport by both convection and diffusion appears to be much more difficult.
泰勒-伽辽金有限元法在对流扩散问题的数值模拟中存在数值耗散和伪振荡等问题。
补充资料：布勃诺夫－伽辽金法
求解齐次边界条件弹性力学问题的一种近似方法，是俄国的И.Г.布勃诺夫于1913年首先提出,后由Б.Г.伽辽金推广应用，故得名。此法的要点是：假定弹性体内沿x、y、z方向的位移u、v、ω分别由一系列满足弹性体的全部位移和力的边界条件的连续函数ui（x，y，z）、vi（x，y，z）、ωi（x，y，z）（i=1,2,...，n）叠加而成，即
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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