1) Anisotropic Landau-Lifshitz equation
各向异性Landau-Lifshitz方程
2) Landau-Lifshitz equation
Landau-Lifshitz方程
1.
Using the Landau-Lifshitz equation,the propagating of spin wave in metallic magnetic stripe has been investigated,in which the effective boundary condition is applied for the dynamic magnetization of the metallic magnetic strip.
运用Landau-Lifshitz方程,边界处动态磁化强度由有效偶极边界条件约束,研究了无限长金属磁条中自旋波传播的特征,得到了该体系抽运微波磁场的阈值曲线以及色散曲线的解析式,揭示出自旋波激发谱与磁条宽度的具体关系。
2.
We apply Lie group method and Cayley transformation to construct high order explicit square conserving scheme for the modulus conserving differential equations, such as the Euler equation, the Landau-Lifshitz equation and compare the numerical results with the classical Runge-Kutta method in modulus conserving and accuracy.
我们利用李群算法和Cayley变换构造了高阶显式平方守恒格式,应用到模守恒的微分方程如Euler方程,Landau-Lifshitz方程,并且与相同阶的显式Runge-Kutta方法在保模守恒和精度方面进行了比较,数值结果表明用李群算法构造的新的显式平方守恒格式能保微分方程模守恒的特性且它和相应Runge-Kutta方法有相同的精度。
3.
In this paper, the Landau-Lifshitz equation of ferromagentic chain systems is considered which is related to p-Laplacc operator, its solution from a m-dim compact manifold M(without hour dary) into the unit sphere S2 of R3 is shown; Sornc links between p --harmonicmaps and its solution are also established.
研究了与P-Laplace算子对映的铁磁链系统的Landau-Lifshitz方程，证明了该方程的从m（m≥3）维紧流形M（不带边界）映射到R3中的单位球面S2上的整体弱解的存在性；建立了p-调和映射理论与该方程的联系。
3) Landau-Lifshitz-Gilbert equation
Landau-Lifshitz-Gilbert方程
1.
66Fe 5O12 with phase field method and worked out the Landau-Lifshitz-Gilbert equation by means of parallel method,fast Fourie transformation and Gauss-Sidel method in order to describe the process of magnetization.
利用并行计算、快速傅里叶变换以及高斯迭代法求解Landau-Lifshitz-Gilbert方程以描述磁化过程。
4) non-damping landau-lifshitz equation
无阻尼Landau-Lifshitz方程
6) Weighted Landau-Lifshitz-Gilbert equation
加权Landau-Lifshitz-Gilbert方程
补充资料：各向同性和各向异性
物理性质可以在不同的方向进行测量。如果各个方向的测量结果是相同的,说明其物理性质与取向无关,就称为各向同性。如果物理性质和取向密切相关，不同取向的测量结果迥异，就称为各向异性。造成这种差别的内在因素是材料结构的对称性。在气体、液体或非晶态固体中，原子排列是混乱的,因而就各个方向而言,统计结果是等同的，所以其物理性质必然是各向同性的。而晶体中原子具有规则排列，结构上等同的方向只限于晶体对称性所决定的某些特定方向。所以一般而言，物理性质是各向异性的。例如， α－铁的磁化难易方向如图所示。铝的弹性模量E沿[111]最大(7700kgf/mm2),沿[100]最小(6400kgf/mm2)。对称性较低的晶体（如水晶、方解石）沿空间不同方向有不同的折射率。而非晶体(过冷液体)，其折射率和弹性模量则是各向同性的。晶体的对称性很高时，某些物理性质(例如电导率等)会转变成各向同性。当物体是由许多位向紊乱无章的小单晶组成时，其表观物理性质是各向同性的。一般合金的强度就利用了这一点。倘若由于特殊加工使多晶体中的小单晶沿特定位向排列（例如金属的形变"织构"、定向生长的两相晶体混合物等），则虽然是多晶体其性能也会呈现各向异性。硅钢片就是这种性质的具体应用。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条