补充资料：Fermi-Dirac统计法

Fermi-Dirac统计法
Fermi - EMrac statistics

　　R”‘一口比c统计法【F田丽一川.比咖往‘岛;巾epM“-八，pao eTaToeT，a]，民叮面维寸绪(Ferr‘statis此) 应用于具有半整数自旋(1/2，3/2，5/2，…以有=1 .05xl0~2，魄·sec为单位)的全同粒子系统的量子统计学.它是E.Ferrni于1926年提出的，而其量子力学意义是P.Dimc于1926年阐明的.根据Fermi一Dime统计法，在每一量子态上最多只能有一个粒子(Pa成厚粤(Pa曲prin‘P1e)).对于服从1飞nni一Dimc统计法的粒子系统，其状态由相对于粒子排列(即其坐标与自旋的排列)为反对称的波函数所描述，而对于及搜违血‘匕加统计法(且理一E此teinstatist此)，它们是对称的. 理想气体量子状态通过给出系统在动量P和自旋。空间中占有能级的总合丈凡。圣而决定，其中每一个气。指明具有动量p和自旋。的粒子数·在Rn刀j-D加c统计法的情况下，凡。可以等于零或L 气体是很大数目粒子构成的系统，因而它的量子能级分布很稠密，且当体积趋于无穷时趋向连续谱.按照每个网格中包含G‘个能级的小网格来将能级分组是方便的.每一网格对应于一平均能量。‘，而能级数G:设为很大.系统的量子力学状态由集合{N;}决定，其中N，是网格中的粒子数，即网格中能级的气。之和.网格中不同分布数(即理想民订‘一。i田c气体状态的统计权重)等于 ~G! w毛N，}一11从!(成’一、‘)!(‘)并决定粒子按以占有数N，，NZ，…表征的网格分布的几率.统计权重是考虑到粒子不可分辩性和在每个状态最多有一个粒子的事实，借助组合分析而计算的. 对应给定能量E和粒子数N， 石二艺。

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