1) Murrell-Sorbie+C_6 function
Murrell-Sorbie+ C6函数
2) potential energy function
修正的Murrell-Sorbie+C6函数
1.
The structure and potential energy functions of the ground states of BH molecule are investigated by quantum mechanical ab initio method in the level of QCISD(T) /6-311++G(3df,2pd) and CCSD(T)/6-311++G(3df,2pd).
这表明BH分子基态的势能函数可用经修正的Murrell-Sorbie+C6函数表示。
3) Murrell-Sorbie function
Murrell-Sorbie函数
1.
The potential energy function of BeO is expressed by the Murrell-Sorbie function and the coefficients have been given.
采用量子力学ab initio从头算,运用Gaussian 03软件包中的三种方法结合不同基组优化计算了BeO分子基态(X1Σ+)的结构,选用二次组态相互作用QCISD(T)方法结合6-311++G**(3df,3pd)基组对BeO分子基态(X1Σ+)进行了单点能扫描计算;用Murrell-Sorbie函数表示分子解析势能函数,得出了相关系数和力常数,并计算出了BeO分子的光谱数据(ωe、ωeχe、Be、αe、De),结果与实验光谱数据吻合较好。
2.
A least square is fitted to a Murrell-Sorbie function.
通过对3个基组的计算结果的比较,得出6-311g**基组为3个基组中最优基组的结论;使用6-311g**基组,分别利用SAC的GSUM(Group Sum of Operators)方法对基态(X1Σg+),SAC-CI的GSUM方法对激发态(A1Σu+)和(B1Πu)进行单点能扫描计算,用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数,得到相应电子态的完整势能函数。
3.
Then these points are fitted to Murrell-Sorbie function by the least squares fitting technique,and last the force constants(f_2,f_3,f_4) and the spectroscopy constants(ω_e,B_e,α_e,ω_eχ_e)are calculated,which are in good agreement with the other theoretic and .
使用QCISD(T)/6-311++G(3df,2pd)和SAC-CI/D95(d)方法分别对14NH自由基的基态与第一激发单重态进行几何优化和离解能的计算,并进行了单点能扫描,同时用正规方程组拟合Murrell-Sorbie函数。
4) Murrell-Sorbie potential
Murrell-Sorbie势
1.
Study of the differential scattering cross sections of Murrell-Sorbie potential for He-HCl system;
Murrell-Sorbie势下He-HCl碰撞体系微分散射截面的研究
5) modified Murrell-Sorbie function
修正的Murrell-Sorbie函数
6) Murrell-Sorbie Potential Parameters
Murrell-Sorbie势能参数
1.
Study of the relations to Murrell-Sorbie Potential Parameters and Spectrum Data for Diatomic Molecules;
Murrell-Sorbie势能参数与双原子分子光谱数据的关系研究
参考词条
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
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