1) Singular nonlinearity
奇异非线性项
2) singular nonlinear
奇异非线性
1.
The present paper deals with the existence of the positive solution of the singular nonlinear boundary value problem:(g(u′))′=-K(x)f(u), 0<t<1; u(0)=0, u′(1)=cwhere g(s)=|s| p-2 s, p>1, c is a non negative real numbers, f(u) is non negative, right continuous, nonincreasing in (0,+∞).
讨论一维 ｐ Ｌａｐｌａｃｉａｎ 奇异非线性边值问题（ｇ（ｕ′））′＝ － Ｋ （ｔ）ｆ （ｕ）， ０ ＜ ｔ ＜ １，ｕ（０） ＝ ０， ｕ′（１） ＝ ｃ正解的存在唯一性， 其中 ｇ （ｓ）＝ ｜ｓ｜ｐ－ ２ｓ， ｐ ＞ １， ｆ （ｕ ）在（０，＋ ∞）上是非负、非增的右连续函数。
2.
The shooting method is used to infer the existence and uniqueness of the positive solution to the singular nonlinear boundary value for n order ordinary differential equations u (n) (t)+f(t,u)=0, t∈(0,1), u (k) (0)=0, 0≤k≤n-2, u′(1)=c, where c is a non negative real number; f(t,u) is non negative and continuous on (0,1) ×(0,∞) and nonincreasing in u .
利用打靶法讨论奇异非线性ｎ阶常微分方程边值问题ｕ（ｎ）（ｔ）＋ｆ（ｔ，ｕ）＝０，ｔ∈（０，１），ｕ（ｋ）（０）＝０，０≤ｋ≤ｎ－２，ｕ′（１）＝ｃ正解的存在唯一性，其中ｃ是非负实数，函数ｆ（ｔ，ｕ）在（０，１）×（０，∞）上非负连续，并且关于ｕ单调不
3) nonlinear singular boundary
非线性奇异边界
1.
Quenching for a nonlinear parabolic equation with nonlinear singular boundary condition;
一类带非线性奇异边界条件的非线性抛物方程的淬灭问题
4) nonlinear singular problem
非线性奇异问题
5) multi-time scale decomposition
非线性奇异摄动
1.
In this paper, the authors present such a better method, which is essentially the combination in a clever way of two well known methods: (1) global transformation of nonlinear system; (2) multi-time scale decomposition.
对于一类高阶非线性奇异摄动系统，奇异摄动分解后仍是非线性系统，不便于分析和控制律设计；对于这样的系统直接应用基于微分几何的全局等效变换方法，很多情况下会遇到由于控制量不足造成不可变换或解高阶偏微分方程的困难。
6) linearly nonsingular transformation
线性非奇异变换
1.
Using augmented matrix, computers can select linearly independent columns(rows) of a linearly nonsingular transformation matrix and achieve structural decompositionsof linear system.
采用增广矩阵的方法来选取线性非奇异变换阵中的n个线性无关的列（行）向量，来实现线性系统的结构分解。
补充资料：半导体非线性光学材料
半导体非线性光学材料
semiconductor nonlinear optical materials
载流子传输非线性:载流子运动改变了内电场，从而导致材料折射率改变的二次非线性效应。④热致非线性:半导体材料热效应使半导体升温，导致禁带宽度变窄、吸收边红移和吸收系数变化而引起折射率变化的效应。此外，极性半导体材料大都具有很强的二次非线性极化率和较宽的红外透光波段，可以作为红外激光的倍频、电光和声光材料。 在量子阱或超晶格材料中，载流子的运动一维限制使之产生量子尺寸效应，使载流子能态分布量子化，并产生强烈的二维激子效应。该二维体系材料中激子束缚能可达体材料的4倍，因此在室温就能表现出与激子有关的光学非线性。此外，外加电场很容易引起量子能态的显著变化，从而产生如量子限制斯塔克效应等独特的光学非线性效应。特别是一些11一VI族半导体，如Znse/ZnS超晶格中激子束缚能非常高，与GaAs/AIGaAs等m一V族超晶格相比，其激子的光学非线性可以得到更广泛的应用。 半导体量子阱、超晶格器件具有耗能低、适用性强、集成度高和速度快等优点，以及系统性强和并行处理的特点。因此有希望制作成光电子技术中光电集成器件，如各种光调制器、光开关、相位调制器、光双稳器件及复合功能的激光器件和光探测器等。 种类半导体非线性光学材料主要有以下4种。 ①111一V族半导体块材料:GaAs、InP、Gasb等为窄禁带半导体，吸收边在近红外区。 ②n一巩族半导体量子阱超晶格材料:HgTe、CdTe等为窄禁带半导体，禁带宽度接近零;Znse、ZnS等为宽禁带半导体，吸收带边在蓝绿光波段。Znse/ZnS、ZnMnse/ZnS等为蓝绿光波段非线性光学材料。 ③111一V族半导体量子阱超晶格材料:有GaAs/AIGaAs、GalnAs/AllnAs、GalnAs/InP、GalnAs/GaAssb、GalnP/GaAs。根据两种材料能带排列情况，将超晶格分为I型(跨立型)、n型(破隙型)、llA型(错开型)3种。 现状和发展超晶格的概念是1969年日本科学家江崎玲放奈和华裔科学家朱兆祥提出的。其二维量子阱中基态自由激子的非线性吸收、非线性折射及有关的电场效应是目前非线性集成光学的重要元件。其制备工艺都采用先进的外延技术完成。如分子束外延(MBE)、金属有机化学气相沉积(MOCVD或MOVPE)、化学束外延(CBE)、金属有机分子束外延(MOMBD、气体源分子束外延(GSMBE)、原子层外延(ALE)等技术，能够满足高精度的组分和原子级厚度控制的要求，适合制作异质界面清晰的外延材料。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条