1) Gordon-Strong Force condition
Gordon-强力条件
1.
The main assumptions are Gordon-Strong Force condition and the uniqueness of a global maximum of W(q).
证明了位势可变号的二阶奇异Hamilton系统■+aq+W′(q)=0在W(q)满足Gordon-强力条件且有唯一最大值时,具有非平凡的T-周期解。
2) strong force condition
强力条件
3) strength condition
强度条件
1.
Considering different conditions of fiber-matrix interfaces, several valuable strength conditions of the III mode crack are given at the end of the paper.
利用这一模型,根据纤维基体界面强弱的不同情况,分别给出了IⅡ型裂纹的 若干强度条件。
2.
At last,this article emphasizes,the strength conditions for oblique bending also fit normal stress.
从一个具体的问题出发,论述了斜弯曲与平面弯曲的本质区别,最后强调指出,斜弯曲梁的强度条件即正应力强度条件,忽略了切应力对强度的影响,举例验证了强度条件能满足工程中的精度要求。
4) strong Wolfe conditions
强Wolfe条件
1.
Global convergence of a modified LS conjugate gradient method with strong Wolfe conditions;
修改的LS共轭梯度法在强Wolfe条件下的全局收敛性(英文)
5) strengthening the condition
强加条件
补充资料：Klein-Gordon方程
Klein-Gordon方程
Klan -Gordon equation
K目。一G.油阅方程【扣巨，一C.汕恤阅钾公门;R搜如a一rop-助HayP姗elt“el 描述零自旋标量或鹰标量粒子，例如二介子和K介子的相对论性不变的量子方程.该方程先是由0 .Kjein(【11)和稍后由巾.A.OoK作为第五个坐标为循环坐标的条件下的波动方程建立起来的，不久以后由多位作者(例如，W .Goldon(〔21))在不用对第五个坐标的这个要求的条件下推导了出来. 后来的应用证明了，幻日五~C心川。n方程作为相对论性量子方程只有在且子场论(甲坦址帅企」d theo习)中才是可能的，而不是在量子力学中.在「3]中给出了幻ein一C泊川。n方程作为零自旋粒子的场的方程的解释.K】ein .C沁攻场n方程适用于描述兀介子及相应场;它作为量子场论基本方程之一起作用. 月ein~6。川on方程是常系数线性齐次二阶偏微分方程:「刁，刁，a，刁，.1}花二了+-二万一+爪花了一下玉飞二了一料z}职=0，(l)L刁x‘刁夕‘刁z‘cz at，尸J丫其中甲(x，约是一个(腰)标量函数，在一般情况下为复函数，户=mc/大，m是粒子的静质量.若职是实函数，则习cill一GOldon方程描述中性(鹰)标量粒子;而当势是复函数时，则它描述带电粒子， 在后一情况下，(l)要补充以复共扼标量函数甲‘的方程: [刁2刁2日2日2，1 卜丁二了+飞丁了+下几了一二犷二二-一拜‘}职中=0.，、 L日x‘口夕‘刁z‘c‘口t‘尸J丫一’(么) (腰)标量粒子与电磁场的相互作用，由最省代换创日扩~a/日扩一ieA二/有来描述.任何自旋粒子波函数的每个分量也满足幻eln(沁司。n方程.但只有对于自旋为O的情况，函数相对于助代泊忱一Po证care群才是不变的. K】ein~(〕。川。n方程可借助于狭义相对论中粒子的能量E和动量p之间的关系 告EZ一，卜，卜p圣一’“’，通过将物理量用算子代替(见t41，〔51)二 。大刁充a E~一牛下，p~井-;， 一i口t’丈’i口x而获得.像所有相对论性方程那样，幻cin一Goldon方程可以表达成肠口c方程(D哪闪脸UOn)的形式，也就是说，它可以化成一阶线性方程: 「__日1. }r’花下二~一拼!少二0，(3) L一刁x‘『」了其中系数r，是类似于侧比c矩阵(Dirac Inatria沼)尹的矩阵.在Klein{池川。n方程的情况下，矩阵r.满足对易关系: r，Yv几+r，r，r;=叮，，r，+刀p，r;·(4)例如，(r。)’=叮。。r。
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参考词条