1) Galeikin's method
伽辽金残值法
2) Galerkin residual method
伽辽金残余法
1.
In order to perform mixed-domain simulation of electrically actuated bow-tie shaped fixed-fixed beams,the governing equations treatment for trapeziform beam elements under electrostatic load was carried out based on a Galerkin residual method.
为了在节点化设计方法中对静电驱动的蝴蝶结状双端固支梁进行分析,采用伽辽金残余法建立了静电驱动梯形梁单元的节点化模型,在HSpice中构建了相应的等效电路模型。
3) Galerkin method
伽辽金法
1.
Galerkin method is adopted to set up a equilibrium equation for global side-torsion stability analysis of a U-shaped and rectangle thin-shell aqueduct,and a calculation formula for critical load is deduced.
采用伽辽金法建立了U形和矩形截面薄壳渡槽整体侧扭稳定性分析的平衡方程,推导了临界荷载的计算公式,并通过实例计算分析了公式的正确性,探讨了渡槽侧扭稳定特性,可供大型薄壳渡槽的整体稳定性设计参考。
2.
By means of Galerkin method,the nonlinear equations were solved.
构造了一组满足全部边界条件的试探函数,应用伽辽金法对该组非线性方程进行求解,数值计算中考虑了系统各种参数变化对双参数地基上四边自由矩形板的非线性静力特性的影响。
3.
By using of Galerkin method, the nonlinear bending behavior of moderately thick rectangular plate with four free edges on two-parameter foundation is analyzed.
应用伽辽金法对双参数地基上四边自由矩形中厚板的非线性弯曲问题进行了探讨。
5) galerkin approach
伽辽金方法
1.
The equations in the model were discretized by the assumption mode method and the Galerkin approach,and solved by the Runge-Kutta numerical method.
用假设模态法和伽辽金方法使方程离散化,然后用Runge-Kutta方法计算。
6) Galerkin method
伽辽金方法
1.
Wavelet Galerkin method applied to wave equations with variable coefficients;
小波伽辽金方法应用于变系数波动方程
2.
The Galerkin method is applied to investigate the effeCtive conductivity of strongly nonlinear composite media.
应用伽辽金方法研究了强非线性复合介质的电导性质；讨论了杂质和基质都服从Ｊ＝σ｜Ｅ｜２Ｅ的本构方程；在只保留最低阶近似的情况下，导出了这类复合介质的非线性有效电导率的近似解析公式。
3.
The existence of a time-periodic solution is proved by the Galerkin method,Leray-Schauder fixed point theorem andpriori estimates.
利用伽辽金方法、Leray-Schauder不动点原理和先验估计,证明了在带周期外力扰动和周期边界条件的影响下,非线性发展Ginzburg-Landau方程ut=(l+iα)Δu-(k+iβ)u2u+γ+f的时间周期解,其中f(t,x)是一个关于时间变量t的以ω为周期的函数。
补充资料：布勃诺夫－伽辽金法
求解齐次边界条件弹性力学问题的一种近似方法，是俄国的И.Г.布勃诺夫于1913年首先提出,后由Б.Г.伽辽金推广应用，故得名。此法的要点是：假定弹性体内沿x、y、z方向的位移u、v、ω分别由一系列满足弹性体的全部位移和力的边界条件的连续函数ui（x，y，z）、vi（x，y，z）、ωi（x，y，z）（i=1,2,...，n）叠加而成，即
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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