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1)  GL theory
GL理论
1.
The gaps in two-band superconductor MgB_2 are calculated using the two-band GL theory.
两带GL理论被应用于MgB_2的转变温度和能隙。
2)  generalized GL theory
扩展GL理论
3)  OpenGL
Open GL
1.
Application of OpenGL in 3D Geological Object s Visualization;
Open GL在工程地质体三维可视化中的应用
2.
Building of Model Library in the Simulation System of Hydrogen-storage Alloys Using OpenGL;
利用Open GL构建储氢合金仿真系统的实体模型库
3.
Study on 3D Terrain Visualization Basing on OpenGL;
基于Open GL的地形三维可视化研究
4)  GL value
GL值
1.
Combined with the study of moderate seismicity in Shandong and its neighboring areas, the small earthquake activities before moderate earthquakes in the area were analyzed by time-and space-scanning of GL value (seismic inhomogeneous degree).
结合山东及其邻区中强以上地震活动性研究,运用GL值对该区中强震前的小震活动进行时空扫描,结果发现多数地震前1~2年,在以震中为圆心的300km范围内出现不同程度的GL值异常变化,持续时间1年左右;对应时段GL值在时间扫描上出现持续半年左右的高值异常,小震活动的这种GL值敏感特性对未来中强地震的发震时间和地点具有较好的中期预报效能。
5)  gl(m,R)
gl(m.R)
6)  GL spiral separator
GL螺旋机
补充资料:金兹堡-朗道(GL)唯象理论(phenomenologicalGinzburg-Landau(GL)theory)
金兹堡-朗道(GL)唯象理论(phenomenologicalGinzburg-Landau(GL)theory)

基于朗道二级相变(也称连续相变)理论,1950年金兹堡和朗道(GL)在低于临界温度Tc附近将描绘超导电性的自由能密度Fs在外磁场中按序参量|ψ|2展开至|ψ|4项,并计及梯度项`\nabla\psi`后,对各向同性超导体有:

$F_s=F_{n0} \alpha|\psi|^2 \frac{\beta}{2}|\psi|^4$

$ \frac{1}{2m^\**}|(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})\psi|^2$

$ \frac{\mu_0}{2}H^2$(1)

称GL自由能密度。式中Fn0是无外磁场的正常相自由能密度,$\mu_0bb{H}=\nabla\timesbb{A}$,H为磁场强度,m*和e*分别为超导电子有效质量和有效电荷(实为库珀电子对的质量和电荷),$\hbar$为除以2π的普朗克常数,α和β是展开系数,随材料性质由实验来定。在Tc附近α(T)=-α0(1-T/Tc),α0和β是大于零的常数,对总自由能求极小,可得GL方程

$\frac{1}{2m^\**}(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})^2\psi$

$ \alpha\psi \beta|\psi|^2\psi=0$(2)

$\frac{1}{\mu_0}\nabla\times\nabla\timesbb{A}=bb{j}_s$

$=-\frac{i\hbare^\**}{2m^\**}(\psi^\**\nabla\psi-\psi\nabla\psi^\**)$

$-\frac{e^{\**^2}}{m^\**}|\psi|^2bb{A}$(3)

和与绝缘外界接触时的边界条件:

$bb{n}*(-i\hbar\nabla-e^\**bb{A})\psi=0$(4)
(在边界上)

n为边界法向单位矢量。由于GL方程是非线性的联立方程,包含着宏观量子非线性效应,且ψ一般是r,T和H的函数,所以有广泛的应用,成为研究超导体各种宏观量子现象物理性质的有力工具,且推广到各向异性超导体上(见“各向异性GL方程”),其应用范围更加广泛。在空间中若ψ变化很缓慢,计及|ψ|2=ns,则方程(3)过渡到伦敦第二方程:js=-e*2·nsA/m*,说明伦敦方程只是在弱磁场近似中才适用。

1959年,戈尔柯夫(Gor'kov)基于BCS微观理论用格林函数方法推导出GL方程,并将ψ(r)与能隙Δ(r)联系起来(见“有序参量”),使ψ(r)又有了微观物理意义,并且唯象系数α,β也有了微观表达:

$\alpha(T)=-\frac{6(\pikT_c)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}$

$\**(1-\frac{T}{T_c})$(5)

$\beta=-\frac{6(\pikT_c)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^{\**^2}(0)}$(6)

1998年,徐龙道等基于BCS理论给出了宽广适用温区的、用微观量和温度具体表达无穷项展式各系数的完整的各向异性(也包括各向同性)GL方程(见“各向异性GL方程”)。

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