1) Hugoniot parameters
Hugoniot参数
1.
Low-pressure Hugoniot parameters C0,λ of TC material were measured using high resistance manganin gauge and light-gas gun experiment,the pressure curve gained by experiment is consistent with theory analyze,compare and analyze the pressure curve gained by experiment with theory wave-shape of dense material.
采用高阻值锰铜压阻传感器,并通过一级轻气炮实验对TC材料的低压Hugoniot参数C0,λ进行了测量,实验得到的压力曲线与理论分析基本一致,并对压力曲线与密实材料的理论波形进行了比较和分析。
2.
The expressions of Hugoniot parameters of preheated metal were obtained by simplification of M-G EOS model,which made it more easily to determine Hugoniot parameters of metal at various initial temperatures using M-G model.
在Mie-Grüneisen(M-G)物态方程的基础上进一步推导出预热材料的Hugoniot参数表达式,使得利用M-G物态方程确定材料在不同初始温度下的Hugoniot参数更简洁方便。
2) Hugoniot data
Hugoniot数据
1.
Deducing equation of state under high pressure from Hugoniot data
用Hugoniot数据计算高压状态方程
3) Hugoniot curve
Hugoniot线
1.
In this paper, by means of the gas gun experiments,the free-surface velocity history and other related parameters are measured,and the D-u Hugoniot curve of Al-Li alloy is obtained.
通过轻气炮实验 ,测量了靶板自由面质点速度时程曲线等相关参量 ,得到了材料的D u型Hugoniot线。
4) Iron Hugoniot
铁Hugoniot
1.
Ab Initio Calculation of Iron Hugoniot;
铁Hugoniot曲线的Abinitio计算(英文)
5) Hugoniot state
Hugoniot态
6) Hugoniot curve
Hugoniot曲线
1.
Considering the Hugoniot curve of materials and the attenuation of shockwave in materials, the design parameters of anti-shockwave sandwich structure, such as the order of materials and the thickness of each layer, are obtained.
通过材料的Hugoniot曲线结合冲击波在材料中的衰减特性,得到了防冲击波分层材料的设计参数:分层材料的排序、各层材料的厚度。
补充资料：Cayley-Klein参数
Cayley-Klein参数
Cayley- Klein parameters
Cayley一幻ein参数1 Cayley一Kleio pal侧mete招，K，几一Kle肠“a napaMe，P‘一} 三维空间的旋转群50(3)的特殊坐标，它的构造归根到底基于分析50(3)和行列式为1的2 xZ酉矩阵的群SU(2)间的关系.存在一个映射杯SU(2)一50(3工此映射从代数性质来看是一个满态射(eP~rp比]句从拓扑性质来看是双重菠盈(covermg)(限制在单位矩阵的某个邻域，则砂是一个同构;换句话说，S()(3)和SU(2)是局部同构).每个矩阵I厂任SU(2)可写成 }la川! }1一召夜{{’其中:，刀为复数，且{川’十，ljI“二1.。，刀取作为A二势(F)的Caylay·Klein参数.(Cayley一侧ein参数有时可取矩阵V的四个元素)可以用许多方法去具体构造具有上面性质的映射，不同的作者采取了稍许不同的途径来定义Cayley一幻ein参数(见(【2」，【3}). 由于明不是真的同构，而只是双重筱叠映射，所以不可能将Cayley一习ein参数作为50(3)的整体(连续)坐标;而仅能作为局部坐标.不过每月是单实参数t的连续函数时(不必用任何方式来限制从可能取的值域)，Cayley一Klein参数仍可用来研究旋转的过程.事实上，如果在t=气时取固定值F(t0)=毋’(A(t0))，则用对所有t的连续性，V(t)的对应值便唯l一决定.(完全逆抓‘是双值的这一事实只引导了不仅当V(t)二厂(s)时，而且当F(t)二一V(s)时有A(t)=A(s))因此Cayley一Klein参数用来刻画绕固定点的刚体运动(其构形空间为50(3)).这种做法在「11中被采用，但是并未达到普及. 群SU(2)同构于模为l的四元数(quatern一or，)构成之群;将V换成对应的四元数p十不十脚十味.就能用适合条件声十矛十声十尹二】的所谓E::ler一R记rigueZ参数的四个实数p，凡，赵，下来代替Caylay一Kleixl参数.EOler一Rodtl，ez参数与心ylay一Klein参数具有简单的关系(见111，12))和同样的“双值性”性质(此问题的历史见11])，在flj中实质上第一次引向旋转群的双值表示(见旋最(spinor)).
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参考词条