1) laser cavity
激光腔
1.
This paper presents the boundary curves of stability zones in a plane plane laser cavity.
给出了平—平激光腔稳定区边界的曲线图，并根据它详细地分析了输出镜的位置对激光腔稳区分布的影响，进而分析了输出镜的位置对激光器输出功率的影响，理论分析和实验结果都表明当输出镜与反射镜以激光棒对称放置时，输出功率曲线为单峰结构，不对称时，输出功率曲线为双峰结
2.
The laser cavity freguency and intensity of the single mode field are studied.
本文用半经典理论研究激光腔内辐射场与原子的相互作用,得到了腔内单模场的强度随时间的变化关系以及频率牵引效应。
3.
0mode and its position relative to the reflecting mirrors for a given laser cavity are calculated by matching the mirrors with the possibly existing Gaussian beam.
在此基础上求解激光腔ＴＥＭ０，０模之腰斑Ｗ０２及其相对于腔镜的位置，由此自然地得到，激光腔稳定条件即是激光器产生的高斯光束腰斑大于零的条件。
2) endovenous laser
腔内激光
1.
Treatment of lower extremities varicose veins by endovenous laser vs conventional operation;
腔内激光和传统手术治疗下肢静脉曲张的临床疗效比较
3) laser mirror
激光腔镜
1.
Research of Phase-change Cooling Applied on Laser Mirror;
相变制冷在激光腔镜中的应用研究
5) laser-gathering cavity
激光聚光腔
1.
In laboratory research,explorations on batch formula and shaping process were made and ceramic laser-gathering cavity was then obtained with 99% diffuse reflection,4% average power-change rate,good energy stability and no obvious ageing.
本研究从陶瓷的组成原料和成形两个方面对此进行了实验研制,获得了漫反射率达99%、功率转换率平均达4%、能量测试稳定、无明显老化现象的陶瓷激光聚光腔。
6) the state of Laser cavity
激光腔状态
补充资料：大光腔激光器
光学谐振腔较大的异质结激光器，简称 LOC激光器。为了增大光腔以获得较大的脉冲功率，70年代初H.克莱塞尔等在普通双异质结激光器的有源区和光限制层之间加入一个无源波导区。波导区与有源区一起组成谐振腔，有源区与波导区的厚度可以独立地控制。这样，有源区较窄可使它的阈电流较小、效率较高，而光腔大可使它有较小的发射角和较高的脉冲输出功率。图1a为最初研制的一种大光腔激光器各层结构的剖面图。图1b和图1c分别为各层材料的禁带宽度和折射率分布。图中1、2、3、4各层的厚度分别为d1、d2、d3、d4。图2a为分别限制的五层结构大光腔激光器的各层结构，图2b和2c分别为各层材料的禁带宽度和折射率分布。 在大光腔激光器（图1）中，1层和4层的GaAlAs对光和载流子有很好的限制作用，同时N-GaAs对有源区发出的激光辐射的吸收系数低，这两个特点保证了大光腔激光器的阈值电流低和微分量子效率高。由于引入了波导层d2，谐振腔的出光面积由原来的d3×w 增加到(d2+d3)×w(w为器件宽度)。因而在输出功率较大情况下，仍不会超过激光器端面的破坏功率密度。腔面增大还使垂直于结方向的发射角θ减小。这些性能使大光腔激光器在光自动控制、长距离光纤通信、光测距等方面得到应用。 大光腔结构也被应用在制造单模双异质结激光器上。采用光和载流子分别限制的办法，使控制模式和光束大小比较灵活，因而可获得单模高功率输出。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条