1) conductive cooling laser
热传导冷却激光器
2) conduction cooling
传导冷却
1.
In this design,two kinds of current leads are given by using finite element method and improved segment algorithm under the condition of conduction cooling and gas cooling.
基于变截面电流引线的优化设计思想,本文提出了一种改进方法,为一个超导储能系统分别设计了传导冷却与气冷两种冷却方式下的变截面电流引线,并进行了实验测量,证明了设计方法的准确性和有效性。
3) laser cooling
激光冷却
1.
Knife-edge technique for laser cooling;
刀口技术在激光冷却中的应用
2.
Experimental Research on Single ～(40)Ca～+ Trapping and Laser Cooling in a Paul Trap;
Paul阱中单个～（40）Ca～+囚禁和激光冷却的实验研究
3.
Ion storage in combination with laser cooling has proved to be a very valuable tool for precision spectroscopy and quantum physics.
激光冷却和离子囚禁技术的结合为精密光谱和量子力学实验提供了非常有用的工具。
4) cooling pipe equivalent model
水管冷却等效热传导
1.
Some conclusions are obtained as follows:(1) As the distance between the node and the pipe increases,the relation of node temperature calculated by cooling pipe FEM model and cooling pipe equivalent model shows that former is smaller than the latter,then after,the former bigger than the latter,and the former is equal to the latter at the distance of 0.
通过对不同冷却时间以及不同绝热温升速率下两种不同水管冷却热传导计算模型计算的温度历程线进行对比分析,得到结论:①随着结点与水管距离的增加,水管冷却有限元法计算的结点温度与水管冷却等效热传导法计算的结点温度的关系为:先前者小于后者,然后前者大于后者,在距离水管为0。
5) differential equation of laser thermal conduction
激光热传导方程
1.
The noise source was firstly introduced into the differential equation of laser thermal conduction and the equation was solved.
首次在激光热传导方程中引入噪声项，推导了噪声影响下该激光热传导方程的解。
6) air cooled laser
空气冷却式激光器
补充资料：固体热传导
固体热传导
heat conduction of solid
固体热传导heat eonduetion of solid物质内部存在温度梯度时，热量从高温端向低温端的传导。是一种能量输运过程。表征物质导热能力的物理参数是热导率只。按照傅里叶定律，热导率是联系物质单位时间内、单位面积上通过的热量创热流密度)与温度梯度(gradT)之间正比关系的比例系数，即 q-一只gradT式中的负号是因为热流密度矢量与温度梯度矢量总是反向，为使矢量式平衡而加的。热导率的国际单位是W·m一1·K一1。热传导是通过导热载体实现的。固体的导热载体有电子、声子(晶格振动波)、光子等。热导率可表达为各种导热机制对热导率贡献的叠加“一琴合e‘。‘“式中ci、认和11分别为导热载体亥的比热、运动速度和平均自由程。每种导热机制又是其他导热机制的阻碍因素，因此固体的热传导是一个复杂的物理过程，理论上准确预侧热导率的数值及其随温度的变化比较困难。 纯金属以电子导热为主，声子导热比例很小。金属电子论表明，热导率和电导率之比与绝对温度成正比，比例系数为洛伦兹数:三拱一或立)2一2.45又1。一。(w.。.K一2) a1o一么式中叮为电导率，k为玻耳兹曼常数，e为电子电荷。这就是维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律。室温附近对多种金属进行的实验结果与其吻合得很好。某些固体材料的热导率┌───┬──┬─────────┬────┬──┬─────┐│材料 │衅 │ 热导率 │材料 │衅 │ 热导率 ││ │(一)│(W·m一，·oC一‘)│ │(毛)│(W·m一1 ││ │ │ │ │ │ ℃一’) │├───┼──┼─────────┼────┼──┼─────┤│铝 │0 │202.4 │石棉 │ 0 │0 .151 ││铜 │0 │387 .6 │耐火砖 │204 │1 .004 ││金 │20 │292 .4 │粉状软木│37 │0 .042 ││纯铁 │0 │ 62 .3 │耐热玻璃│ 0 │1 .177 ││铸铁 │20 │ 51 .9 │冰 │29 │2 .215 ││银 │0 │418.7 │松木 │ │0 .159 ││低碳钢│0 │ 45.0 │干石英砂│ │0 .260 ││钨 │0 │159.2 │软橡胶 │ │0 .173 │└───┴──┴─────────┴────┴──┴─────┘ 绝缘体内几乎只有声子导热一种导热机制。声子导热比电子导热一般小两个数量级。合金和半导体内同时存在电子导热和声子导热两种导热机制。一般认为，金属、合金、半导体中的声子导热与绝缘体中的声子导热相仿，而它们的电导率是依次减小的，由维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律知，金属、合金、半导体的热导率依次减小。 不同固体材料的热导率差别很大，其值主要是通过实验得到(见表)。 (何冠虎)
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参考词条