1) polarization eigenstate
本征偏振态
1.
Eigenvalues, eigenvectos, polarization eigenstates and the corresponding equivalent birefringent vectors of the Jones matrix and Mueller matrix of spun elliptical birefringent optical fiber are obtained.
求得由光纤长度、双折射参数和扭转速率表达的扭转椭圆双折射光纤Jones矩阵和Mueller矩阵的本征值、本征矢、本征偏振态和对应的等效双折射矢量及其在Poincare球上的表示,给出任意椭圆偏振态关于本征偏振态分解的幅值和光强表达式,并对扭转椭圆双折射光纤的拍长等问题作了初步讨论。
2.
The real eigenvalues of Mueller matrix is dually degenerate, and corresponding eigenvectors(Stokes vectors) that are polarization eigenstate of the spun elliptical birefringent optical fiber are deduced.
Mueller矩阵具有实二重简并的本征值 1,求得对应的本征矢即扭转椭圆双折射光纤本征偏振态的 Stokes矢量 。
2) eigenstate of polarization
偏振本征态
3) eigen-polarization
本征偏振
1.
The eigen-polarization of corner-cube cavity is discussed for the first time.
利用琼斯矩阵方法,对角锥棱镜谐振腔的本征偏振态特性进行了分析,首次发现在角锥棱镜腔激光器中存在两种彼此独立的本征偏振态,对于增益各向同性介质,这种本征偏振态为线偏振。
4) PSP model
基本偏振态模型
1.
Based on the PSP model of PMD theory, a dynamic PMD compensator with counteractive element having simplified three section configuration used for high capacity optical communication systems is proposed in this paper.
基于基本偏振态模型 ,采用三双折射元补偿结构 ,提出一种用于补偿高速率光纤通信系统中的偏振模色散的可行方案 此方案在一阶偏振模色散补偿的基础上 ,仅增加了对两个参量的控制 ,即可对高阶偏振模色散进行补偿 ,并且高阶补偿过程的参量控制完全独立于一阶补偿过程 ,极大的提高了偏振模色散的动态补偿效率 数值模拟结果表明 ,此方案的补偿效果也是显著
5) polarization character
偏振特征
1.
Based on the difference of the influence of polarization state for the surface,which has the different electricity character,and the complement and redundancy among the DoLP(degree of linear polarization),phase and stokes images which are used to describe the polarization state,a image enhancement algorithm based on polarization character and energy is presented.
具有不同导电特性的表面对入射光偏振态的影响不同,同时描述光束偏振态的线偏振度、偏振角和Stokes矢量之间存在互补性和冗余性;在此基础上提出了一种基于偏振特征和能量特征的图像增强算法,该算法对偏振度、偏振角和Stokes图像进行基于能量特征的融合,实现了对图像的增强,同时利用信息熵、清晰度和对比度对结果进行评价;实验表明,该方法在图像增强方面具有优越性。
6) the frequency leaning of the LNB
本振频偏
补充资料：本征函数和本征值
算符弲作用于函数f(r)上, 得出另一个函数。若算符弲作用于一些特定的函数Ui(r)上(i=1，2，...)结果等于一常量乘同一函数，即,
则常数Fi称为算符弲的本征值,ui(V)称为属于这个本征值的本征函数。上式称为算符弲的本征值方程。
在量子力学中，一个力学量所可能取的数值，就是它的算符的全部本征值。本征函数所描写的状态称为这个算符的本征态。在自己的本征态中，这个力学量取确定值，即这个本征态所属的本征值。
则常数Fi称为算符弲的本征值,ui(V)称为属于这个本征值的本征函数。上式称为算符弲的本征值方程。
在量子力学中，一个力学量所可能取的数值，就是它的算符的全部本征值。本征函数所描写的状态称为这个算符的本征态。在自己的本征态中，这个力学量取确定值，即这个本征态所属的本征值。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条