1) multi wavelength pyrometer
多光谱高温计
2) multispectral pyrometer
多光谱辐射高温计
1.
The true temperature and spectral emissivities can be simultaneously calculated by processing the measured data from the multispectral pyrometer at two different times.
采用多光谱辐射高温计测量了某种防热瓦在900~1 300℃的温度范围内的辐射,并进行数据处理。
3) spectral pyrometer
光谱高温计
4) multi-spectral thermometry
多光谱测温
1.
Data processing method for multi-spectral thermometry based on neural networks;
基于神经网络的多光谱测温数据处理方法
2.
The research on data processing method of multi-spectral thermometry for the measurement of the true temperature and spectral emissivity of high temperature and ultrahigh temperature targets has been supported by the National Natural Science Foundation of China (No.
多光谱测温数据处理方法研究是由国家自然科学基金(编号:60377037)资助,应用亮温逼近法和连续测量法解决高温及超高温目标真实温度及物体的光谱发射率测量问题。
5) multispectral thermometry
多光谱测温
1.
Plume temperature measurement of a solid propellant ro cket engine using multispectral thermometry;
考虑到固体火箭发动机羽焰高温、高压和高速燃烧流场的测试要求,使用哈尔滨工业大学研制的6目标8波长高温计进行了地面搭载试验,成功地实现了对固体火箭发动机羽焰温度的测量,并提出了多光谱测温法的新数据处理方法,即基于BP神经网络预估计固体火箭发动机羽焰的发射率与波长之间函数关系,再由逐步回归法实现真温的自动识别。
6) high temperature Raman spectroscopy
高温Raman光谱
1.
Structural characterization of nanocrystalline TiO2 powders by X-ray dif fractometer, transmission electron microscopy and high temperature Raman spectroscopy;
纳米TiO_2粉末的结构表征:X射线衍射、透射电镜及高温Raman光谱分析
2.
According to quantitative analysis of Raman spectroscopy, the main difficulty in quantitative analysis of high temperature Raman spectroscopy has been summed and the way to quantitative analysis elicited.
根据Raman光谱定量分析的基本原理,分析了高温Raman光谱定量分析中存在的主要困难及可能的解决方法,得出高温Raman光谱定量分析的基本途径。
补充资料：高温计
一般指测量温度高于 500℃所使用的温度计。常用的高温计有光学高温计、比色高温计及辐射高温计等。此外，热电偶温度计也可以用来测量3000℃以下的高温。但因热电偶温度计的测量范围可低到－200℃,所以一般不把它归于高温计内。
光学高温计 一种利用物体光谱辐射度（即光谱辐射亮度）测量其温度的高温计。由热辐射的能量分布定律求得物体的实际温度T与亮度温度Ts的关系为,
式中λ 为所测量的单色辐射波波长，普通光学高温计中利用红色滤光片得到λ＝0.650μm；c2＝0.014388m·K为普朗克第二辐射常数；ε(λ,T)是物体的光谱发射率（黑度系数），它与温度、波长、物质种类及物体表面状态等因素有关，其值可以从有关手册中查阅或按需要自行测定。用光学高温计测出物体的亮度温度Ts后，由上式就可以算出待测温度。
最常用的光学高温计是隐丝式光学高温计，其原理如图1a所示。测量方法有两种：一是调节电阻R以改变灯丝亮度,当它与待测光源像的亮度相等时，灯丝在光源的像上消失,这时由电表G上读出物体的亮度温度；或用补偿法由电位差计测量电流的精确值，再通过计算求出亮度温度，后一方法适用于精密测量温度。二是保持灯丝亮度为某一恒定值，旋转一块厚度随角度改变的吸收玻璃，当物体像的亮度与灯丝亮度相同，由吸收玻璃的转角可读取物体的亮度温度值。
光学高温计上的温度标示值可利用标准温度灯确定。标准温度灯如图1b所示，它可以复现900～2500℃范围内的亮度温度,也可以作光源。
利用隐丝式光学高温计可测出700～3000℃的温度。更换灯泡和物镜附加的吸收玻璃还可测更高的温度。
另一种是光电高温计，它的基本原理与光学高温计相同。它们的主要差别是光电高温计用光电转换器件代替人眼比较亮度，因而测量结果不受人的主观因素的影响。有的光电高温计还采用光电倍增管作为转换器件,从而大大提高了仪器的灵敏度，并可以进行连续测量和自动记录。
有些光电高温计还采用干涉滤光片代替红色滤光片，从而提高了工作波长λ的精度。精密光电高温计已作为基准高温计使用，利用它复现"1968年国际实用温标"中高于1064.43℃的温度。
比色高温计 又称比率高温计或双色高温计，是测量物体色温度的高温计。当非黑体的两个确定波长λ1和λ2的光谱辐射度之比L(λ1)/L(λ2)等于某一温度下黑体的同样两个波长的光谱辐射度之比时，则黑体的温度就称为此非黑体的色温度。
图2是常用的双色比色高温计原理图。由滤光片取得蓝光波长λ1=0.450μm及红光波长λ2＝0.650μm。硅光电池E1和E2分别接收到波长为λ1与λ2的辐射能量后,将在它们的负载电阻上产生电压U1与U2。根据硅光电池的特性有，U1/U2=L(λ1)/L(λ2)。调节电位器W使测量电路的指示达到平衡，则电位器W上指示位置与比值 U1/U2对应。利用黑体辐射源可对电位器W直接分度所指示的温度值即待测物体的色温度。
比色高温计的测量范围为800～2 000℃，测量精度可接近量程上限的±1％。比色高温计的优点是测量的色温度值很接近真实温度。在有烟雾、灰尘或水蒸气等环境中使用时,由于这些媒质对λ1及λ2的光波吸收特性差别不大，所以由媒质吸收所引起的误差很小。对于光谱发射率与波长无关的物体（灰体）可直接测出其真实温度。上述优点都是其他类型的光测高温计所没有的。色温度的温标是由亮度温度确定的，因而比色高温计的测量精度比光电高温计的差；但由于比色高温计使用方便，在冶金和其他工业中的应用仍较广泛。
辐射高温计 根据热辐射的斯忒藩－玻耳兹曼定律制成的高温计。这个定律指出：黑体的辐射出射度（辐射通量密度）M 与其绝对温度T的四次方成正比，即M ＝σT4
式中斯忒藩常数σ＝5.67032×10-8 W·m-2·K-4。辐射高温计将被测物体一定面积上和一定立体角内的辐射能量收集到接受器中，接受器的温升将稳定于一定数值。因温升值事先已用黑体温度进行分度，由接受器的温升可直接读出相对应黑体的温度Tp。对于待测的非黑体温度求法如下：引入物体的光谱发射率，
式中M o和M 分别为物体和黑体在同一温度下的辐射通量密度。由以上两式推得待测物体的温度为,
式中Tp为辐射高温计的读数值，光谱发射率ε可查阅有关手册或按需要自行测定。表中列出几种材料在不同温度下的光谱发射率。
辐射高温计有折射式和反射式两种。折射式辐射高温计的原理如图3a所示，接受器通常用热电堆组成，热端收集辐射能，冷端为室温。测量时通过目镜瞄准待测的物体，使物体的像正好落在接受器的"＋"形铂片上。电表指示出接受器的温升，通常的分度标示为黑体辐射温度值Tp。这种高温计的主要缺点是：因物镜聚焦时有色差, 只能使一部分辐射能聚焦到接受器上而引起误差。
反射式高温计是利用凹面镜将辐射能量聚焦到接受器上而进行测量的。结构与折射式高温计大致相同。这种高温计虽然避免了透镜存在色差所引起的误差，但因空腔敞开，灰尘容易进入腔内而需要更好地维护。
辐射高温计的测温范围及性能与光学高温计的相同。辐射高温计的测量误差主要来源于：①中间媒质（如大气等）的选择吸收作用，使达到接受器的辐射能量中红外部分损失较多；②没有按规定的热源到高温计的距离进行测量（通常每种辐射高温计对于被观测面面积的直径与高温计透镜间的距离都规定了比值）；③各种高温计中接受器的选择吸收特性不同，致使光谱发射率偏离选取值；④热电堆冷热端温度的改变、仪表的误差等。
光学高温计 一种利用物体光谱辐射度（即光谱辐射亮度）测量其温度的高温计。由热辐射的能量分布定律求得物体的实际温度T与亮度温度Ts的关系为,
式中λ 为所测量的单色辐射波波长，普通光学高温计中利用红色滤光片得到λ＝0.650μm；c2＝0.014388m·K为普朗克第二辐射常数；ε(λ,T)是物体的光谱发射率（黑度系数），它与温度、波长、物质种类及物体表面状态等因素有关，其值可以从有关手册中查阅或按需要自行测定。用光学高温计测出物体的亮度温度Ts后，由上式就可以算出待测温度。
最常用的光学高温计是隐丝式光学高温计，其原理如图1a所示。测量方法有两种：一是调节电阻R以改变灯丝亮度,当它与待测光源像的亮度相等时，灯丝在光源的像上消失,这时由电表G上读出物体的亮度温度；或用补偿法由电位差计测量电流的精确值，再通过计算求出亮度温度，后一方法适用于精密测量温度。二是保持灯丝亮度为某一恒定值，旋转一块厚度随角度改变的吸收玻璃，当物体像的亮度与灯丝亮度相同，由吸收玻璃的转角可读取物体的亮度温度值。
光学高温计上的温度标示值可利用标准温度灯确定。标准温度灯如图1b所示，它可以复现900～2500℃范围内的亮度温度,也可以作光源。
利用隐丝式光学高温计可测出700～3000℃的温度。更换灯泡和物镜附加的吸收玻璃还可测更高的温度。
另一种是光电高温计，它的基本原理与光学高温计相同。它们的主要差别是光电高温计用光电转换器件代替人眼比较亮度，因而测量结果不受人的主观因素的影响。有的光电高温计还采用光电倍增管作为转换器件,从而大大提高了仪器的灵敏度，并可以进行连续测量和自动记录。
有些光电高温计还采用干涉滤光片代替红色滤光片，从而提高了工作波长λ的精度。精密光电高温计已作为基准高温计使用，利用它复现"1968年国际实用温标"中高于1064.43℃的温度。
比色高温计 又称比率高温计或双色高温计，是测量物体色温度的高温计。当非黑体的两个确定波长λ1和λ2的光谱辐射度之比L(λ1)/L(λ2)等于某一温度下黑体的同样两个波长的光谱辐射度之比时，则黑体的温度就称为此非黑体的色温度。
图2是常用的双色比色高温计原理图。由滤光片取得蓝光波长λ1=0.450μm及红光波长λ2＝0.650μm。硅光电池E1和E2分别接收到波长为λ1与λ2的辐射能量后,将在它们的负载电阻上产生电压U1与U2。根据硅光电池的特性有，U1/U2=L(λ1)/L(λ2)。调节电位器W使测量电路的指示达到平衡，则电位器W上指示位置与比值 U1/U2对应。利用黑体辐射源可对电位器W直接分度所指示的温度值即待测物体的色温度。
比色高温计的测量范围为800～2 000℃，测量精度可接近量程上限的±1％。比色高温计的优点是测量的色温度值很接近真实温度。在有烟雾、灰尘或水蒸气等环境中使用时,由于这些媒质对λ1及λ2的光波吸收特性差别不大，所以由媒质吸收所引起的误差很小。对于光谱发射率与波长无关的物体（灰体）可直接测出其真实温度。上述优点都是其他类型的光测高温计所没有的。色温度的温标是由亮度温度确定的，因而比色高温计的测量精度比光电高温计的差；但由于比色高温计使用方便，在冶金和其他工业中的应用仍较广泛。
辐射高温计 根据热辐射的斯忒藩－玻耳兹曼定律制成的高温计。这个定律指出：黑体的辐射出射度（辐射通量密度）M 与其绝对温度T的四次方成正比，即M ＝σT4
式中斯忒藩常数σ＝5.67032×10-8 W·m-2·K-4。辐射高温计将被测物体一定面积上和一定立体角内的辐射能量收集到接受器中，接受器的温升将稳定于一定数值。因温升值事先已用黑体温度进行分度，由接受器的温升可直接读出相对应黑体的温度Tp。对于待测的非黑体温度求法如下：引入物体的光谱发射率，
式中M o和M 分别为物体和黑体在同一温度下的辐射通量密度。由以上两式推得待测物体的温度为,
式中Tp为辐射高温计的读数值，光谱发射率ε可查阅有关手册或按需要自行测定。表中列出几种材料在不同温度下的光谱发射率。
辐射高温计有折射式和反射式两种。折射式辐射高温计的原理如图3a所示，接受器通常用热电堆组成，热端收集辐射能，冷端为室温。测量时通过目镜瞄准待测的物体，使物体的像正好落在接受器的"＋"形铂片上。电表指示出接受器的温升，通常的分度标示为黑体辐射温度值Tp。这种高温计的主要缺点是：因物镜聚焦时有色差, 只能使一部分辐射能聚焦到接受器上而引起误差。
反射式高温计是利用凹面镜将辐射能量聚焦到接受器上而进行测量的。结构与折射式高温计大致相同。这种高温计虽然避免了透镜存在色差所引起的误差，但因空腔敞开，灰尘容易进入腔内而需要更好地维护。
辐射高温计的测温范围及性能与光学高温计的相同。辐射高温计的测量误差主要来源于：①中间媒质（如大气等）的选择吸收作用，使达到接受器的辐射能量中红外部分损失较多；②没有按规定的热源到高温计的距离进行测量（通常每种辐射高温计对于被观测面面积的直径与高温计透镜间的距离都规定了比值）；③各种高温计中接受器的选择吸收特性不同，致使光谱发射率偏离选取值；④热电堆冷热端温度的改变、仪表的误差等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条