1) quan-tum dot statistics
量子点统计
2) quantum statistics
量子统计
1.
Discussion on the limit criterion of quantum statistics system;
量子统计系统极限判据的讨论
2.
Research of the continization of variables in quantum statistics
量子统计中离散变量连续化问题研究
3.
The concept of quasi-particles is analyzed briefly in this paper,and then the application of laws of quantum statistics abided by the system of quasi-particles is discussed systematically.
通过对准粒子概念的分析及准粒子系统所遵从量子统计规律的应用举例,给出了准粒子系统的一般处理方法。
3) plotted statistics
画点统计量
1.
In this paper,a short production run process and some kinds of existed control charts for short run process are introduced which includes plotted statistics and control limits for subgroup and individual cases respectively.
本文介绍了短链过程及其短链控制图方法,其中包括对子群和个体情形下的画点统计量及控制限,同时也给出了有关它们之间的比较。
4) quantum dot system
量子点系统
1.
By exploiting the stability of quantum dot system and applying Klein inequality, we prove that, at nonzero temperature, the single-particle distribution function of this system is a non-increasing function of the single-particle energy.
利用一个量子点系统热力学稳定性的要求及量子统计物理中的Klein不等式,证明了在非零温度时,该系统的单粒子分布函数对于量子点上单粒子能级而言仍然是非增的。
5) quantum statistics
量子统计学
6) quantum dot coupled system
量子点耦舍系统
补充资料：量子统计法
研究大量服从量子力学规律、处于平衡态的全同粒子或粒子系统的统计方法。全同粒子是指互换这类粒子并不导致系统出现新的状态。全同粒子系统可分两类,一类由对称波函数描述的粒子所构成的系统，称玻色系统。近独立粒子玻色系统的每一个量子态上占据的粒子数不限，这种粒子遵循的统计称玻色统计，或称玻色－爱因斯坦统计，是由S.玻色和A.爱因斯坦在1924年先后提出来的。另一类由反对称波函数描述的粒子所构成的系统，称费密系统。这种粒子必须遵循泡利不相容原理，每个量子态上至多只能有一个粒子，它们遵循的统计称费密统计，或费密-狄喇克统计,是由E.费密和P.A.M.狄喇克在1926年先后提出的。
设近独立全同粒子组成的系统具有确定的粒子数 N，能量E和体积V，以εi和gi分别表示单粒子的第i个(i=1，2，3,...)能级和对应该能级的量子态数（简并度）。①对于玻色系统，由于粒子的不可分辨和每个态上占据的粒子数不限，则给定的Ni个粒子分布在gi个量子态的方式数，等于从Ni+gi－1个元素中选取gi－1个元素的组合数。考虑各能级的结果，就得到对应粒子数分布{Ni}的系统微观状态数
②对于费密系统，Ni个不可分辨的全同粒子分布在gi个状态上（每个态上至多只能有一个粒子）的可能方式数，就是从 gi个元素中选取 Ni个元素的组合数，应该等于，则对应粒子数分布{Ni}的系统微观状态数
若任一能级 εi上的粒子数Ni均远小于该能级的量子态数gi,Ni/gi<<1,即绝大多数量子态均未被占据,则可以得到
这就过渡到了玻耳兹曼系统的微观状态数。
利用条件经过计算可得粒子数按能级的最可几分布为
此式分母中的正负号分别对应于费密系统和玻色系统。能级为εp的量子态p上的平均粒子数为
由条件可确定化学势μ 对T和N 的依赖关系,是对所有量子态求和。显然,当时,费密分布和玻色分布都过渡到玻耳兹曼分布，所以独立的统计分布只有费密分布和玻色分布两种。
还可以知道,玻色统计中的化学势总是负的(μ<0)，而光子气体，由于N不是给定的常数，则μ应等于零。在玻耳兹曼统计中μ也总是负的,且绝对值很大。费密统计中μ可正可负。
在费密和玻色两种分布中,以T、V、μ为独立变量的巨热力势为：
,
其中Ξ 是巨配分函数（见巨正则系综）。于是系统的热力学性质都可根据热力学公式求得。
设近独立全同粒子组成的系统具有确定的粒子数 N，能量E和体积V，以εi和gi分别表示单粒子的第i个(i=1，2，3,...)能级和对应该能级的量子态数（简并度）。①对于玻色系统，由于粒子的不可分辨和每个态上占据的粒子数不限，则给定的Ni个粒子分布在gi个量子态的方式数，等于从Ni+gi－1个元素中选取gi－1个元素的组合数。考虑各能级的结果，就得到对应粒子数分布{Ni}的系统微观状态数
②对于费密系统，Ni个不可分辨的全同粒子分布在gi个状态上（每个态上至多只能有一个粒子）的可能方式数，就是从 gi个元素中选取 Ni个元素的组合数，应该等于，则对应粒子数分布{Ni}的系统微观状态数
若任一能级 εi上的粒子数Ni均远小于该能级的量子态数gi,Ni/gi<<1,即绝大多数量子态均未被占据,则可以得到
这就过渡到了玻耳兹曼系统的微观状态数。
利用条件经过计算可得粒子数按能级的最可几分布为
此式分母中的正负号分别对应于费密系统和玻色系统。能级为εp的量子态p上的平均粒子数为
由条件可确定化学势μ 对T和N 的依赖关系,是对所有量子态求和。显然,当时,费密分布和玻色分布都过渡到玻耳兹曼分布，所以独立的统计分布只有费密分布和玻色分布两种。
还可以知道,玻色统计中的化学势总是负的(μ<0)，而光子气体，由于N不是给定的常数，则μ应等于零。在玻耳兹曼统计中μ也总是负的,且绝对值很大。费密统计中μ可正可负。
在费密和玻色两种分布中,以T、V、μ为独立变量的巨热力势为：
,
其中Ξ 是巨配分函数（见巨正则系综）。于是系统的热力学性质都可根据热力学公式求得。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条