1) cavity polariton
腔极化激元
1.
Meanwhile we calculate the energy of three cavity polaritons at different incident angles formed by the coupling between cavity mode and the two exciton modes using the three harmonic oscillators coupling model, and the weights of cavity mode and the two exciton modes in the three cavity polaritons.
采用传输矩阵方法利用半经典的线性色散模型 ,计算半导体微腔内同时存在重空穴激子、轻空穴激子时 ,在不同入射角度下的反射谱 ,同时 ,利用三简谐振子耦合模型计算了在不同入射角度下 ,腔模同时和重空穴激子模、轻空穴激子模耦合所形成的三支腔极化激元的能量 ,以及腔模、重空穴激子模、轻空穴激子模分别在三支腔极化激元中所占的权重 ,结果表明随着入射角的增加腔极化激元的高能支和两个低能支之间存在明显的反交叉现象 ,同时 ,腔模和重空穴激子模、轻空穴激子模在腔极化激元中所占的权重呈现增加或减小的趋
2) polariton
[pəu'læritən]
极化激元
1.
Localization of surface-exciton polaritons;
表面激子极化激元的定域化
2.
New type of polariton in a piezoelectric superlattice;
压电体超晶格中的新型极化激元
3.
The dispersion relation of the polariton modes is discussed in detail in quantum well superlattices and quantum well wire superlattices with square cross sections four (not two) branches of polariton modes are obtained in their structures.
量子阱超晶格和方形截面量子阱线超晶格中极化激元的色散关系被详细讨论。
3) polaritons
极化激元
1.
We calculate the bound state energy in the vicinity of a doped two-level atom in the field of polaritons.
计算了极化激元场中二能级杂质原子周围的束缚态能量，给出了数值图解，从而直接验证了别人提出的此束缚态存在的见解，并为实验测量提供了理论依据。
4) nonpolariton
非极化激元
1.
In the blackbody, bare photons with opposite wave vectors and helicities are bound into pairs and unpaired photons are transformed into a different kind of quasiparticle, the nonpolariton.
在克尔非线性黑体中,光子黑体场处于压缩的热辐射态,有相反波矢量和螺旋量的裸光子结合成光子对,不成对的裸光子将转换成一种新的准粒子——非极化激元。
5) magnetic polaritons
磁极化激元
1.
were studied based on dispersion relation of magnetic polaritons in the structures of antiferromagnets/nonmagnets.
在Voigt位形下,依据反铁磁 非磁三明治结构中的磁极化激元的色散关系,研究了此条件下色散曲线,结果表明,磁极化激元发生了分裂。
6) exciton-polariton
激子极化激元
1.
Macroscopic spontaneous coherence of exciton-polariton in semiconductor microcavities has been one of the most exciting fields in condensed matter physics.
半导体及其微结构中激子极化激元的宏观自发相干性研究已经成为凝聚态物理前沿热门的研究课题之一,尤其是温度不太低情况下甚至室温下的激子极化激元凝聚以及相应器件的设计研发逐渐成为该领域研究者梦寐以求的目标。
补充资料：等离子体激元衰变中微子过程
等离子体中各种形式的波的量子叫作等离子体激元Γ（可看作准粒子）。等离子体激元衰变为一对正、反中微子的过程，称为等离子体激元衰变中微子过程。其反应为Γ→ve＋尌e。式中右端的ve＋尌e也可推广为vμ+尌μ，vτ+尌τ等，在真空中传播的自由光子,由于能量、动量守恒定律的限制(光子能量等于其动量和光速的乘积)，不可能衰变为正、反中微子对。但是对于在等离子体中传播的光子，这种形式的等离子体激元相当于一个具有静止质量的光子，却可以衰变为正、反中微子对。这是由等离子体激元湮没为正、负电子对的电磁作用和由中介玻色子传递的弱作用二者组合起来的过程。这一过程使系统的能量被中微子带走。因为中微子与星体物质的相互作用微弱，所以它们有很强的穿透力，能够迅速逃逸。星体温度愈高，高能量的等离子体激元所占的百分比愈大，由衰变过程损耗的能量也愈大。由于等离子体激元的静止质量随着介质密度增加而增大，所以，在高密度区域内，和其他的星体辐射中微子机制比较，等离子体激元衰变中微子过程是星体中能量损耗的主要过程。中微子过程引起的星体能量损耗对星体的演化有重要作用（见中微子天文学）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条