1) Laguerre-Gauss expansion
拉盖尔-高斯函数展开
2) Laguerre Gaussian function
拉盖尔-高斯函数
3) Complex Gaussian function expansion
复高斯函数展开
1.
The simulation algorithm of flattened Gaussian beams(FGBs) passing through hard-aperture optics is improved,and an approximate closed-form propagation equation is derived,where a product of Fourier series and complex Gaussian function expansion is adapted to the window function of a hard-edged aperture.
研究表明,只要傅里叶级数项数不少于 30,改进后的算法比直接用复高斯函数展开具有更高的计算精度。
4) Strong nonlocal media
拉盖尔高斯
5) lagurre function
拉盖尔函数
1.
The normalige coefficient of radial wave function of three dimensional harmonic oscillator is derived through an integral formula of general lagurre function.
利用广义拉盖尔函数的一个积分公式,推导出了三维各向同性谐振子径向波函数的归一化系数。
2.
The expression for radial wave function of a two dimensional harmonic oscillator is derived through an integral formula of general Lagurre function.
利用广义拉盖尔函数的一个积分公式,推导出二维各向同性谐振子的归一化径向波函数表达式。
6) Laguerre-Gauss truncated series
拉盖尔-高斯截断级数
1.
Application of Laguerre-Gauss truncated series expansion;
拉盖尔-高斯截断级数展开法的应用
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条