1) thermocapillary-buoyancy flow
热毛细-浮力流动
1.
In order to understand the nature of surface spoke patterns on the silicon melt in industrial Czochralski furnaces,a series of unsteady three-dimensional numerical simulations were conducted for thermocapillary-buoyancy flow of silicon melt in an annular pool(inner radius r_i=15 mm,outer radius r_o=50 mm,depth d=3 mm).
模拟结果表明,当径向温差较小时,熔池内会产生稳定的单胞热毛细-浮力流动,随着温差的增大,流动将转变为三维振荡流动,在熔体自由表面会出现沿周向运动的轮型,小的垂直方向的热流密度(3W/cm2)对这种振荡流动没有大的影响。
2) buoyant-thermocapillary convection
浮力-热毛细对流
1.
In order to understand the nature of buoyant-thermocapillary convection in an annular pool with the outer heated container of radius ro= 40 mm and the inner cooled cylinder of ri= 20 mm, and an adjustable depth d=3-17mm, we conducted a series of unsteady three-dimensional numerical simulations with the finite difference method.
为了了解水平温度梯度作用时环形液池内的浮力-热毛细对流特性,利用有限差分法进行了非稳态三维数值模拟,环形液池外壁被加热,半径为40 mm,内壁被冷却,半径为20 mm,液池深度为3-17 mm,液池内流体为0。
3) thermocapillary-buoyancy convection
热毛细-浮力对流
1.
Effect of curvature on thermocapillary-buoyancy convection in shallow annular pool;
曲率对环形浅液池内热毛细-浮力对流的影响
2.
In order to understand the nature of thermocapillary-buoyancy convection in a differentially heated annular pool with the outer heated container of radius ro = 40mm and the inner cooled cylinder ri that is variable (ri = (5-20)mm), and an adjustable depth d = 0.
采用有限容积法对环形浅液池内的热毛细-浮力对流进行了非稳态二维数值模拟,环形液池外壁被加热,半径为40mm,内壁被冷却,半径为(5-20)mm,上、下表面均绝热,液池内充满0。
4) THERMOCAPILLARY CONVECTION IN FLOATING ZONES
浮区热毛细对流
5) thermocapillary flow
热毛细流
6) thermocapillary force
热毛细力
1.
Various bubble jet flows induced by thermocapillary force were found during sub-cooled boiling on heated wires,and strong jet flows usually existed above very small bubbles,while the jet flow direction was normally dependent upon local conditions.
可视化研究加热丝上过冷水沸腾表明,不同尺寸气泡上方均存在由热毛细力诱导的射流,小气泡射流通常较强,而射流方向则呈现多样性。
补充资料：毛细流动
表面张力起重要作用的液体流动。植物体内的水分输送、液体在多孔介质中的流动、涟波以及现代热管中的液体流动都属于毛细流动。
气-液和固-液交界面上都有作用于液面单位长度上的表面张力，由此产生液面两边的压强差p1-p2,此压强差又称为毛细压强。根据系统总自由能为最小的原理，可以导出毛细压强的一般表达式：
式中σ为表面张力；R1和R2是液面任意两正交方向上的曲率半径。由上式可以看出，有限曲率的液面以及液体表面张力的逐点变化（见界面扰动）都会影响液体的流动。在流体力学运动方程中补充表面张力项并结合连续性方程和边界条件就可计算毛细流动的速度和掌握各种因素对它的影响规律。此外，由于温度场造成液体表面张力的逐点变化而引起的热毛细流动，以及表面活性物质和化学反应对液体流动的影响都是在实际应用中常见的现象。在大雷诺数时，粘性力与惯性力相比很小，就可忽略表面活性物质对液体流动的影响。
气-液和固-液交界面上都有作用于液面单位长度上的表面张力，由此产生液面两边的压强差p1-p2,此压强差又称为毛细压强。根据系统总自由能为最小的原理，可以导出毛细压强的一般表达式：
式中σ为表面张力；R1和R2是液面任意两正交方向上的曲率半径。由上式可以看出，有限曲率的液面以及液体表面张力的逐点变化（见界面扰动）都会影响液体的流动。在流体力学运动方程中补充表面张力项并结合连续性方程和边界条件就可计算毛细流动的速度和掌握各种因素对它的影响规律。此外，由于温度场造成液体表面张力的逐点变化而引起的热毛细流动，以及表面活性物质和化学反应对液体流动的影响都是在实际应用中常见的现象。在大雷诺数时，粘性力与惯性力相比很小，就可忽略表面活性物质对液体流动的影响。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条