1) laser radar cross section(LRCS)
激光雷达横截面(LRCS)
2) laser radar cross section
激光雷达截面
1.
Applications of laser radar cross section in the design and evaluation of laser measure systems;
激光雷达截面在系统设计评价中的应用分析
2.
The laser radar cross section (LRCS) for a target is generally calculated by integrating the bidirectional reflectance distribution function (BRDF) of the material over the target surface illuminated by the incident laser.
为了解决镜面反射目标激光雷达截面的工程计算问题 ,本文从激光雷达截面的定义出发 ,在具体分析镜面反射目标激光散射特性的基础上 ,提出了一种简便的适用于镜面反射目标的激光雷达截面的工程估算方法 ,该方法仅利用目标有效照射面积、散射光束发散角和目标后向反射比就可以估算得到镜面反射目标的激光雷达截面。
3) radar cross area
雷达横截面
4) laser radar cross section
激光雷达散射截面
1.
The physics meaning for the laser radar cross section (LRCS) is discussed in the paper.
讨论了激光雷达散射截面的物理意义 ;给出了用双向反射分布函数来表示激光雷达散射截面的一般表达式 ;推出了在标准目标分别为点目标和扩展目标时激光雷达散射截面的解析表达式和数值表达式 ,并对入射光束在分别为高斯分布和均匀分布时的结果进行了分
2.
To improve the measurement accuracy of laser radar cross section(LRCS),the background scattering existing in the measurement is pointed out.
针对激光雷达散射截面的测量精度,指出测量中存在的背景散射问题。
3.
By analyzing the measured data indoor,the reflectivity and laser radar cross section of the reference white plate(F4) are obtained based on the angular distribution of laser bistatic scattering intensity.
根据测量激光双站散射强度角分布数据计算了标准板(聚四氟乙烯)的反射率和激光雷达散射截面,以及通过相对测量比对,获得了目标靶板的激光雷达散射截面。
5) LRCS
激光雷达散射截面
1.
Numerically Computed the Laser Radar Cross Section(LRCS) of Complex Targets;
复杂目标激光雷达散射截面的数值计算
2.
The conclusion could be used as referenced to measure the LRCS of large target.
讨论了激光雷达散射截面的物理意义,对工程中常用的比较测量法进行了分析,指出该方法在测量大目标激光散射特性时存在的问题。
3.
Based on electromagnetic scattering and radiation theories on rough surface, The relationship between - Bidirectional Reflectance Distribution Function (BRDF) and Laser Radar Cross-Section (LRCS) is introduced.
以粗糙面电磁散射和辐射理论为基础，讨论了目标激光雷达散射截面(LRCS)和双向反射分布函数(BRDF)之间的关系；利用Lowtran7大气传输模型计算了光波大气斜程衰减和阳光、天地背景辐射，讨论了湍流大气对光波传输的影响；分析了不同环境条件下目标对复杂背景辐射的光散射的特性；编制了“激光半主动制导目标与环境特性仿真软件1。
6) RCS
雷达截面
1.
A method to improve the precision of RCS measurement;
提高雷达截面测量精度的一种方法
2.
Full-wave analysis of the RCS of a lossy rectangular microstrip patch;
有耗矩形微带贴片雷达截面的全波分析
3.
Via calculating RCS of different shapes of chaff clouds, ideal shape of chaff clouds is put forward.
主要从箔条云的雷达截面入手,考虑箔条云雷达截面积方向性要求,通过计算不同形状箔条云的雷达截面积,提出理想的箔条云形状;并扼要分析它们对质心干扰效果的影响。
补充资料：雷达目标截面积
目标向雷达接收天线方向散射电磁波能力的量度。它是一个等效的面积，当这个面积所截获的雷达照射能量各向同性地向周围散射时，在单位立体角内的散射功率，恰好等于目标向接收天线方向单位立体角内散射的功率。雷达目标截面积具有面积的量纲，常用单位是平方米或平方波长。用σ 表示雷达目标截面积, 则可写为
这是雷达目标截面积的实验定义式。σ 是雷达基本方程中的一个因子。已知发射功率Pt，发射和接收天线增益G，波长λ，目标到雷达的距离R,则雷达接收天线截获的功率为
若测出接收功率Pr，则雷达目标截面积的公式为
这是实验测定雷达目标截面积的基本公式。雷达目标截面积的理论定义式为
式中Ei为雷达在目标处的照射场强;Er为目标在接收天线处的散射场强。因为雷达发射球面波，只有在满足远场条件（概略地说即当目标距离足够远时）目标在接收天线处的散射波才近似地表示为平面波。雷达目标截面积的这一定义与距离无关。一个具体目标的雷达截面积与目标本身的几何尺寸和形状、材料、目标视角、雷达工作频率及雷达发射和接收天线的极化有关。当其他条件不变时，目标尺寸越大，雷达截面积也越大。对于一定的雷达频率和固定的视角，目标的雷达截面积决定于极化。在远场和线性散射条件下，雷达目标截面积与极化的关系可表示为矩阵，称为雷达目标的散射矩阵。
在理论上，把物体的边界条件代入麦克斯韦方程即可计算出雷达目标截面积，但仅在物体具有简单的几何形状的情况下才能得出精确解。例如，良好导电的球体，其雷达目标截面积与观察方向无关,对极化也不敏感,但与波长有密切关系（图1）。当球的周长小于波长时，雷达目标截面积与波长的四次方成反比。这是尺寸比波长小得多的任何物体所具有的散射特性。这一区域称为瑞利区。当波长小于球体周长的十分之一时，球体的雷达截面积与波长无关，且恰等于球体的光学截面积πr2（r 为半径）。这一区域称为光学区。两者之间的区域(1<2πr/λ<10)称为谐振区或玛依区。
获得复杂形状物体的雷达截面积的常用方法之一，是测量来自目标本身和雷达截面积为已知的物体的回波功率。进行这种测量时须对雷达接收机进行仔细的校准和标度，还须控制实验环境，避免背景散射等因素对测量精度的影响。图2为一架中等大小的老式双引擎轰炸机在10厘米波长上的雷达截面积与方向角的函数关系。图中表明，复杂目标的雷达截面积随方向角而急剧变化。复杂目标的雷达截面积也可以在保持远场条件（R≥2D2/λ，D为试验模型的最大尺寸）下，用缩小的模型和同样比例的波长在室内进行测量。
对于复杂目标，在雷达工作条件下目标方向角是不稳定的，因此应把雷达目标截面积看作为随机量，并用概率密度和相关函数表示（见雷达目标噪声）。通常所说的雷达目标截面积指的是统计期望值。
这是雷达目标截面积的实验定义式。σ 是雷达基本方程中的一个因子。已知发射功率Pt，发射和接收天线增益G，波长λ，目标到雷达的距离R,则雷达接收天线截获的功率为
若测出接收功率Pr，则雷达目标截面积的公式为
这是实验测定雷达目标截面积的基本公式。雷达目标截面积的理论定义式为
式中Ei为雷达在目标处的照射场强;Er为目标在接收天线处的散射场强。因为雷达发射球面波，只有在满足远场条件（概略地说即当目标距离足够远时）目标在接收天线处的散射波才近似地表示为平面波。雷达目标截面积的这一定义与距离无关。一个具体目标的雷达截面积与目标本身的几何尺寸和形状、材料、目标视角、雷达工作频率及雷达发射和接收天线的极化有关。当其他条件不变时，目标尺寸越大，雷达截面积也越大。对于一定的雷达频率和固定的视角，目标的雷达截面积决定于极化。在远场和线性散射条件下，雷达目标截面积与极化的关系可表示为矩阵，称为雷达目标的散射矩阵。
在理论上，把物体的边界条件代入麦克斯韦方程即可计算出雷达目标截面积，但仅在物体具有简单的几何形状的情况下才能得出精确解。例如，良好导电的球体，其雷达目标截面积与观察方向无关,对极化也不敏感,但与波长有密切关系（图1）。当球的周长小于波长时，雷达目标截面积与波长的四次方成反比。这是尺寸比波长小得多的任何物体所具有的散射特性。这一区域称为瑞利区。当波长小于球体周长的十分之一时，球体的雷达截面积与波长无关，且恰等于球体的光学截面积πr2（r 为半径）。这一区域称为光学区。两者之间的区域(1<2πr/λ<10)称为谐振区或玛依区。
获得复杂形状物体的雷达截面积的常用方法之一，是测量来自目标本身和雷达截面积为已知的物体的回波功率。进行这种测量时须对雷达接收机进行仔细的校准和标度，还须控制实验环境，避免背景散射等因素对测量精度的影响。图2为一架中等大小的老式双引擎轰炸机在10厘米波长上的雷达截面积与方向角的函数关系。图中表明，复杂目标的雷达截面积随方向角而急剧变化。复杂目标的雷达截面积也可以在保持远场条件（R≥2D2/λ，D为试验模型的最大尺寸）下，用缩小的模型和同样比例的波长在室内进行测量。
对于复杂目标，在雷达工作条件下目标方向角是不稳定的，因此应把雷达目标截面积看作为随机量，并用概率密度和相关函数表示（见雷达目标噪声）。通常所说的雷达目标截面积指的是统计期望值。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条