1) slot name
槽值
2) pseude slot value
伪槽值
4) numerical wave flume
数值波浪水槽
1.
The numerical wave flume of the viscous fluid based on the momentum source method;
基于动量源方法的黏性流数值波浪水槽
2.
Development of numerical wave flume based on SPH method
基于光滑质点流体动力学方法数值波浪水槽研究
3.
An idealized numerical wave flume has been established and its results,including wave profiles, time history of surface elevation and efficiencies of boundary conditions are discussed.
由于Ｎａｖｉｅｒ－Ｓｔｏｋｅｓ方程是从动量守恒定律出发，对不可压缩粘性流体不引入地形限制，不考虑水深影响，是真正意义上从流体的运动规律出发的方程，因此本文以Ｎａｖｉｅｒ－Ｓｔｏｋｅｓ方程为控制方程，用有限元法对它进行离散，建立了它的有限元特征方程，通过对边界条件的处理建立了适用广泛的二维数值波浪水槽，并就数值模型的稳定性、边界条件的效果作了探讨。
5) numerical wave channel
数值波浪水槽
1.
The numerical wave channel has been developed based on the volume of fluid method (VOF).
本文应用VOF方法建立了二维数值波浪水槽模型。
2.
With the 2-D numerical wave channel model established by the VOF method,this paper calculated the wave transmission coefficient of the permeable piled wharf and compared it with the physical model experiment results,and those by the Wiegel & Kriebel formula.
应用VOF(Volume of Fluid Method)的二维数值波浪水槽模型,计算了某工程透空式高桩码头的透浪系数,并与实验结果及Wiegel,Kriebel公式计算结果进行了比较,为减小造波边界的二次反射影响,在数值波浪水槽左端设置了可吸收式造波机数值边界条件,数模得到的透空码头的透浪系数与实验结果吻合较好,与Wiegel、Kriebel等学者的理论公式计算结果一致。
6) numerical wave tank
数值波浪水槽
1.
Application of source generation of waves in 3D fully nonlinear numerical wave tank;
源造波法在三维完全非线性数值波浪水槽中的应用
2.
Improvement on a 2D numerical wave tank;
一个二维数值波浪水槽的改进
3.
Nonlinear Numerical Wave Tanks and Their Applications;
非线性数值波浪水槽及其应用
补充资料：力学量的可能值和期待值
在量子力学中，力学量F用作用于波函数上的算符弲表示。在数学上，对于一个算符，满足
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条