1) back propagation algorithm
后向传播算法
1.
Back Propagation Algorithm and Application;
后向传播算法及其实用性研究
2) back propagation algorithm
反向传播算法
1.
The network is trained by using the improved back propagation algorithm,which can get better effect.
运用神经网络确定模糊综合评价中的权重值,同时采用改进的反向传播算法训练网络,逐步修正网络的连接权值,使权重值更符合实际情况,得到较好的训练效果。
2.
The network is trained using the improved back propagation algorithm, which can get better efficiency and effect.
采用梯形公式的四元组形式表达网络中的隶属函数,利用反向传播算法训练网络,得到较好的训练效率和效果。
3.
In this paper, the back propagation algorithm of a feedforward neural network was used with MATLAB, and a multilayer feedforward neural network was founded for the character distinguishing.
利用前向多层神经网络的反向传播算法 ,即BP算法 ,采用MATLAB软件构建用于特征识别的两层前向神经网络 ,将已知字母经图象处理后对BP网络进行训练 ,此BP神经网络可以成功地识别A ～Z2 6个手写英文字
3) back-propagation algorithm
反向传播算法
1.
The freight train was used as simulation objects,and the back-propagation algorithm with momentum factor was used to simulate the entire control model.
以货物列车为仿真对象,采用带有动量因子的BP反向传播算法对整个控制模型进行了仿真。
2.
After extracting the features of the target,using two back-propagation algorithm and genetic algorithms to build the neural network models to train and recognize the targets.
在对待识别目标提取特征后,分别采用2种反向传播算法的改进算法和遗传算法构造神经网络分类器模型,并进行网络的训练和识别工作。
4) Back-propagation(BP)
反向传播算法(BP)
5) Resilient backpropagation
Resilient反向传播算法
6) backpropagation
反向传播算法
1.
Secondly,least squares estimate and backpropagation are combined to train parameters.
利用减法聚类的方法确定了自适应模糊神经网络的结构,再结合最小二乘估计法和反向传播算法对参数进行训练。
补充资料：电磁波在各向异性媒质中的传播
在各向异性的媒质中，媒质的极化强度未必与电场强度同方向，或磁化强度未必与磁场强度同方向。电磁波在各向异性媒质中传播与在各向同性媒质中的传播有显著的区别。电磁波在各向异性媒质中传播的特点，表现在光线通过晶体时发生的双折射现象，这早已为人们所知。M.法拉第曾发现，光通过放在恒磁场中的媒质时，光的偏振面会发生旋转。J.C.麦克斯韦在论证了光是电磁波以后，也曾在理论上分析过电磁波在各向异性媒质中传播的特性。现代，与各向异性媒质中波的传播特性有关的学科，在光学中有晶体光学，在等离子体物理学和电波传播学科中研究电磁波在磁化等离子体中的传播，在微波技术中研究并应用电磁波在磁化铁氧体中的传播，等等。
各向异性媒质的本构关系 这个关系可用矩阵表示。当媒质是线性无损的，可分为三种情形:①[Di]=[εij]·[Ej]而[Bi]＝μ[Hi]，并且εij＝εji，或[D]i＝ε[Ei]而[Bi]=[μij]·[Hj]，并且μij＝μji，这些εij或μij都是实数。在这种媒质中,如有两个场(以角标(1)、(2)区别之)。它们仍能符合E(1)·D(2)=E(2)·D(1)和H(1)·B(2)=H(2)·B(1)的关系,因而倒易原理仍然成立,这种媒质是倒易性的。②虽然仍有电或磁一方面各向异性，但是εij＝ε壥或μij=μ壥，对于ij,εij或μij是复数，这时倒易原理不再成立。以[εij]为例，可以写成[εij]=[ε]+j[gij]，其中[ε]是实对称矩阵。[gij]是实反对称矩阵。[gij]·[Ej]所代表的矢量与E正交,这种媒质称为旋性媒质。③B和D的分量都同时是E和H的分量的齐次线性函数，[Di]=[εij]·[Ej]+[ξij]·[Hj]、[Bi]＝[μij]·[Hj]+[ηij]·[Ej],这是双各向异性媒质。
电磁波在倒易性各向异性媒质中的传播 倒易性各向异性电介质包括各种晶体。有些各向同性媒质在一定强度的恒电场作用下也能成为各向异性电介质（称为克尔效应）；有些弹性体在发生应变时，也会成为各向异性电介质；在液体中有非球形悬浮质点，而液体的流速不均匀时，这液体也可能成为各向异性电介质（称为麦克斯韦效应），它们都是倒易性的。倒易性电介质在适当选择的正交坐标系中，其介电常数矩阵成为对角矩阵，其主对角线元素称为介电常数的主值，此坐标轴称为介质的主轴。三个主值相等的介质称为立方介质，与各向同性一样，任何三个正交方向都可以作为主轴，立方晶系就是如此。有两个主值相等的介质称为单轴介质，与单独的主值相应的主轴称为光轴，在光轴的法平面内的任何一对正交直线都可以作为与一对重值主值相应的主轴，六角、三角和四角晶系都属于这一类。三个主值都不相等的介质称为双轴介质，正交、单斜和三斜晶系都属于这一类。主轴可能不与晶体的对称轴相合，主轴的方向也可能随频率而变。
均匀平面电磁波在倒易性各向异性电介质中，①D、H与波矢k互相正交，因为在一般情形,D与E不同向，所以E的纵分量不为零。②对于任一传播方向,有两个相应的相速v嗞。所以说，沿着每一个传播方向可能存在两个相速不同的波，它们各自独立传播，这两个波的相速还因传播方向而改变，它们的强度则决定于激励条件。③能流的方向与传播方向不同,而且传递速度高于相速,只在波沿主轴传播时二者才相同。能量传递速度称为射线速度。
由于麦克斯韦方程组的对偶性，电磁波在倒易性各向异性磁介质中的传播特性与各向异性电介质中的情形类似。
电磁波在旋性媒质中的传播 典型的旋性媒质是恒磁场作用下的冷等离子体(磁旋性电介质)和铁氧体（磁旋性磁介质），有的晶体，例如石英，是自然的旋性电介质。
在磁旋性电介质中，沿着同一个方向仍可传播两个相速不同的波，波的D的端点轨迹是长、短轴互相交错而旋转方向相反的两个椭圆。当波沿均匀恒磁场的力线传播时，这轨迹成为圆。如果两个波的圆半径相等，在任何空间位置上，两个波的电位移矢量D的和仍然在一条直线段上振动。波的传播路程中，总电位移D的偏振面逐点转变。H和E的顶点轨迹也是如此,这就是法拉第偏振旋转，这偏转的方向与传播方向无关，因而是不可逆的。至于能流的方向，不但与传播方向不同，而且是随时改变的。瞬时的能量传递速度在这里没有意义。
磁旋性磁介质中电磁波的传播特性可由磁旋性电介质类推。
电磁波在磁旋性媒质中的不可逆传播特性在技术上有相当广泛的应用，恒磁化铁氧体元件在微波技术中用途甚广。
电磁波在双各向异性媒质中的传播 这种媒质的存在是Л.Д.朗道、E.M.栗弗席兹等人在1959～1960年间预言的，Д.H.阿斯特罗夫在当时找到了这种材料。现在所知，具有这种性质的媒质限于某些反铁磁性和铁磁性晶体。其分析比较复杂。如果四个参量矩阵可以同时对角化，在这种媒质中可能发生可逆的偏振旋转现象。线偏振的均匀平面波沿着一条主轴传播时，其偏振面沿途旋转，类似于法拉第旋转。但是，旋转方向与传播方向之间的相对关系是恒定的。
各向异性媒质的本构关系 这个关系可用矩阵表示。当媒质是线性无损的，可分为三种情形:①[Di]=[εij]·[Ej]而[Bi]＝μ[Hi]，并且εij＝εji，或[D]i＝ε[Ei]而[Bi]=[μij]·[Hj]，并且μij＝μji，这些εij或μij都是实数。在这种媒质中,如有两个场(以角标(1)、(2)区别之)。它们仍能符合E(1)·D(2)=E(2)·D(1)和H(1)·B(2)=H(2)·B(1)的关系,因而倒易原理仍然成立,这种媒质是倒易性的。②虽然仍有电或磁一方面各向异性，但是εij＝ε壥或μij=μ壥，对于ij,εij或μij是复数，这时倒易原理不再成立。以[εij]为例，可以写成[εij]=[ε]+j[gij]，其中[ε]是实对称矩阵。[gij]是实反对称矩阵。[gij]·[Ej]所代表的矢量与E正交,这种媒质称为旋性媒质。③B和D的分量都同时是E和H的分量的齐次线性函数，[Di]=[εij]·[Ej]+[ξij]·[Hj]、[Bi]＝[μij]·[Hj]+[ηij]·[Ej],这是双各向异性媒质。
电磁波在倒易性各向异性媒质中的传播 倒易性各向异性电介质包括各种晶体。有些各向同性媒质在一定强度的恒电场作用下也能成为各向异性电介质（称为克尔效应）；有些弹性体在发生应变时，也会成为各向异性电介质；在液体中有非球形悬浮质点，而液体的流速不均匀时，这液体也可能成为各向异性电介质（称为麦克斯韦效应），它们都是倒易性的。倒易性电介质在适当选择的正交坐标系中，其介电常数矩阵成为对角矩阵，其主对角线元素称为介电常数的主值，此坐标轴称为介质的主轴。三个主值相等的介质称为立方介质，与各向同性一样，任何三个正交方向都可以作为主轴，立方晶系就是如此。有两个主值相等的介质称为单轴介质，与单独的主值相应的主轴称为光轴，在光轴的法平面内的任何一对正交直线都可以作为与一对重值主值相应的主轴，六角、三角和四角晶系都属于这一类。三个主值都不相等的介质称为双轴介质，正交、单斜和三斜晶系都属于这一类。主轴可能不与晶体的对称轴相合，主轴的方向也可能随频率而变。
均匀平面电磁波在倒易性各向异性电介质中，①D、H与波矢k互相正交，因为在一般情形,D与E不同向，所以E的纵分量不为零。②对于任一传播方向,有两个相应的相速v嗞。所以说，沿着每一个传播方向可能存在两个相速不同的波，它们各自独立传播，这两个波的相速还因传播方向而改变，它们的强度则决定于激励条件。③能流的方向与传播方向不同,而且传递速度高于相速,只在波沿主轴传播时二者才相同。能量传递速度称为射线速度。
由于麦克斯韦方程组的对偶性，电磁波在倒易性各向异性磁介质中的传播特性与各向异性电介质中的情形类似。
电磁波在旋性媒质中的传播 典型的旋性媒质是恒磁场作用下的冷等离子体(磁旋性电介质)和铁氧体（磁旋性磁介质），有的晶体，例如石英，是自然的旋性电介质。
在磁旋性电介质中，沿着同一个方向仍可传播两个相速不同的波，波的D的端点轨迹是长、短轴互相交错而旋转方向相反的两个椭圆。当波沿均匀恒磁场的力线传播时，这轨迹成为圆。如果两个波的圆半径相等，在任何空间位置上，两个波的电位移矢量D的和仍然在一条直线段上振动。波的传播路程中，总电位移D的偏振面逐点转变。H和E的顶点轨迹也是如此,这就是法拉第偏振旋转，这偏转的方向与传播方向无关，因而是不可逆的。至于能流的方向，不但与传播方向不同，而且是随时改变的。瞬时的能量传递速度在这里没有意义。
磁旋性磁介质中电磁波的传播特性可由磁旋性电介质类推。
电磁波在磁旋性媒质中的不可逆传播特性在技术上有相当广泛的应用，恒磁化铁氧体元件在微波技术中用途甚广。
电磁波在双各向异性媒质中的传播 这种媒质的存在是Л.Д.朗道、E.M.栗弗席兹等人在1959～1960年间预言的，Д.H.阿斯特罗夫在当时找到了这种材料。现在所知，具有这种性质的媒质限于某些反铁磁性和铁磁性晶体。其分析比较复杂。如果四个参量矩阵可以同时对角化，在这种媒质中可能发生可逆的偏振旋转现象。线偏振的均匀平面波沿着一条主轴传播时，其偏振面沿途旋转，类似于法拉第旋转。但是，旋转方向与传播方向之间的相对关系是恒定的。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条