1) delocalized states
退局域态
1.
Following the self-consistent solution of Schrodinger equation the two-dimensional electron gases,delocalized states,and two-dimensional surface states are calculated in this paper.
从自洽求解薛定谔方程出发,计算了氮化物异质结中的二维电子气、退局域态和二维表面态。
2) Dynamic Localization and Delocalization
动态局域化和退局域化
4) localized state
局域态
1.
Calculating the time evolution of the initial states, we find the initial localized state can hold.
通过计算初始局域态随时间的演化,发现在这些共振点处,动态局域化能够建立起来,说明尽管驱动电场倾向于使电子和空穴在空间分离,但在合适的强外电场驱动与弱的量子点间的耦合作用下,初始局域态依旧可保持动态局域化。
2.
For the long-time behavior,there exist extended states and localized states coexist in every systems with various value of λ,σ(t)～t β ,0<β<1,C(t)～t -δ ,0<δ<1,and localized states at the .
发现体系中电子的本征态在λ较小时 ,存在扩展态 ;随着λ的增加 ,体系中本征态出现局域态 。
3.
A comparison between the localized states duo to barrier width change (for the coupled superlattice system when y=1 ) and the localized states caused by w.
理论研究了一类耦合超晶格系统中的电子局域态 ,该系统是由两个半无限 Ga As/Al As超晶格通过隔离层 Aly Ga1-y As耦合而成 。
5) localized states
局域态
1.
Results show that for a weak field,the exciton mainly oscillates between two localized states;however,for a strong field,the electro.
结果表明,在弱场情况下,激子主要在局域态之间隧穿;在强场情况下,电子和空穴可以独立地在量子点间隧穿。
2.
With increasing Fe volume, the band gaps of Fe doped granular films decreases and the localized states becomes wider, which can be attributed t.
通过样品透射谱分析,发现在半 导体In2O3材料中掺入金属Fe颗粒的薄膜中,电子的带间跃迁由In2O3的直接跃迁变为间接 跃迁;随Fe所占体积份数的增加,局域态尾变宽,带隙变窄。
3.
In the regime with absolute localized states,σ(t)～t O,C(t)～t O,there exists a complex phase regime in which extended states and localized states coexist.
本文研究了一类非公度系统中电子运动的能谱及其与电子动力学性质的联系 ,分析了体系的本征能量E与参数λ的关系 ,计算了自关联函数C(t)和均方位移σ(t) ,分析其长期行为 ,发现当体系各态均为扩展态时 ,σ(t)～t1,C(t)～t- 1,当体系中仅存在局域态时 ,σ(t)～t0 ,C(t)～t0 ;当体系在复杂相区时 ,体系的长期行为 ,即t→∞时 ,σ(t)～t1。
6) dynamical localization
动态局域
补充资料：超导电性的局域和非局域理论（localizedandnon-localizedtheoriesofsuperconductivity）
超导电性的局域和非局域理论（localizedandnon-localizedtheoriesofsuperconductivity）
伦敦第二个方程（见“伦敦规范”）表明，在伦敦理论中实际上假定了js(r)是正比于同一位置r的矢势A(r)，而与其他位置的A无牵连；换言之，局域的A(r)可确定该局域的js(r)，反之亦然，即理论具有局域性，所以伦敦理论是一种超导电性的局域理论。若r周围r'位置的A(r')与j(r)有牵连而影响j(r)的改变，则A(r)就为非局域性质的。由于`\nabla\timesbb{A}=\mu_0bb{H}`，所以也可以说磁场强度H是非局域性的。为此，超导电性需由非局域性理论来描绘，称超导电性的非局域理论。皮帕德非局域理论就是典型的超导电性非局域唯象理论。
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参考词条