1) Scalar diffraction
标量衍射
1.
Survey on the scalar diffraction theory for the optical disk;
用于光盘分析的标量衍射理论综述
2.
The influence of PDIC position error on the DPD(Differential phase detection) signal is analyzed and computed using the DVD-ROM parameters based on the optic disk scalar diffraction model.
在光盘标量衍射模型的基础上,引入光电探测器的位置误差参数,根据DVD-ROM的盘片参数,计算并分析了位置误差对差动相位探测(DPD)信号的影响。
3.
A model of ML-RLL recorded mark is introduced with scalar diffraction theory,and the readout signal of ML-RLL CD is calculated.
借助标量衍射理论建立了多阶游程长度受限记录符的计算模型,对采用多阶游程长度受限编码的CD光盘的读出信号进行了仿真分析。
2) scalar diffraction theory
标量衍射理论
1.
Non-paraxial corrections of scalar diffraction theory;
标量衍射理论的非傍轴修正
2.
Analysis and comparison of the scalar diffraction theory and coupled-wave theory about grating;
光栅的标量衍射理论与耦合波理论的分析比较
3.
Based on the vector diffraction theory, the vector description of the far field diffraction at a plane aperture is derived, the comparison between the vector theory and the scalar theory is made, and the error and applicability of scalar diffraction theory is presented.
在矢量衍射理论的基础上 ,给出了偏振光、自然光照射的情况下 ,平面孔远场衍射的矢量描述 ,与标量衍射理论进行了比较 ,指出了标量衍射理论的误差及适用范围 ;对于孔径与波长相当的微小孔的大角度衍射 ,标量衍射理论存在一定的误差 ,而必须采用矢量衍射理论。
3) scalar diffraction analysis methods
标量衍射分析法
1.
According to different feature sizes and distances from the element’s surface to the observation point ,the analysis methods for binary optical elements can be classified into two categories ,the scalar diffraction analysis methods and the vector diffraction analysis methods .
根据元件特征尺寸及观察衍射场离衍射元件的远近 ,二元光学元件的分析方法有两种 ,标量衍射分析法和矢量衍射分析法。
4) Diffraction index
衍射指标
5) non-paraxial scalar diffraction theory
非傍轴标量衍射理论
6) diffraction vector
衍射矢量
补充资料：标量磁位
在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中，它只适用于无传导电流分布的区域，如载流导线之外的空间。根据安培环路定律，一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件：①积分路径限制在无传导电流分布的区域，即载流导线以外；②对每个传导电流回路设置一假想壁障，使积分路径不穿越壁障（图1）。那么，环路将不能链环任何传导电流，因而有
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
在上述条件下，
即
上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φm，
式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
在φm存在的区域,联接φm相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中Ic是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ0为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ0＝0。
小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
此处令处为参考点。在采用球坐标后，
标量磁位满足微分方程
墷2φm=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φm 满足拉普拉斯方程
墷2φm=0
在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条