1) heated cylinder
加热圆柱体
2) hot cylinder
热圆柱体
1.
Processing the fringe images before and after heating the hot cylinder using the arithmetic o.
介绍一种利用干涉原理测量热圆柱体表面温度的方法,首先,在对圆柱体周围空气的温度和折射率分布特点进行分析的基础上,建立Fizeau等厚干涉系统,调整光路使干涉条纹稳定且等间距。
3) vertical axis installed collector
圆柱吸热体
1.
In case of the center-to-center distance of vertical axis installed collector .
对建筑物南立面竖置和东西轴向横置的圆柱吸热体真空管集热器的日、年能量收益,以及上述两种集热器管中心距与能量收益的关系进行了分析研究。
4) cylinder heat conduction
圆柱体导热
5) multi-beam-stiffened cylindrical shell
多加筋圆柱壳体
1.
Due to its structural characteristics of a multi-beam-stiffened cylindrical shell,it is widely used in engineering practices,so it is important to do vibration study on an elastic beam-stiffened cylindrical shell.
弹性多加筋圆柱壳体由于其结构的特点,广泛应用于工程实际,因此对其进行振动研究具有重要的工程价值和应用意义。
补充资料：横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
垂直于柱轴（横向）磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式，而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为：
$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$
$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$
这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径，d=r2-r1为柱壁厚度，ζ=r/δ(r1≤r≤r2)，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0为大样品弱磁场穿透深度，ψ是有序参量。显然此时H1→0，M→-H0r22/2，样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$，$\Delta\lt\lt1$时，则
H1=H0/(1 ζ1Δ/2)，
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。
若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，虽然$d\lt\lt\delta$，但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心，称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时，则H1≈H0，磁场穿透薄壁而均进入空腔，失去屏蔽作用，此时M≈0。类似于实心小样品，由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1，HK，HK2和临界尺寸等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条