1) Geometric chromatic aberration
几何像差色像差
2) geometrical aberrations
几何像差
1.
Based on curvilinear trajectory equations,the geometrical aberrations and their coefficients with second order approximation have been discussed,and the computational form also given in the paper.
由二级近似下的曲轴轨迹方程出发 ,探讨了静电曲轴宽电子束二级几何像差及其系数 ,并给出了适于计算的形式 。
3) geometric aberration
几何像差
1.
The polarization change of linear polarized light passing through the coaxial lens isanalyzed and the geometric aberration of the lens is also explained.
主要对线偏振光经共轴透镜后偏振状态的变化进行分析，并对透镜的几何像差作简单说明。
4) ninth-order geometrical aberration
九级几何像差
1.
The computer-aided analysis of ninth-order geometrical aberration of magnetic lens;
磁透镜九级几何像差计算机辅助分析
5) seventh order geometrical aberration
7级几何像差
6) seventh order geometrical aberrations
七级几何像差
补充资料：像差
| 像差 aberration 实际光学系统所成的像与理想光学系统所成的像之间的偏差。像差分单色像差和色像差两种。在初级像差理论中，单色像差又有球面像差（球差）、彗形像差（彗差）、像散、像场弯曲和畸变5种 ，它们都是由于非傍轴光线参与成像而造成。色像差（色差）是由于光学元件对不同波长的光有不同折射率引起。 球差 由大孔径（或宽光束）引起的单色像差。从主光轴上的物点发出的各条光线经光学系统后，与主光轴并不交于同一点，交点位置决定于入射点离主光轴的高度h。如图1，
傍轴光线交于高斯像点Q'o，最边缘光线交于Q'h点，Q'h与Q'o间的距离δsL称为轴向（纵向）球差。最边缘光线与高斯像面的交点离主光轴的距离δsT称为横向球差。球差的存在使像面上得不到清晰的像点而是一个弥散斑。 彗差 由离轴物点发出的宽光束引起的单色像差。入射到透镜面同一圆上的光线经透镜后落在像面的同一圆上，入射到透镜面不同圆上的光在像面上形成大小不一、圆心位置不同的一系列的圆（图2），
从而形成彗星形光斑。主光轴上的物点只会产生球差而无彗差。 像散 由大倾角的窄光束引起的单色像差。当物点离轴较远时，从物点发出的窄同心光束的入射倾角也较大，出射光束失去了同心性，其横截面一般为一椭圆，在两处椭圆退化成互相垂直的直线，分别称为子午焦线和弧矢焦线，两焦线间的某处横截面是圆，称最小模糊圈或明晰圆。这种光束称为像散光束，它投射到高斯像平面上时得不到清晰的像点。 像场弯曲 垂直于主光轴的物平面上的各点，经透镜成像后，清晰的最佳像面不是平面而是一个曲面，称珀兹伐曲面，此称像场弯曲。图3
表明凸透镜和凹透镜的像场弯曲，图中ΣG是理想的高斯像平面，ΣP是珀兹伐曲面。视场愈大，像场弯曲的效果就愈明显。 畸变 像与物失去几何相似性的像差。畸变是由于横向放大率（见凸透镜）的不均匀性造成，横向放大率随物点离轴距离的增加而增大时称正畸变（或枕形畸变），横向放大率随物点离轴距离的增大而减小时称负畸变（或桶形畸变），如图4
所示。畸变并不影响像的清晰度。 改变透镜两表面的曲率半径、或把性质相反的正负透镜适当组合起来，可在一定程度上消除上述各种像差，简单地限制通光孔径或视场大小也能减小这些像差。 色差 由透镜材料的色散（见光的色散）引起的复色光成像偏差。同一透镜对不同波长的单色光有不同的折射率，因而对不同色光有不同的焦距和横向放大率。对一定的物，前者使不同色光的像成在不同位置上，称轴向色差（或位置色差），后者使不同色光的像高不同，称垂轴色差（或放大率色差），如图5
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参考词条