1) multiple-quantum operator algebra theory
多量子算符代数理论
1.
In this paper,the circuits of 3-qubit Haar and D(4) wavelet transforms are designed by way of multiple-quantum operator algebra theory.
应用多量子算符代数理论设计了3量子位Haar和D(4)小波变换的逻辑线路,进而将逻辑线路转化成核磁共振系统可以实现的脉冲序列,并在量子计算仿真器(QCE)上进行了模拟实现,验证了逻辑线路的合理性。
2) operator identities
算符代数
1.
The squeezing operator identities and the generalized BCH formula in multimode Heinsebrg algebra is derived by the analytic methods.
利用算符代数中的分析方法,得到了多模海森堡(Heisenberg)代数中的BCH公式和压缩算符的展开式。
3) MQDT
多通道量子数亏损理论
1.
In this paper we have analyzed the MQDT model of CdI even-parity J=1 by means of MQDT,and obtained a special calculation method of the life-time of high excited state by wave function of MQDT.
在多通道量子数亏损理论(MQDT)的基础上,对镉原子J=1偶宇称的MQDT模型进行了分析,并利用MQDT波函数给出了计算高激发态寿命的一般方法,计算并预言了5sns12125snd21321(6≤n≤23)这两个Rydberg系列的寿命,拟合出了它们的寿命计算公式:5sns21211系列为τ=0。
2.
In this paper we have analyzed the MQDT model of PbⅠ odd-parity J=2 by means of MQDT, obtaining a special calculation method of the life-time of high excited state by wave function of MQDT.
在多通道量子数亏损理论 (MQDT)的基础上 ,对铅原子J =2奇宇称的MQDT模型进行了分析 ,并利用MQDT波函数给出了计算高激发态寿命的一般方法 ,计算并预言了 6 pnd 123202和 6 pnd 125202这两个Rydberg系列的寿
3.
The lifetimes of two Rydberg series of neutral lead are calculated and predicted by means of MQDT,and the predicted 6p6d 3232 0 1 is 59675\^61 cm -1
在多通道量子数亏损理论 (MQDT)的基础上 ,利用已给出的用MQDT波函数统一计算高激发态寿命的方法 ,计算并预言了J =1奇宇称两个Rydberg系列的寿命 ,在利用MQDT计算时 ,确定了 6p6d 323201的能级位置 。
4) quantum operator
量子算符
1.
Quantum operator ordering;
量子算符的次序(英文)
2.
A series quantum operators meeting the special commutation rejectin are constructed through the annihilation operators and the creation operators, then an invariant operator is obtained.
由量子湮灭算符和量子产生算符,构造了一组满足特定对易关系的量子算符,并由这组算符构造一个不变量算符,建立算符代数理论,由此得到量子振动系统的能级和波函数的具体表示。
5) Product Operator Formalism
积算符理论
6) quantum polynomial algebra
量子多项式代数
1.
The algebra AQ is called a quantum polynomial algebra.
代数AQ叫做量子多项式代数。
补充资料：量子力学中的力学量和算符
在量子力学中，当微观粒子处于某一状态时，它的力学量(如坐标、动量、角动量、能量等)一般不具有确定的数值，而是具有一系列可能值，每个可能值以一定的几率出现。当粒子所处的状态确定时，力学量具有某一可能值的几率也就完全确定。例如，氢原子中的电子处于某一束缚态时，它的坐标和动量都没有确定值，而坐标具有某一确定值r0或动量具有某一确定值p0的几率却是完全确定的。量子力学中力学量的这些特点是经典力学中的力学量所没有的。为了反映这些特点，在量子力学中引进算符来表示力学量。
算符是对波函数进行某种数学运算的符号。在代表力学量的文字上加"∧"号以表示这个力学量的算符。如坐标算符、动量算符。当粒子的状态用波函数 Ψ(r,t)描写时，坐标算符对波函数的作用就是r乘 Ψ(r,t),动量算符对波函数的作用则是微分：
可简单地写为
其他有经典类比的力学量都是r和p的函数，在量子力学中也是算符和的相应的函数。例如粒子绕原点的角动量在经典力学中是L)=r×p，因而在量子力学中角动量算符是
。
又如，在势为U(r)的力场中运动的粒子能量算符（也称哈密顿算符）为
算符是对波函数进行某种数学运算的符号。在代表力学量的文字上加"∧"号以表示这个力学量的算符。如坐标算符、动量算符。当粒子的状态用波函数 Ψ(r,t)描写时，坐标算符对波函数的作用就是r乘 Ψ(r,t),动量算符对波函数的作用则是微分：
可简单地写为
其他有经典类比的力学量都是r和p的函数，在量子力学中也是算符和的相应的函数。例如粒子绕原点的角动量在经典力学中是L)=r×p，因而在量子力学中角动量算符是
。
又如，在势为U(r)的力场中运动的粒子能量算符（也称哈密顿算符）为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条