补充资料：标量磁位

    　　在一定条件下描述磁场的物理量。又称磁标势。在恒定磁场中，它只适用于无传导电流分布的区域，如载流导线之外的空间。根据安培环路定律，一般情况下磁场强度H 的环路积分不为零。但是,如果附加以下限制条件：①积分路径限制在无传导电流分布的区域，即载流导线以外；②对每个传导电流回路设置一假想壁障，使积分路径不穿越壁障（图1）。那么，环路将不能链环任何传导电流，因而有
　　
　　在上述条件下，
　　
　　
　　　
　　即
　　
　　
　　
　　
　　上式表明,加以限制条件后，H 的线积分决定于始点P及终点Q而与路径无关,即具有位场的性质。因而可以引入一标量函数描写磁场的分布，这就是标量磁位φ_m，
　　
　　
　　
　　
　　 式中Q点为所选标量磁位参考点。参考点选定后,场中各点的标量磁位各有一确定值。这就形成了一个标量磁位函数,它随P点的空间坐标而改变。参考点处标量磁位取为零。上式的微分形式为
　　
　　
　　
　　
　　 即磁场强度等于标量磁位的负梯度。
　　
　　在φ_m存在的区域,联接φ_m相等的各点组成的面称为等磁位面。作场图时，如使任何两个相邻等磁位面间的磁位差都相等，则等标量磁位面愈密之处其磁场强度愈大。磁场强度的方向与等磁位面的法向一致，并从高磁位处指向低磁位处。
　　
　　标量磁位的单位在国际单位制中为安〔培〕(A),它与电流量纲相同。
　　
　　利用标量磁位计算细线状电流回路的磁场是方便的。在介质均匀的磁场中，根据毕奥－萨伐尔定律可以证明一任意电流回路在任一点P的标量磁位为式中I_c是回路中的电流，Ω是回路壁障面S在P点所张的立体角。从P点看电流回路为顺时针方向时，Ω为正,逆时针方向时，Ω为负。式中的φ₀为常数，它与参考点的选择有关。若选Ω=0处为参考点，则φ₀＝0。
　　
　　小圆形线圈在远处所建立的磁场强度可利用立体角、标量磁位予以计算。此时
　　
　　
　　
　　　
　　
　　
　　 此处令处为参考点。在采用球坐标后，
　　
　　
　　　
　　
　　标量磁位满足微分方程
　　
　　
　　
　　　 墷²φ_m=墷·M式中M 为磁化强度。在磁介质为均匀、各向同性和线性的情形下,Δ·M =0,此时φ_m 满足拉普拉斯方程
　　
　　
　　
　　
　　 墷²φ_m=0
　　
　　在时变电磁场中，一般情况下磁场强度是有旋有散的。当它被分解出无旋有散分量时，仍可引用标量磁位来描述该分量。但此时标量磁位满足的是广义波动方程。
　　
　　
　　
　　

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