1) Gauss-Hermite quadrature
高斯-厄米特积分
1.
Closed-form expressions for the probability density function of macroscopic maximal ratio combining output SNR were derived by means of moment generating function and Gauss-Hermite quadrature, and outage analysis was considered for different parameter schemes over Nakagami-Lognormal channels.
利用矩生成函数和高斯-厄米特积分推导出Nakagami-Lognormal信道环境下宏最大比合并系统输出信噪比概率密度函数的闭式表示,并由此分析了系统的中断概率。
2) Gauss-Hermite quadrature point
高斯-厄米特积分点
3) Gauss-Hermite filter
高斯-厄米特滤波
4) Hermite-Gussian
厄米-高斯分布
5) Hermite-Gaussian
厄米高斯
1.
Analytical solution in the Hermite-Gaussian form of the beam propagating in the strong nonlocal media;
强非局域非线性介质中光束传输的厄米高斯解
2.
A Theoretical Research for the Breathers and the Solitons Solutions in the Hermite-Gaussian Form of the Beam Propagating in the Strong Nonlocal Media;
强非局域非线性介质中的厄米高斯呼吸子及孤子理论研究
3.
An exact analytical solution of the Hermite-Gaussian form was obtained by a new tentative solution.
基于强非局域非线性空间中的线性模型,利用试探调制解的方法得到了1+2维矩空间的厄米高斯型解。
6) Hermit-Gauss modes
厄米-高斯模
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条