1) axial heat conduction
轴向热传导
1.
Effect of axial heat conduction and thermal entrance on heat transfer for the circular microchannel;
轴向热传导和入口效应对圆形微通道对流换热特性的影响
2) with the axial-/circle-heat transfer
计及轴向周向热传导
3) axial heat conduction
轴向导热
1.
Effect of axial heat conduction on heat transfer in micro-channels;
轴向导热对微通道内传热特性的影响
2.
With the further simplified conditions, the effect of an axial heat conduction on heat transfer to liquid sodium in thermal entrance region .
从一般控制方程出发,根据环管热进口段传热特点,结合优化选择影响传热的诸如速度分布、湍流热量扩散率和动量扩散率等半经验关系式,建立能借助计算机理论求解的计算模型,并在进一步简化条件下计算、分析了轴向导热对进口段传热的影响。
3.
The axial distribution of the film thickness and meniscus of liquid, the axial profile of the pressures of liquid and vapor and the capillary radius of the liquidvapor interface, the frictional interaction at the liquidvapor interface and the axial heat conduction of the wall .
对热管内部的流动和传热传质过程建立模型,分析槽道中液体厚度和弯月面的轴向分布,液体和蒸汽的压力、汽 液界面弯月面半径的轴向变化、汽 液界面流动的相互作用以及管壁的轴向导热,通过计算得到热管的外壁面温度分布和传热性能。
4) axial heat transfer
轴向传热
1.
By applying the technique of pulse thermal input, the axial heat transfer of a fixed -bed packed with vanadium catalyst was investigated under the conditions that the initial temperature ranged from room temperature to about 500℃, and Re=30~660.
利用热响应技术对装填S101型钒催化剂的固定床轴向传热特性进行了实验研究。
2.
The axial heat transfer performance of a natural circulation, which could be used in the cold neutron source(CNS), was experimentally investigated.
对一种用于冷中子源系统的自然循环进行了轴向传热特性研究,建立了以氟里昂为工质的同轴型热虹吸管传热实验系统。
5) inverse heat conduction
反向热传导
1.
A new method,which combines the finite element method(FEM) and optimization method,was presented and applied to inverse heat conduction problems.
该方法把有限元法引入反向热传导问题,根据试验测量的温度曲线,使用最优化方式确定合理的边界换热系数。
6) longitudinal thermal conduction
纵向热传导
补充资料：固体热传导
固体热传导
heat conduction of solid
固体热传导heat eonduetion of solid物质内部存在温度梯度时，热量从高温端向低温端的传导。是一种能量输运过程。表征物质导热能力的物理参数是热导率只。按照傅里叶定律，热导率是联系物质单位时间内、单位面积上通过的热量创热流密度)与温度梯度(gradT)之间正比关系的比例系数，即 q-一只gradT式中的负号是因为热流密度矢量与温度梯度矢量总是反向，为使矢量式平衡而加的。热导率的国际单位是W·m一1·K一1。热传导是通过导热载体实现的。固体的导热载体有电子、声子(晶格振动波)、光子等。热导率可表达为各种导热机制对热导率贡献的叠加“一琴合e‘。‘“式中ci、认和11分别为导热载体亥的比热、运动速度和平均自由程。每种导热机制又是其他导热机制的阻碍因素，因此固体的热传导是一个复杂的物理过程，理论上准确预侧热导率的数值及其随温度的变化比较困难。 纯金属以电子导热为主，声子导热比例很小。金属电子论表明，热导率和电导率之比与绝对温度成正比，比例系数为洛伦兹数:三拱一或立)2一2.45又1。一。(w.。.K一2) a1o一么式中叮为电导率，k为玻耳兹曼常数，e为电子电荷。这就是维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律。室温附近对多种金属进行的实验结果与其吻合得很好。某些固体材料的热导率┌───┬──┬─────────┬────┬──┬─────┐│材料 │衅 │ 热导率 │材料 │衅 │ 热导率 ││ │(一)│(W·m一，·oC一‘)│ │(毛)│(W·m一1 ││ │ │ │ │ │ ℃一’) │├───┼──┼─────────┼────┼──┼─────┤│铝 │0 │202.4 │石棉 │ 0 │0 .151 ││铜 │0 │387 .6 │耐火砖 │204 │1 .004 ││金 │20 │292 .4 │粉状软木│37 │0 .042 ││纯铁 │0 │ 62 .3 │耐热玻璃│ 0 │1 .177 ││铸铁 │20 │ 51 .9 │冰 │29 │2 .215 ││银 │0 │418.7 │松木 │ │0 .159 ││低碳钢│0 │ 45.0 │干石英砂│ │0 .260 ││钨 │0 │159.2 │软橡胶 │ │0 .173 │└───┴──┴─────────┴────┴──┴─────┘ 绝缘体内几乎只有声子导热一种导热机制。声子导热比电子导热一般小两个数量级。合金和半导体内同时存在电子导热和声子导热两种导热机制。一般认为，金属、合金、半导体中的声子导热与绝缘体中的声子导热相仿，而它们的电导率是依次减小的，由维德曼一夫兰兹一洛伦兹定律知，金属、合金、半导体的热导率依次减小。 不同固体材料的热导率差别很大，其值主要是通过实验得到(见表)。 (何冠虎)
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参考词条