1) Average marks
均分值
3) distribution of the mean value
均值分布
1.
An interesting asymptotic formula on distribution of the mean value was given.
利用广义Kloostermann和估计、特征和估计与解析方法研究了DirichletL-函数的四次加权均值,给出了均值分布的一个较为精确的渐近公式。
4) distribution of mean value
均值分布
1.
The main purpose of this paper is to use the estimation of trigonometric sum,the property of character and the analytic method to study the 2k-th power mean of Dirichlet L-functions with the weight of Gauss sums,and to give an interesting asymptotic formula of the generalization of distribution of mean value.
利用三角和估计、特征和的性质及其解析方法讨论了Dirichlet L─函数的2k次加权均值分布,得到一个推广的加权均值分布的渐近公式。
5) integral mean value
积分均值
1.
The integral mean value of Hurwitz zeta funtion ζ(s,α) for parpmeter α is studied.
利用解析方法及三角和估计给出了ζ(s,α)对参数α的积分均值的一些有趣的渐近公式。
2.
This paper is to study the integral mean value of Hurwitz zeta function ζ(s,α) for parameter α.
本文利用解析方法与三角和估计给出了 Hurwitz zeta函数 ζ( s,α)对于参数 α的二次积分均值的一些很有趣的渐近公
6) Egual value
分析均值
补充资料：力学量的可能值和期待值
在量子力学中，力学量F用作用于波函数上的算符弲表示。在数学上，对于一个算符，满足
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
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参考词条