1) corrugated bluff-body
波纹形扩流锥
1.
By orthogonal design tests and using 3D-PDA,the recirculating flow zone,the turbu-lence formation and the concentration distribution behind the corrugated bluff-body in the WR burner imported from CE Co.
利用3D-PDA测量了CE-WR浓淡分离燃烧器波纹形扩流锥后的回流区长度、湍流结构、粒子浓度分布等参数,在控制扩流锥底边宽度(即锥角)、扩流锥斜面波形及波间距、扩流锥在一次风喷口位置三因素条件下用方差分析方法得出了较佳的扩流锥结构及位置形式。
3) texture pyramid
锥形纹理
4) countersinking
[英]['kauntə,siŋk] [美]['kaʊntɚ,sɪŋk]
锥形扩孔
5) current stretcher
电流波形扩展器
6) crack propagation/ manifold method
裂纹扩展/流形方法
补充资料:锥型流
从流场中某一点出发的每条射线上,流动参量(流速和压强等)均保持不变的超声速流动。锥型流的存在必须有两个前提:①存在超声速流场,因为在亚声速流场中,任何扰动都会传遍全流场,不能形成锥型流;②扰动物必须具有锥型的特征。流场的锥型特征可使求解大大减化。图中是三种较简单和典型的锥型流。图中之a是匀直平面超声速气流绕外钝角膨胀加速的普朗特-迈耶尔流动,马赫数为1>1的超声速匀直流沿直壁AO流动,在O点产生一扇形膨胀波区D,波后气体沿直壁OB流动,马赫数增大为2。膨胀区中由角点O发出的射线是马赫线(见马赫锥),流动参量沿这些射线保持不变,因此,压强等参量只是一个角度变量θ的函数。图中之b表示马赫数为∞>1的超声速气流对称地绕过无限长圆锥体的流动,最前面有一道圆锥激波,在激波与锥体壁面之间,沿着半顶角为ω的任一圆锥表面流动参量不变。因此,虽然整个流场是个三维流场,但流速、压强等流动参量都只是一个角度变量ω的函数。如果圆锥有攻角,只要激波还附着在锥顶上,流动也是锥型的,不过流动参量不仅是ω的函数,同时还是子午面位置角a的函数。图中之c表示超声速气流绕流一个三角形平板机翼。A点可以看成是一个锥型流的顶点,在A点发出的波面和机翼后缘BC之间的流动是锥型流。如果把机翼平面取为坐标平面(x,y),x轴与来流在竖直对称平面内成一夹角(即攻角),轴平行于机翼平面,所有流动参量就只是两个自变量和的函数,求解三维流场的问题就变成了二维流场的问题。特别是机翼面与来流的夹角比较小的时候,机翼引起的扰动很小,以A为顶点的波面可以看成是一个马赫锥,问题可化为一个类似于求解二维不可压缩位势流的问题,并求出大量有用的结果。利用这些结果,可以计算平面形状更为复杂的机翼特性。
说明:补充资料仅用于学习参考,请勿用于其它任何用途。
参考词条