1) law of moment of momentum
动量矩定律
3) theorem of angular momentum
动量矩定理
1.
To use respectively that rigid body plane differential equations of motion, theorem of angular momentum, conservation law of mechanical energy, and the law of conservation of energy.
分别采用刚体平面运动微分方程、动量矩定理、机械能守恒定律以及能量法 ,对拟定的半圆柱体微振问题进行分析求解 ,并作以比较 ,明确了从不同角度入手分析解决微振动问题所需基础知识和基本理论以及相对难易程
2.
This paper,by using the theory of the movement analytics,makes the theorem of angular momentum extend form the inertial reference frame to the non inertial reference frame.
利用运动分析理论，将动量矩定理从惯性参考系应用到了非惯性参考系。
3.
This paper gives a general formula for the acceleration of instantaneous cen-tre of (?)gid body s rotation in the planar motion and the theorem of angular momentumof rigid body was worked out,with the geometrical method.
本文运用几何方法找到了计算刚体平面运动瞬心加速度的一般公式,并在此基础上导出了对瞬心的动量矩定理,从而使瞬心法成为求解刚体平面运动的完整、有效的方法。
4) theorem of moment of momentum
动量矩定理
1.
First, the concise forms of the theorem of moment of momentum of planar motion are analyzed.
首先，对刚体平面运动时动量矩定理的简洁形式进行了分析，然后给出了牵连运动为平面运动时点的加速度合成定理的简明证明。
2.
According to theorem of motion of centre of mass and theorem of moment of momentum about centre of mass, we derive the theorem of moment of momentum about instantaneous center of rotation.
从质心运动定理和相对质心的动量矩定理出发，导出了相对瞬心的动量矩定理。
5) law of moment
力矩定律
6) law of conservation of momentum
动量守恒定律
1.
Finally,the covariability of the law of conservation of momentum was discussed.
根据对于任意惯性系力的定义式和罗伦次变换分析了质点系相对论动量守恒与质点速度之间的关系,讨论了动量守恒定律的协变性。
2.
Most of the teaching material of mechanics and general physics,in force,look upon the law of conservation of momentum and the law of conservation of moment of momentum as the deduction of the theorem of momentum and the theorem of mement of momentum,overlook original idea of conserved quantity,is not correct.
现行力学教材和普通物理教材大都把动量守恒定律和动量矩守恒定律视为质点组动量定理和动量矩定理的推论，忽视了守恒星的本质意义，是不正确的。
补充资料：动量矩
描述物体转动状态的量,又称角动量。一个质量为m、速度为v、矢径为r的质点对r的原点的动量矩为L=r×mv。动量矩是个矢量，它在某一轴上的投影就是对该轴的动量矩。对轴的动量矩是个标量。质点系或刚体对某点(或某轴)的动量矩等于其中所有质点的动量对该点 （或该轴）之矩的矢量和（或代数和）。常用的动量矩单位有克·厘米2／秒、千克·米2／秒等。
平动的刚体，由于它的各点的速度都相同（见刚体的平动），所以它对某点的动量矩等于刚体质心以该点为原点的矢径与刚体动量的矢量积。一个作半径 r的匀速圆周运动的质点m绕圆心O转动的角速度为ω,则质点对O的动量矩即质点的角动量L=mr2ω=Iω，其中I为质点对圆心的转动惯量。绕定轴转动的刚体对定轴的动量矩即刚体的角动量Iω，其中I为刚体对该轴的转动惯量，ω为刚体绕该轴转动的角速度。
绕定轴转动的刚体，其角动量变化率等于作用在刚体上所有外力对该轴之矩的代数和(见刚体动力学)。若刚体不受外力矩作用，它的角动量不变(见动量矩守恒)。
平动的刚体，由于它的各点的速度都相同（见刚体的平动），所以它对某点的动量矩等于刚体质心以该点为原点的矢径与刚体动量的矢量积。一个作半径 r的匀速圆周运动的质点m绕圆心O转动的角速度为ω,则质点对O的动量矩即质点的角动量L=mr2ω=Iω，其中I为质点对圆心的转动惯量。绕定轴转动的刚体对定轴的动量矩即刚体的角动量Iω，其中I为刚体对该轴的转动惯量，ω为刚体绕该轴转动的角速度。
绕定轴转动的刚体，其角动量变化率等于作用在刚体上所有外力对该轴之矩的代数和(见刚体动力学)。若刚体不受外力矩作用，它的角动量不变(见动量矩守恒)。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条