1) dirac neutrinos
Dirac中微子
2) Dirac operator
Dirac算子
1.
A note on Riemann-Roch operator and Dirac operator;
Riemann-Roch算子与Dirac算子的一个注记(英文)
2.
Trace identity of Dirac operator under periodic boundary condition;
周期边值条件下Dirac算子的迹公式
3.
The Eigenvalue Problems of Regular Dirac Operator;
常型Dirac算子的特征值问题
3) dirac particles
Dirac粒子
1.
Hawking radiation of Dirac particles in a nonuniformly rectilinearly accelerating black hole with electric and magnetic charge;
电磁直线加速动态黑洞时空中Dirac粒子的Hawking辐射
2.
The variables of Dirac equation of spin particles on the background of Vaidya-Bonner space-time are separated by spin method,and then the energy level equations of Dirac particles are obtained.
用旋量零标架方法对Vaidya-Bonner时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量,进而推导出Dirac粒子的能级方程;从Hamilton-Jacobin方程出发,通过广义Tortoise变换推导出该时空中标量粒子的能级方程;发现Dirac粒子和标量粒子在该时空中的能量分布不仅与粒子的静质量、自旋量子数、角量子数有关,而且与黑洞周围的时空结构及视界的变化率有关;但两类粒子的能级方程有明显区别。
4) Dirac particle
Dirac粒子
1.
Relativistic energy levels calculation of Dirac particle in nonstatic Vaidya-de Sitter black holes space time;
动态Vaidya-de Sitter时空中Dirac粒子的能级
2.
We find that the energy distribution of Dirac particles not only depends on the mass,spin quantum number,angular quantum number and magnetic quantum number,but is also related to.
用旋量零标架方法对广义球对称带电蒸发黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量,并退耦为普通微分方程组,从所获得的径向方程和角向方程出发,进一步导出了Dirac粒子的能级方程。
3.
We find that the energy distribution of Dirac particles is not only depends on the mass, spin quantum number, angular quantum number and magnetic quantum number of which, but also is related to the structure of space time and .
用旋量零标架方法对动态Vaidya黑洞时空中旋量粒子的Dirac方程分离变量,并退耦为普通微分方程组,从所获得的径向方程和角向方程出发,进一步导出了Dirac粒子的能级方程。
5) Dirac oscillator
Dirac谐振子
6) Dirac hydrogenlike atom
Dirac类氢原子
补充资料：Diracδ函数
Diracδ函数
Dirac deto-fimction
口比c占函数〔口比cd日ta币.以如.;及即a二a册脚a一中y.K-甲，] 见J函数〔由lta刁bllction).以口c方程[众.c冈钾‘扣;及.pa以ypa.oe。一‘] 在相对论性量子力学中和量子场论中起基本作用的一个相对论性波动方程.它用于描述具有自旋为1/2(以五为单位)的粒子，即，电子、中微子、拜子、质子、中子等，还有正电子和所有其他反粒子，以及假设的亚粒子—夸克.Di份c方程是具有半整数自旋(1/2，3/2，5/2等)的粒子，即遵循凡叮面统计法的R叮面子的理论的基础.例如，Rarita一Sch袖娜r方程是Di拍e方程对具有自旋为3/2的粒子的推广. Di功c方程是包括四个具有复值常系数的一阶线性齐次偏微分方程的方程组，对广义切比们忱变换群是不变的: ，·斋一;，一“，一”，，，2，，，其中拜=me/六，爪是静质量，x“=xo，x，，xZ，x，‘R4具有伪E‘lid度规(x，，)=，二，x’，夕而 }}一2 0 00{} “”一，‘一}1:;{:}1 1}0 0 01}】是具有符号差为十2的M浏koWSki空间的度规张量;沙是酬比c旋t(D如csP让幻r)(双旋量): !}妙，}} 1}帆1} 价=日互艺}}， }}沙，}}’ }}汽}】和下“=下。，下，，下，，下，是“.c矩阵(D恤订以川。万)，它们满足下。寿十冷凡=2叮:，人·在按广义加比ntZ群x’二L，x(见[2])的变量变换下，双旋量价按公式价‘(x’)=S(L)价(x)变换，其中S(L)是4 x4非奇异复矩阵.矩阵S(L)形成群L的特殊双值表示(S一’，“S=L认下“).相对于新变量沙’(x‘“)，D毗方程并不改变其形式(相对论性不变J性): 刁访‘ 下“长不二一林少‘“0. 日x‘区 拜=0的情况给出weyl事程(叭范yl叹Uation)，它描述中微子.这里，Dlrac方程被分成对旋量函数(vanderM/a elde们旋量(姗derwae川e们sPino仆))毋=(妙、，价2)和x~(沙3，吵4)的两个独立方程.相对于反射来说，它们当中谁都不是不变式(宇称不守恒的理论). Din派c方程的任何解都满足Kldn一G倪止扣方程(习ein一Gol-do们叫uation)，它描述零自旋标量粒子 口2必。
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参考词条