1) turbulent jets
湍动射流
2) turbulent round jet
圆湍射流流动
1.
Large eddy simulations of gas-particle turbulent round jet flows;
气固两相圆湍射流流动的大涡模拟
3) swirling turbulent flows of coaxial jets
同轴射流湍流旋流流动
4) turbulent jet
湍流射流
1.
In order to probe into the penetrability of a turbulent jet in cross-flow (JICF) as well as its characteristics of the flow field, large eddy simulation (LES) and standard k-εturbulence model were employed separately to simulate a round turbulent jet in cross-flow with the velocity ratio of 10, the Re based on the jet velocity 50m/s is 16600.
为探索横流中湍流射流的穿透性和流场基本特征,分别采用大涡模拟和标准k-ε湍流模型计算了射流速度比率为10的横流中圆管湍流射流,对射流速度为50m／s的雷诺数为16600。
2.
Using the quasi-high speed image collecting technology and the digital image processingtechnique, the clear image sequences of 2-dimension large scale coherent vortex structure inshearing boundary layer of turbulent jet and diffusion flame were acquired.
１前言湍流射流扩散燃烧方式提供了射流火焰与涡团相互作用的最基本形式，对研究在湍流射流剪切边界层内的反应物的卷吸混合、热量及动量的输运及湍流射流结构方面具有其特殊的意义。
3.
The two different models,a presumed PDF model(Model Ⅰ)and a joint mixturefraction-turbulent frequency PDF transport model(Model Ⅱ),are coupled with the laminar flamelet modelto predict turbulent jet diffusion flame structure of methane/air.
以层流对撞扩散火焰为基础，利用层流火焰面模型(laminar flamelet model)的方法生成层流火焰面数据库，分别采用预先设定的几率密度函数(propabality density function，PDF)模型和混合物分数-湍流频率的联合几率密度函数输运模型，将火焰而方法应用于甲烷/空气湍流射流扩散火焰结构的模拟计算中。
5) turbulent-jet-flow
湍射流
1.
In accordance with the problem of the thermal pollution in shallow water cooling pond, a numerical model of coupling of near-region-turbulent-jet-flow and far-region-circulation flow is put forward herein.
针对浅水型冷却池的热污染问题,采用近区湍射流,远区浅水环流的耦合模型,流场的近区计算结果为远区计算提供边界条件,而温度场采用远近区耦合的迭代计算。
6) turbulent round jet
圆湍射流
1.
Effect of inlet perturbations on the prediction of turbulent round jet flows using large eddy simulations;
入口扰动对圆湍射流流动大涡模拟预报的影响
2.
Experiment study on effects of reynolds number on gas-particle turbulent round jet;
雷诺数对气固两相圆湍射流影响的实验研究
补充资料：等离子体湍动加速
等离子体的一个最重要特性是不稳定性。微小的扰动就能在等离子体中激起各种等离子体波（或称为等离子体激元）。这种等离子体的激发态通常称为等离子体湍动（见等离子体天体物理学）。湍动元(等离子体波)和荷电粒子碰撞会引起它们之间的能量交换，从而导致粒子加速，这种现象称为等离子体湍动加速。这种加速效应带有统计性质，和经典的费密加速类似。业已证明，等离子体激元和荷电粒子间的碰撞总是导致粒子平均能量的增加。对费密加速的计算表明，粒子的加速率正比于L-1,L是两激元之间的平均距离，也就是两湍动元之间的平均尺度。这种关系是普遍的，并不取决于具体的加速机制。因而湍动元尺度越小，加速效率就越高。在等离子体中，存在各种高频等离子体波，它们的波长是短的,所以,加速效率就比费密加速效率大得多。计算表明，如果太阳缓变射电是由等离子体中的电子振荡波（朗缪尔波）转化来的,那么,这种电子波就能在一天之内把足够多的粒子加速到具有相当于一个耀斑爆发的能量。可见，这种湍动加速效率是非常高的。等离子体湍动加速通常包括两种情况：如果等离子体波的相速度大于粒子的热运动速度，那么，这种等离子体波只能加速少数快粒子，这叫作等离子体纯粹加速；如果波的相速度小于被加速粒子的热运动速度，那么，大多数粒子都能被这种等离子体波加速，这叫作等离子体湍动加热。
对于活动星系核、类星体、脉冲星、蟹状星云等，不管它们的辐射机制如何，为了得到和观测资料一致的结果，总得假定它们的高能粒子数随能量的分布是采取幂指数形式的。正是考虑到等离子体湍动加速效应，才有可能自洽地获得粒子的这种幂律谱。
参考书目
V.N.Tsytovich, Theory of Turbulent Plasma,Consullants Bureau,New York,1977.
对于活动星系核、类星体、脉冲星、蟹状星云等，不管它们的辐射机制如何，为了得到和观测资料一致的结果，总得假定它们的高能粒子数随能量的分布是采取幂指数形式的。正是考虑到等离子体湍动加速效应，才有可能自洽地获得粒子的这种幂律谱。
参考书目
V.N.Tsytovich, Theory of Turbulent Plasma,Consullants Bureau,New York,1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条