补充资料：磁标势

    　　为简化磁场的计算，在一定条件下，引入的一个辅助物理量。
　　
　　如果稳恒磁场的某个局部区域V中没有传导电流,且其中任何封闭曲线L都不能包围传导电流,以H表示区域内各点的磁场强度，ds表示面积元，即有 (1)
　　类似于静电场中引入电位的方法，可引入磁标势嗞_m，H＝－墷嗞_m。 (2)
　　
　　取V中某点P_o作为基准点,定义任一点P的磁标势嗞_m(P)如下 (3)
　　式(2)中嗞_m(P_o)为任一常数，H的单位是安/米，嗞_m的单位是安。
　　
　　稳恒电流大都是在细长导线的回路中流动的。磁场则大都在没有传导电流的空间中。为了使 V中的任一封闭曲线满足式(1),可限定以电流回路为边缘的任意形状的一个曲面为不可穿越的壁障。图1、图2分别示出了长直电流和圆形电流所假想的壁障。其中长直电流的壁障是包含电流且向左延伸的无穷大平面,图1中的1与2是壁障二侧无限靠近的二点。应用安培环路定理求H的环量时,如取途径1M231不包围电流,可使式(1)满足。当取由1经M至2的途径对H积分时， 值等于长直电流的电流强度I。由式(3)得 (4)
　　由此得到一个普适的结论:壁障是磁标势有I突变的突变面。
　　
　　容易计算出长直电流的磁标势分布。若取点1为零势，则
　　。
　　其标势只是θ的函数。θ相同的各点标势相同，构成等磁势面，且磁力张（H线）与其处处正交，如图3所示。任何磁力线总与等磁势面正交，这可由式(3)直接得出。
　　
　　对于线电流回路的磁场利用磁标势法来计算是方便的。可以证明任意载流回路在空间任一点 P的磁标势为 (5)
　　式中I是回路中的电流,Ω是回路在P点所张的立体角,从P点看电流逆时针方向时,立体角为正。如果计算出立体角Ω，再根据式(2)即得H。
　　
　　在讨论磁介质磁化或铁磁体的磁场时，因所讨论磁场范围内没有传导电流，故可用磁标势法来处理。
　　
　　由磁场的高斯定理和H的定义可得H的高斯定理 (6)
　　其中 (7)
　　与静电场的高斯定理相似。这样,磁场强度H与电场强度E具有形式相同的规律，且H与E,嗞_m与嗞，μ_o与ε_o,μ_oM与P有对应关系。据此可直接由静电势方程写出对应的磁标势方程 (8)
　　其中 (9)
　　两种磁介质分界面上满足的边界条件为 (10)
(11)
　　对铁磁体的磁场，若已知M，则问题归结为在给定边界条件下求解磁标势的泊松方程。对于分区均匀的各向同性线性媒质，问题归结为在给定边界条件下解磁标势的拉普拉斯方程。
　　

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