1) equation of state
态方程
1.
Based on the five-dimensional cosmological model with a big bounce, by using the forms of the effective equation of state for dark energy,the expression of the interesting function f(z) is given in this model.
在五维大反弹宇宙学模型框架下,通过给定三种不同的暗能量有效态方程,确定了在该模型中起重要作用的函数f(z),从而描述了五维大反弹模型中相关的宇宙学量随红移量z的演化。
2.
(4) related to the Hubble parameter, the unified parametrized equation of state is obtained and the corresponding relations between cosmological quantities and redshift z are gained on the basis of this equation.
通过利用与哈勃参数相关的关系式(4),我们给出了一个能统一暗物质与暗能量的参数化的态方程。
3.
They are then used to investigate the equation of state (EOS) and particle ratios on the inner shell layer of neutron stars.
求解了恒定均匀的强磁场中核子的能谱和波函数,在手征表象中给出含核子反常磁矩(AMM)项的Dirac方程的解;并且计算了中子星内壳层物质的物态方程(EOS)和粒子丰度,发现在强磁场中磁能将使中子星内壳层的压强增加但物质仍然是丰中子,AMM项对质子的极化度有明显效应。
2) equation of state
状态方程
1.
Application of Peng-Robinson equation of state for calculation of liquid and gas viscosities of hydrocarbons;
PR状态方程在烷烃粘度计算中的应用(英文)
2.
Calculation of thermodynamic properties of square-well fluid including the critical region with an analytic equation of state;
解析式状态方程计算含临界点方阱流体的性质
3.
The quadratic functional local composition mixing rule and its application in the M-H81 equation of state;
二次形局部组成混合规则及在M-H81状态方程中的应用
3) dynamic equation
动态方程
1.
Establishment and analysis of dynamic equation used in land use/land cover change.;
土地利用/土地覆盖变化动态方程的建立与分析
2.
Firstly the role of the rotary pressure signal generator is introduced in the system of wireless MWD,and based on the principle of the rotary pressure signal generator,a system structure models are designed,according to the different stages of the process,various process valves mouth dynamic equation is established.
介绍了压力信号发生器在无线随钻测量系统中的作用,以旋转压力信号发生器的基本工作原理为基础,设计了系统的结构模型,根据系统在工作过程中不同阶段的特点,建立了各个过程中的阀口动态方程;以转速和开度为控制输入,进行了实例仿真。
3.
Therefore, in order to understand the dynamic behavior of impurity hydrogen during high concentration heavy water electrolysis, based on the electrolytic reaction and the balance equation of hydrogen isotope exchange in gas and liquid phase, the dynamic equation of impurity hydrogen is established d.
因此,为了弄清高浓重水电解过程中杂质氢的变化行为,作者以电解反应与气、液相氢同位素交换反应平衡方程为基础,建立了杂质氢的动态方程。
4) equation of state
物态方程
1.
One dimensional isentropic flow of detonation products with general equation of state;
一般物态方程形式下爆轰产物的一维等熵流动
2.
Theoretical calculation on equation of state of Nd_2Fe_(14)B at high pressure;
钕铁硼高压物态方程的理论计算
3.
Investigation of the pressure-volume-temperature equation of state for dense hydrogen-helium mixture using multi-shock compression method;
用多次冲击压缩方法研究稠密氢氦等摩尔混合气体的物态方程
5) state equation
状态方程
1.
The calculation of L-K-P state equation for multicomponent system;
L－K－P状态方程用于多元体系的计算
2.
Any order approximate solution of the state equation for an affine nonlinear system;
仿射非线性系统状态方程的任意阶近似解
3.
Application of state equation method to seepage-stress coupling field;
状态方程法在渗流-应力耦合场求解中的应用
6) EOS
状态方程
1.
Study of EOS on Differently Heat-treated 2014
不同热处理铝合金2014状态方程研究
2.
The improved P-R EOS was used to estimate the solubility of solids in supercritical CO_2.
对压缩气体模型中P-R状态方程法(EOS法)进行了改进,并和其他改进方法进行了比较。
3.
On the other hand,equation of state (EOS) of material is much reliable for determining the pressure in the ex.
矿物状态方程是较可靠的方法,但不方便且受条件限制。
补充资料：泊松方程和拉普拉斯方程
势函数的一种二阶偏微分方程。广泛应用于电学、磁学、力学、热学等多种热场的研究与计算。
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
简史 1777年，J.L.拉格朗日研究万有引力作用下的物体运动时指出：在引力体系中，每一质点的质量mk除以它们到任意观察点P的距离rk,并且把这些商加在一起，其总和即P点的势函数，势函数对空间坐标的偏导数正比于在 P点的质点所受总引力的相应分力。1782年，P.S.M.拉普拉斯证明：引力场的势函数满足偏微分方程：,叫做势方程，后来通称拉普拉斯方程。1813年,S.-D.泊松撰文指出,如果观察点P在充满引力物质的区域内部,则拉普拉斯方程应修改为，叫做泊松方程，式中ρ为引力物质的密度。文中要求重视势函数 V在电学理论中的应用,并指出导体表面为等热面。
静电场的泊松方程和拉普拉斯方程 若空间分区充满各向同性、线性、均匀的媒质，则从静电场强与电势梯度的关系E=-墷V和高斯定理微分式，即可导出静电场的泊松方程：
，
式中ρ为自由电荷密度，纯数 εr为各分区媒质的相对介电常数，真空介电常数εo=8.854×10-12法／米。在没有自由电荷的区域里，ρ＝0，泊松方程就简化为拉普拉斯方程
。
在各分区的公共界面上，V满足边值关系
式中i，j指分界面两边的不同分区，σ 为界面上的自由电荷密度，n表示边界面上的内法线方向。
边界条件和解的唯一性 为了在给定区域内确定满足泊松方程以及边值关系的解，还需给定求解区域边界上的物理情况，此情况叫做边界条件。有两类基本的边界条件：给定边界面上各点的电势，叫做狄利克雷边界条件；给定边界面上各点的自由电荷,叫做诺埃曼边界条件。
边界几何形状较简单区域的静电场可求得解析解，许多情形下它们是无穷级数，稍复杂的须用计算机求数值解，或用图解法作等势面或力线的场图。
除了静电场之外，在电学、磁学、力学、热学等领域还有许多服从拉普拉斯方程的势场。各类物理本质完全不同的势场如果具有相似的边界条件，则因拉普拉斯方程解的唯一性，任何一个势场的解，或该势场模型中实验测绘的等热面或流线图，经过对应物理量的换算之后，可以通用于其他的势场。
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程 在SI制中，静磁场满足的方程为
式中j为传导电流密度。第一式表明静磁场可引入磁矢势r)描述：
在各向同性、线性、均匀的磁媒质中，传导电流密度j0的区域里，磁矢势满足的方程为
选用库仑规范，墷·r)=0，则得磁矢势r)满足泊松方程
式中纯数μr 为媒质的相对磁导率， 真空磁导率μo=1.257×10-6亨／米。在传导电流密度j=0的区域里,上式简化为拉普拉斯方程
静磁场的泊松方程和拉普拉斯方程是矢量方程，它的三个直角分量满足的方程与静电势满足的方程有相同的形式。对比静电势的解，可得矢势方程的解。
参考书目
郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京,1979。
J.D.杰克逊著,朱培豫译：《经典电动力学》下册,人民教育出版社,北京,1980。(J.D. Jackson,Classical Electrodynamics,John Wilye & Sons,New York,1976.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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