1) Incompressible viscous flow
不可压缩粘性流
1.
A comparative study of the bilinear,biquadratic quadrilateral element and quadratic triangular element for solving incompressible viscous flows is presented.
比较了用于求解不可压缩粘性流的四边形双线性、双二次单元及三角形二次单元的性能,这些单元采用GLS稳定化有限元格式,而压力和速度采用等阶数插值。
2) incompressible viscous flow
粘性不可压缩流
1.
A contrastive numerical simulation of three\|dimensional incompressible viscous flows was carried out using our own code with overlapping and non\|overlapping grids,respectively.
采用自主开发的三维粘性不可压缩流场计算程序对重叠对接与不重叠对接的流场分块求解方法进行了比较研究 。
2.
The second order full expansion Euler-Taylor-Galerkin finite element method and its appli-cation to the simulation of two dimensional incompressible viscous flow of low Reynolds number in complex geometry domain are presented.
深入考虑粘性不可压缩流Navier-Stokes方程中每个子项的作用,利用二阶Taylor全展开完成时间项向空间项的转化,采用时间推进和张量分析的方法推导了N-S方程的有限元离散格式。
3) viscous incompressible flow
粘性不可压缩流动
4) incompressible viscous fluid
不可压缩粘性流体
1.
The flow of incompressible viscous fluid is controlled by Navier-Stokes Equations.
对于描述不可压缩粘性流体流动的 Navier- Stokes方程 ,其解的定性分析结果对于该方程的数值求解及其分歧问题的研究都是十分重要的 。
2.
By use of Variational Integral method, the variational principles and generalized variational principles of hydrodynamic problems for the incompressible viscous fluids are established in the convolution form.
本文通过引入Laplace变换,应用变积运算方法,建立了不可压缩粘性流体力学的变分原理及其广义变分原理。
6) multi-phase incompressible flow
多相不可压缩粘性流动
1.
CE/SE method is used to capture shock waves in chemical reaction flows,elastic-plastic flows and unsteady multi-phase incompressible flows.
在此基础上,把新型的高阶精度CE/SE算法推广应用于高速流动捕捉激波间断、气相化学反应流动、计及固体动态效应的流体-弹塑性流动和非稳态多相不可压缩粘性流动中。
补充资料：无粘性不可压缩流体动力学
流体动力学中主要研究无粘性不可压缩流体在绕过物体时的流动和管内流动规律的一个分支，又称经典流体动力学。这一学科分支的任务是求解流场中的速度、压力分布和物体受力。它忽略了真实流体的粘性和压缩性，也不考虑表面张力，从而大大简化了复杂的流体动力学问题，故常作为近似处理许多工程问题的依据。
速度势方程 许多无粘性不可压缩流体的流动，如来流均匀或流体从静止开始的流动，均为无旋流动。无旋流动时存在速度势嗞，相应的速度势方程为:
式中为拉普拉斯算子,在直角坐标系中
。利用这一方程和给出的边界条件就可解出嗞；再由
可得到流场速度分布，u、v、w 分别为x、y、z方向的速度分量。
柯西积分 欧拉方程在重力场中无旋流动条件下的线积分。它可叙述为：同一时刻流场中任意两点上的值相等。p为压力，为密度，v为速度模，g为重力加速度，z为距参考水平面的高度。利用柯西积分可确定流场中的压力分布；由此再沿物面积分可得到流体作用于物面的合力。
流函数 不可压缩流体平面流动时存在流函数，其)定义为:。u、v为速度分量。流函数有以下性质：①等线是流线；②任意两条等线构成一个流管（见流体运动学），其值之差就是该流管中单位宽度通过的体积流量；③无旋流动时等 嗞线与等线正交。
流动网络图 流场中等 嗞线与等线组成的正交网络（见图）。由流动网络图可看出流动图案即流谱，并能估算流场中各点速度的大小和方向。对于平面流动相邻两条流线构成的小流管中单位宽度,通过的体积流量为△=1－2；等嗞线被割截的弧长Δn 就是该流管单位宽度的截面积，于是该流管各截面上的平均流速该流管中心线沿流动的方向即为速度方向。
升力 绕流物体受到的与来流方向相垂直的力。对于无粘性不可压平面无旋定常流动，流线型物体（如叶片）所受到的升力L=vΓ。这个公式称为库塔-儒科夫斯基升力定理。式中为密度；vΓ为来流速度；Γ为速度环量,它是速度v沿包围物体的封闭曲线l的线积分,即。
参考书目
V. L. Streeter, Fluid Mechanics, 5th ed.,McGraw-Hill,New York,1971.
速度势方程 许多无粘性不可压缩流体的流动，如来流均匀或流体从静止开始的流动，均为无旋流动。无旋流动时存在速度势嗞，相应的速度势方程为:
式中为拉普拉斯算子,在直角坐标系中
。利用这一方程和给出的边界条件就可解出嗞；再由
可得到流场速度分布，u、v、w 分别为x、y、z方向的速度分量。
柯西积分 欧拉方程在重力场中无旋流动条件下的线积分。它可叙述为：同一时刻流场中任意两点上的值相等。p为压力，为密度，v为速度模，g为重力加速度，z为距参考水平面的高度。利用柯西积分可确定流场中的压力分布；由此再沿物面积分可得到流体作用于物面的合力。
流函数 不可压缩流体平面流动时存在流函数，其)定义为:。u、v为速度分量。流函数有以下性质：①等线是流线；②任意两条等线构成一个流管（见流体运动学），其值之差就是该流管中单位宽度通过的体积流量；③无旋流动时等 嗞线与等线正交。
流动网络图 流场中等 嗞线与等线组成的正交网络（见图）。由流动网络图可看出流动图案即流谱，并能估算流场中各点速度的大小和方向。对于平面流动相邻两条流线构成的小流管中单位宽度,通过的体积流量为△=1－2；等嗞线被割截的弧长Δn 就是该流管单位宽度的截面积，于是该流管各截面上的平均流速该流管中心线沿流动的方向即为速度方向。
升力 绕流物体受到的与来流方向相垂直的力。对于无粘性不可压平面无旋定常流动，流线型物体（如叶片）所受到的升力L=vΓ。这个公式称为库塔-儒科夫斯基升力定理。式中为密度；vΓ为来流速度；Γ为速度环量,它是速度v沿包围物体的封闭曲线l的线积分,即。
参考书目
V. L. Streeter, Fluid Mechanics, 5th ed.,McGraw-Hill,New York,1971.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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