1) wake and loss
尾流与损失
2) wake loss
尾流损失
3) trailing edge loss
尾缘损失
1.
Calculations show that the coolant flow mass, base pressure and boundary layer momentum thickness have a great effect on the trailing edge loss.
基于Denton的尾缘流动理论 ,发展了一种考虑冷气喷射的二维、可压涡轮叶栅尾缘混合损失模型 ,研究了涡轮叶栅尾缘损失的特征 ,定量评估了影响尾缘损失的各种参数。
4) loss and damage
损失与损伤
5) loss and damage
灭失与损坏损失与损伤
6) Eddy Current Loss
涡流损失
1.
Researches on the Eddy Current Loss of Magnetic Drivers;
磁力驱动器涡流损失的研究
2.
The energy loss on magnetic driving pump are studied,especially analyze the particular energy loss: eddy current loss,inner magnetic ring hydraulic loss,lubricate cooling loss,conclude the effective methods to reduce each loss,and provide useful guidance to both optimize design and practical application of magnetic driving pump.
对磁力驱动离心泵各部分所产生的能量损失进行了研究,分析其特有的3项功率损失:涡流损失、内磁缸水力摩擦损失、润滑冷却循环损失,提出了减小各项损失的有效途径和方法,为磁力泵的优化设计及应用提供参考。
补充资料：尾流
运动物体后面或物体下游的紊乱旋涡流，又称尾迹。流体绕物体运动时，物体表面附近形成很薄的边界层涡旋区。如果物体是象建筑物或桥墩那样的非流线型物体，流动将从物体后部表面分离，并有涡旋断续地从物体表面脱落。这些薄边界层或分离流涡旋区将顺流而下，在物体后面形成紊乱的、充满大大小小旋涡的尾流。如果物体是钝体，尾流能保持很远距离，并对处于尾流中的其他物体产生影响。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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