1) semi infinite slope
半无限土坡
1.
According to the Mohr Coulomb yield criterion, the stress field of a semi infinite slope is derived under a vertical uniform load q on the top of the slope.
本文根据Ｍｏｈｒ－Ｃｏｕｌｏｍｂ屈服准则推导了半无限土坡在坡顶竖向荷载作用下的应力计算公式。
2) half space saturated soil
半无限饱和土
1.
In terms of Biot s dynamic theory, the multi-polar coordinate and complex function are used to put forward an approximate analysis method for scattering and dynamic stress concentration of steady P-wave around a circular cavity in half space saturated soil .
借助在非耗散情况下的Biot波动理论,采用复变函数及多级坐标的方法对半无限饱和土中P波在一个圆形空洞周围的散射和动应力集中的问题提出了一种近似求解分析方法。
3) infinite slope
无限边坡
1.
Horizontal displacements in infinite slopes of cohesive soil due to raise of groundwater table;
地下水位升高时黏性土无限边坡的水平位移
4) infinite slope
无限斜坡
1.
Based on pore water pressure of two kinds of special seepage conditions for infinite slope,unified safety factor formula has been established by applying effective stress principle and Lagrange interpolation method.
从两类特殊渗流条件下的孔隙水压力入手,应用有效应力原理和Lagrange插值方法建立了无限斜坡稳定性分析安全系数的统一形式,从而形成了完整的无限斜坡稳定性分析方法,通过工程实例对所建立的统一形式进行了验证。
2.
In general, infinite slope analysis method is applied to it.
青藏高原多年冻土地区融冻泥流型滑坡属于长度与深度之比为无限大的浅层滑坡 ,应用无限斜坡分析方法研究滑坡的稳定性是完全合适的。
3.
They are called as infinite slope.
顺层滑坡和冻土地区的浅层滑坡如融冻泥流和热融滑塌等,其斜坡深长比很小,一般属于无限斜坡类型,这类滑坡的形成往往与地下水的存在有关。
5) half-infinite concrete targets
半无限厚混凝土目标
6) Semiinfinite thickness concrete target
半无限厚混凝土靶
补充资料：电磁波在半无限屏缘的衍射
均匀平面波照射半无限导体薄屏时，在屏的背后形成阴影(图1)。电磁场在均匀媒质中只能连续分布，从投射波的照射区到屏的阴影区，场应当逐渐过渡，场在反射区的边界处也应逐渐过渡。因此，除反射波外，还存在衍射场。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条