1) relativistic quantum mechanics
相对论量子力学
1.
Self-Contradictions of the relativistic quantum mechanics a further research into fundamental theoretical problem of the quantum field theory;
相对论量子力学的不自洽性 量子场论基本理论问题再探讨之一
2.
New forms of relativistic quantum mechanics are presented on the basis of amended de Broglie relation.
在修正的德布罗意关系的基础上，给出相对论量子力学的新的表述形式。
3.
The canonical energy operator, =i /t, that is different from the Hamiltonian operator is thus introduced in relativistic quantum mechanics.
在此基础上，在相对论量子力学中引进了一个有别于Ｈａｍｉｌｔｏｎ算符的正则能量算符Ｅ＝ｉｈ／ｔ，从而把时间从一个ｃ数提升为一个共轭于正则能量算符负值的线性算符。
2) non-relativistic quantum chromodynamics
非相对论量子力学
4) NRQCD
非相对论量子色动力学
1.
The purpose of this study is to verify the NRQCD(Non-Relativistic Quantum Chromo Dynamics) factorization method by measuring the bottomium production cross section and polarization in the hadron collision at the unprecedented high energy.
目的是在前所未有的超高能量下,通过测量强子对撞产生底夸克偶素的截面和极化度来验证非相对论量子色动力学(NRQCD)的因子化方法。
6) Gauge-invariant formulation of non-relativistic quantum mechanics
非相对论量子力学的规范不变表述
补充资料：量子力学的微扰论
解薛定谔方程的一种常用的近似方法。一个量子体系，如果总哈密顿量的各部分具有不同的数量级，又对于它精确求解薛定谔方程有困难，但对于哈密顿量的主要部分可以精确求解,便可先略去次要部分,对简化的薛定谔方程求出精确解；再从简化问题的精确解出发，把略去的次要部分对系统的影响逐级考虑进去，从而得出逐步接近于原来问题精确解的各级近似解。这种方法称为微扰论。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
对于哈密顿量H不显含时间的体系,其不含时间的薛定谔方程为
(1)
如果 (2)
其中为未受微扰的哈密顿算符(主要部分)，为微扰项（次要部分），，λ是用来表示微扰强度特征的小参数。若的本征方程
(3)
已解出，是未受微扰体系的能量,是与之相应的波函数。当考虑到的作用后,体系的能量与波函数将发生微小变化,此变化依赖于参数λ，于是体系能量和波函数可按λ的幂次作微扰展开
(4)
(5)
当λ＝0时,显然有,且E＝E(0)，ψ＝ψ(0)。将式(4)、(5)代入式(1)，按λ幂次得到一系列确定E(0)、ψ(0)，E(1)、ψ(1),...的等式。实际上λ的幂次标志着数量级的大小,依次地，E(0)、ψ(0)分别为E、ψ的零级近似能量和波函数,它们已由式(3)解出，由零级近似解以及，可进一步得到能量和波函数一级修正值E(1)和ψ(1),也就是得到了E、ψ的一级近似解E(0)+ E(1)、ψ(0)+ψ(1)，以此类推，可逐级求出高级近似解。计算表明，准确到n(n=1，2,...)级近似的能量等于对于归一化的第n-1级近似波函数下的平均值。以上是定态微扰论的物理思想。
当体系的哈密顿量显含时间时,体系无确定能量,只要求波函数的近似解，处理问题的基本思想与定态微扰论相同，所不同的是将解不含时间的薛定谔方程改为解含时间的薛定谔方程。这种微扰论是含时间的微扰论。微扰论的具体形式虽是多种多样的，但都体现了这样一个特点：微扰项对未受微扰体系的解影响很小，可以通过逐级近似求解。
利用微扰论处理实际问题时,如果较小得多,使得微扰展开式收敛得较快，就只要计算一、二级微扰便可得到较为满意的结果。量子力学中的微扰论广泛地应用于原子和分子物理学中，它常与量子力学的变分法等近似方法结合起来使用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条