1) generalized reciprocal theorem
广义倒易定理
1.
relations, thus generalized reciprocal theorem of non-coupled systems is proposed in this paper.
将Ｂｅｔｔｉ倒易定理推广到具有不同本构关系的两变形体，提出了非耦联系统的广义倒易定理。
2.
When the constitutive relations of the two deformed bodies are all alike and linear elastic, the generalized reciprocal theorem of non-coupled systems just becomes Betti s.
推广Betti倒易定理的概念 ,建立了非耦联系统和耦联系统的广义倒易定理 ,它们适用于具有不同本构关系的两个变形体· 当该两变形体的本构关系相同且为线弹性时 ,该非耦联系统的广义倒易定理即成为Betti倒易定理· 同时 ,应用该两个广义倒易定理于弹性力学中的模拟计
2) reciprocity theorem
倒易定理
1.
The equivalent solid sphere have same radius of the original coating shell, using reciprocity theorem(RT), the effective conductivity of composite were obtained, it compare agree with effective medium approximation.
利用倒易定理（ＲＴ），其结果与有效介质近似（ＥＭＡ） 进行比较发现两者基本一
3) reciprocal theorem
倒易定理
1.
relations, thus generalized reciprocal theorem of non-coupled systems is proposed in this paper.
将Ｂｅｔｔｉ倒易定理推广到具有不同本构关系的两变形体，提出了非耦联系统的广义倒易定理。
2.
Generalized reciprocal theorems of non-coupled and coupled systems, which are valid for two deformed bodies with different constitutive relations are established by generalizing the idea of Betti s reciprocal theorem.
推广Betti倒易定理的概念 ,建立了非耦联系统和耦联系统的广义倒易定理 ,它们适用于具有不同本构关系的两个变形体· 当该两变形体的本构关系相同且为线弹性时 ,该非耦联系统的广义倒易定理即成为Betti倒易定理· 同时 ,应用该两个广义倒易定理于弹性力学中的模拟计
4) reciprocal theorem
互易定理;倒易定理
5) Rayleigh reciprocity theorem
瑞利倒易定理
6) electric-network reciprocity theorem
电网络倒易定理
补充资料：互易定理
论述某些网络具有的互易性质的定理。互易性质表现为：将网络的输入和特定输出互换位置后，输出不因这种换位而有所改变。具有互易性质的网络称为互易网络。互易性不仅一些电网络有，某些声学系统、力学系统等也有。互易定理是一个较有普遍意义的定理。
时域表述 对一个互易二端口网络NR，在时域中互易定理有3种表述。
表述一：在NR的入口接入电压源Ud时，其出口处的短路零状态响应为i2（图1a）；若将电压源改接在出口上，则出现在入口处的短路零状态响应嫆1（图1b）恒与i2相等，即
嫆1(t)＝i2(t)
凬t
表述二：设在NR的入口接入电流源id时，其出口处的开路零状态响应为U2（图2a）；若将电流源改接在出口上，则出现在入口处的开路零状态响应（图2b）恒与U2相等，即
(t)＝U2(t)
凬t
表述三：在NR的入口接入电流源id时，其出口处的短路零状态响应为i2（图3a）；若在出口处接上一个与电流源id波形相同的电压源Ud，则出现在入口处的开路零状态响应（图3b）恒与i2的波形相同，即(t)＝i2(t)
凬t
复频域表述 在复频域中电压、电流可用各自的拉普拉斯变换（即象函数）来表示。于是，从互易定理在时域中的表述导出它在复频域中的表述为：对于互易二端口网络NR，下列关系恒成立，即Y21(S)＝Y12(S)Z21(S)＝Z12(S)H21(S)＝－H12(S)前两式表明互易二端口网络的Y 参数矩阵和Z 参数矩阵是对称矩阵，后式表明互易二端口网络的H 参数矩阵是反对称矩阵。
将上列诸式中的变量S换成 jω就得到正弦稳态下的互易定理。
应用条件 并非任何一个网络都具有互易性质。一般地说，由线性时不变的二端电阻元件、电感元件、电容元件、耦合电感器和理想变压器连接而成的网络均有此性质。含有受控电源、非线性元件、时变元件、回转器的网络都不一定具有这种性质。
时域表述 对一个互易二端口网络NR，在时域中互易定理有3种表述。
表述一：在NR的入口接入电压源Ud时，其出口处的短路零状态响应为i2（图1a）；若将电压源改接在出口上，则出现在入口处的短路零状态响应嫆1（图1b）恒与i2相等，即
嫆1(t)＝i2(t)
凬t
表述二：设在NR的入口接入电流源id时，其出口处的开路零状态响应为U2（图2a）；若将电流源改接在出口上，则出现在入口处的开路零状态响应（图2b）恒与U2相等，即
(t)＝U2(t)
凬t
表述三：在NR的入口接入电流源id时，其出口处的短路零状态响应为i2（图3a）；若在出口处接上一个与电流源id波形相同的电压源Ud，则出现在入口处的开路零状态响应（图3b）恒与i2的波形相同，即(t)＝i2(t)
凬t
复频域表述 在复频域中电压、电流可用各自的拉普拉斯变换（即象函数）来表示。于是，从互易定理在时域中的表述导出它在复频域中的表述为：对于互易二端口网络NR，下列关系恒成立，即Y21(S)＝Y12(S)Z21(S)＝Z12(S)H21(S)＝－H12(S)前两式表明互易二端口网络的Y 参数矩阵和Z 参数矩阵是对称矩阵，后式表明互易二端口网络的H 参数矩阵是反对称矩阵。
将上列诸式中的变量S换成 jω就得到正弦稳态下的互易定理。
应用条件 并非任何一个网络都具有互易性质。一般地说，由线性时不变的二端电阻元件、电感元件、电容元件、耦合电感器和理想变压器连接而成的网络均有此性质。含有受控电源、非线性元件、时变元件、回转器的网络都不一定具有这种性质。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条