1) correlation density matrix
关联密度矩阵
1.
Damping of giant resonance in hot nuclei is investigated using time dependent twobody correlation density matrix theory (TDDM) at several finite thermal excitation energies corresponding to temperatures T =0—6MeV.
运用微观多体理论 ,对热原子核巨四极共振进行了比较研究 ,发现两体关联密度矩阵理论能更好地描述热核的巨共振衰变和热核的其它性质 。
2) grey matrix relative degree
灰色矩阵关联度
1.
Based on the grey matrix relative degree,a new decision making method is presented,and a decision making example is given to demonstrate the feasibility and rationality of this new method.
针对一类指标权重信息未知,指标值为精确数、区间数和语言类模糊数相结合的风险型动态混合多属性决策问题,提出了一种基于灰色矩阵关联度的风险型动态混合多属性决策方法,并通过具体的决策实例,论证了该方法的合理性和可行性,从而为解决风险型动态混合多属性决策问题提供了一种新的途径。
3) incidence matrix
关联矩阵
1.
Distribution network flow calculation basedon incidence matrix squaring;
基于关联矩阵自乘的配电网潮流计算
2.
A method to establish OOPN incidence matrix for net performance analysis;
基于性能分析的一种OOPN关联矩阵建立方法
3.
Consumable gas of compressor stations was not taken into consideration when branched gas pipeline networks flow equations were described with the incidence matrix method in the past,which would result in unavoidable deviation.
过去使用的关联矩阵方法在描述枝状天然气管网流动方程时,没有考虑压气站的自耗气,这在一些需要准确描述这部分气量的模型中会产生不可避免的偏差。
4) incident matrix
关联矩阵
1.
Then, the reengineering algo- rithm of incident matrix was employed to describe all the activities.
进一步用关联矩阵的重组算法对各种关系加以描述。
2.
On this basis,it discusses,by using determinant,the calculation method of the number of tree graph vertices of the known connecting graph according to the nature of the basic incident matrix.
文章从生成树之间的距离出发,定义了连通图的树图概念并证明了若干个简单性质,然后根据基本关联矩阵的性质,讨论了用行列式计算给定连通图的树图的顶点数。
3.
Furthermore, an incident matrix_based reengineering algorithm is proposed and used to describe the activity patterns determined.
进一步提出基于关联矩阵的重组算法并用于对确定的各种关系加以描述。
5) relationship matrix
关联矩阵
1.
In the paper an algorithm in building weighted directed graph is developed, the graph s weighted directed relationship matrix is defined, and how to implement the algorithm with the relationship matrix in computation is illuminated.
提出了加权有向图的生成算法及其在计算机中的实现,定义了加权有向关联矩阵,并据该矩阵解决了加权有向图的生成、绘制问题,从而为可视化教学提供了基础。
2.
In the paper, the concept of system relationship matrix is presented, subsequently, a new diagnosis method based on relationship matrix is given.
本文提出了系统关联矩阵的概念，在此基础上提出了故障诊断的一种新方法——基于关联矩阵的诊断方法。
6) associated matrix
关联矩阵
1.
An algorithm for mining frequent subgraphs based on associated matrix was proposed.
提出了一种基于关联矩阵的频繁子图挖掘算法。
2.
After all these preparation work,can get the associated matrix which is also the input of the improved fuzzy c-.
在这些数据准备工作的基础上,构造了用户-页面关联矩阵,作为改进的模糊C均值聚类算法的输入,实现了相似用户及相关页面的聚类。
3.
In the definition of associated matrix between elements,the level of knowledge.
针对虚拟企业知识评价的问题,提出一种以企业模型为媒介的间接的知识评价方法——KP2RP,并结合它的五个元素:知识、产品、过程、资源、性能,定义了它们之间的关联矩阵,给出了关联矩阵的知识评价级别,最后提出基于数据包络分析的知识评价模型,并且利用实例分析了评价方法的可行性。
补充资料：密度矩阵
又称统计算符，描述统计系综中力学体系的量子运动状态的分布的矩阵。
用求迹符号tr表示取后面矩阵所有对角元之和，则任意力学量 的统计平均值可用该力学量的矩阵与统计系综的密度矩阵表达为
如密度矩阵按几率归一化，则有tr()＝1,＝tr()。
若q为力学体系所有自由度的坐标的简写，k为该体系量子运动状态的完全描述的简写。引入正交归一化并且完备的基本函数系｛ψk(q)｝，并将系综中每个量子力学体系的薛定谔波函数对基本函数系展开，如
。
此处上标(s)区别系综中各力学体系，总共有N个。展开系数с为时间t的函数，满足与(s)无关的同样的按几率归一化的条件（*表示取复数共轭）。
从展开系数依下式定义的所有矩阵元 ρkι即构成按几率归一化的密度矩阵，
有，而 ρkk为系综中力学体系处在运动状态 k上的几率。任意力学量┮对力学体系(s)的量子平均值为，
其中矩阵元构成该力学量的矩阵。所以该力学量对系综的统计平均值为，
右侧代表矩阵乘积。如不按几率归一化,密度矩阵比上面定义者可差常数因子。
随时间的变化 将薛定谔波函数的展开式代入薛定谔方程
，
可得（s＝1,2,...,N,k=所有值），
此处为哈密顿量彑的矩阵元;因为哈密顿量为厄密算符，有。利用展开系数随时间变化的上述方程及其复数共轭，可以推出
或，
此处右侧用了量子力学中泊松括号的定义。这方程与经典力学体系的统计系综的分布函数
所满足的刘维方程相似：，
此处右侧用了经典力学中泊松括号的定义。
单电子密度矩阵 当量子力学体系为n电子体系,如采用哈特里－福克近似而引入单电子波函数时，常如下定义单电子密度矩阵，亦简称为密度矩阵：
此处q为单电子坐标,即三维空间坐标和一个离散的自旋坐标；i为单电子运动状态，包括自旋；式中对i求和为对占据态求和，一共有 n个占据态，每态容纳一个电子。由于ψi(q) 皆正交归一化，注意时对三维空间坐标积分并对自旋坐标求和，上述单电子密度矩阵是归一为总电子数
这样，在q 处出现任一个电子的几率即为(q,q),而在q和q'处出现任一对电子的几率为行列式
上述结果可以由哈特里－福克近似的 n电子体系的行列式波函数
导出。上式左侧k及q为右侧所有i及qj的集合。
参考书目
P.A.M.狄拉克著,陈咸享译:《量子力学原理》，科学出版社,北京,1979。(P.A.M.Dirac,The Principles of Quantum Mechanics,4th ed.,Clarendo Press,Oxford,1958.)
P. A. M.Dirac,Proc.Camb.Phil.Soc.,Vol.25, p.62,1929; Vol.26, p.376, 1930; Vol.27, p.240, 1931.
用求迹符号tr表示取后面矩阵所有对角元之和，则任意力学量 的统计平均值可用该力学量的矩阵与统计系综的密度矩阵表达为
如密度矩阵按几率归一化，则有tr()＝1,＝tr()。
若q为力学体系所有自由度的坐标的简写，k为该体系量子运动状态的完全描述的简写。引入正交归一化并且完备的基本函数系｛ψk(q)｝，并将系综中每个量子力学体系的薛定谔波函数对基本函数系展开，如
。
此处上标(s)区别系综中各力学体系，总共有N个。展开系数с为时间t的函数，满足与(s)无关的同样的按几率归一化的条件（*表示取复数共轭）。
从展开系数依下式定义的所有矩阵元 ρkι即构成按几率归一化的密度矩阵，
有，而 ρkk为系综中力学体系处在运动状态 k上的几率。任意力学量┮对力学体系(s)的量子平均值为，
其中矩阵元构成该力学量的矩阵。所以该力学量对系综的统计平均值为，
右侧代表矩阵乘积。如不按几率归一化,密度矩阵比上面定义者可差常数因子。
随时间的变化 将薛定谔波函数的展开式代入薛定谔方程
，
可得（s＝1,2,...,N,k=所有值），
此处为哈密顿量彑的矩阵元;因为哈密顿量为厄密算符，有。利用展开系数随时间变化的上述方程及其复数共轭，可以推出
或，
此处右侧用了量子力学中泊松括号的定义。这方程与经典力学体系的统计系综的分布函数
所满足的刘维方程相似：，
此处右侧用了经典力学中泊松括号的定义。
单电子密度矩阵 当量子力学体系为n电子体系,如采用哈特里－福克近似而引入单电子波函数时，常如下定义单电子密度矩阵，亦简称为密度矩阵：
此处q为单电子坐标,即三维空间坐标和一个离散的自旋坐标；i为单电子运动状态，包括自旋；式中对i求和为对占据态求和，一共有 n个占据态，每态容纳一个电子。由于ψi(q) 皆正交归一化，注意时对三维空间坐标积分并对自旋坐标求和，上述单电子密度矩阵是归一为总电子数
这样，在q 处出现任一个电子的几率即为(q,q),而在q和q'处出现任一对电子的几率为行列式
上述结果可以由哈特里－福克近似的 n电子体系的行列式波函数
导出。上式左侧k及q为右侧所有i及qj的集合。
参考书目
P.A.M.狄拉克著,陈咸享译:《量子力学原理》，科学出版社,北京,1979。(P.A.M.Dirac,The Principles of Quantum Mechanics,4th ed.,Clarendo Press,Oxford,1958.)
P. A. M.Dirac,Proc.Camb.Phil.Soc.,Vol.25, p.62,1929; Vol.26, p.376, 1930; Vol.27, p.240, 1931.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条